Nature.com 'ਤੇ ਜਾਣ ਲਈ ਤੁਹਾਡਾ ਧੰਨਵਾਦ।ਤੁਸੀਂ ਸੀਮਤ CSS ਸਮਰਥਨ ਦੇ ਨਾਲ ਇੱਕ ਬ੍ਰਾਊਜ਼ਰ ਸੰਸਕਰਣ ਵਰਤ ਰਹੇ ਹੋ।ਸਭ ਤੋਂ ਵਧੀਆ ਅਨੁਭਵ ਲਈ, ਅਸੀਂ ਸਿਫ਼ਾਰਿਸ਼ ਕਰਦੇ ਹਾਂ ਕਿ ਤੁਸੀਂ ਇੱਕ ਅੱਪਡੇਟ ਕੀਤੇ ਬ੍ਰਾਊਜ਼ਰ ਦੀ ਵਰਤੋਂ ਕਰੋ (ਜਾਂ ਇੰਟਰਨੈੱਟ ਐਕਸਪਲੋਰਰ ਵਿੱਚ ਅਨੁਕੂਲਤਾ ਮੋਡ ਨੂੰ ਅਯੋਗ ਕਰੋ)।ਇਸ ਤੋਂ ਇਲਾਵਾ, ਚੱਲ ਰਹੇ ਸਮਰਥਨ ਨੂੰ ਯਕੀਨੀ ਬਣਾਉਣ ਲਈ, ਅਸੀਂ ਸਟਾਈਲ ਅਤੇ JavaScript ਤੋਂ ਬਿਨਾਂ ਸਾਈਟ ਦਿਖਾਉਂਦੇ ਹਾਂ।
ਇੱਕ ਵਾਰ ਵਿੱਚ ਤਿੰਨ ਸਲਾਈਡਾਂ ਦਾ ਇੱਕ ਕੈਰੋਸਲ ਪ੍ਰਦਰਸ਼ਿਤ ਕਰਦਾ ਹੈ।ਇੱਕ ਸਮੇਂ ਵਿੱਚ ਤਿੰਨ ਸਲਾਈਡਾਂ ਵਿੱਚ ਜਾਣ ਲਈ ਪਿਛਲੇ ਅਤੇ ਅਗਲੇ ਬਟਨਾਂ ਦੀ ਵਰਤੋਂ ਕਰੋ, ਜਾਂ ਇੱਕ ਸਮੇਂ ਵਿੱਚ ਤਿੰਨ ਸਲਾਈਡਾਂ ਵਿੱਚ ਜਾਣ ਲਈ ਅੰਤ ਵਿੱਚ ਸਲਾਈਡਰ ਬਟਨਾਂ ਦੀ ਵਰਤੋਂ ਕਰੋ।
ਪਿਛਲੇ ਕੁਝ ਸਾਲਾਂ ਵਿੱਚ, ਵੱਖ-ਵੱਖ ਸਮੱਗਰੀਆਂ ਲਈ ਅਤਿ-ਵੱਡੇ ਇੰਟਰਫੇਸਾਂ ਦੇ ਨਾਲ ਨੈਨੋ-/ਮੇਸੋ-ਆਕਾਰ ਦੇ ਪੋਰਸ ਅਤੇ ਕੰਪੋਜ਼ਿਟ ਢਾਂਚੇ ਦੇ ਨਿਰਮਾਣ ਲਈ ਤਰਲ ਧਾਤ ਦੇ ਮਿਸ਼ਰਤ ਦਾ ਤੇਜ਼ੀ ਨਾਲ ਵਿਕਾਸ ਹੋਇਆ ਹੈ।ਹਾਲਾਂਕਿ, ਇਸ ਪਹੁੰਚ ਵਿੱਚ ਵਰਤਮਾਨ ਵਿੱਚ ਦੋ ਮਹੱਤਵਪੂਰਨ ਸੀਮਾਵਾਂ ਹਨ।ਪਹਿਲਾਂ, ਇਹ ਮਿਸ਼ਰਤ ਰਚਨਾਵਾਂ ਦੀ ਇੱਕ ਸੀਮਤ ਰੇਂਜ ਲਈ ਉੱਚ-ਆਰਡਰ ਟੋਪੋਲੋਜੀ ਦੇ ਨਾਲ ਦੋ-ਸੰਬੰਧੀ ਬਣਤਰ ਤਿਆਰ ਕਰਦਾ ਹੈ।ਦੂਜਾ, ਉੱਚ-ਤਾਪਮਾਨ ਦੇ ਵੱਖ ਹੋਣ ਦੇ ਦੌਰਾਨ ਮਹੱਤਵਪੂਰਨ ਵਾਧੇ ਦੇ ਕਾਰਨ ਬਣਤਰ ਵਿੱਚ ਬਾਈਂਡਰ ਦਾ ਇੱਕ ਵੱਡਾ ਆਕਾਰ ਹੁੰਦਾ ਹੈ।ਇੱਥੇ, ਅਸੀਂ ਗਣਨਾਤਮਕ ਅਤੇ ਪ੍ਰਯੋਗਾਤਮਕ ਤੌਰ 'ਤੇ ਪ੍ਰਦਰਸ਼ਿਤ ਕਰਦੇ ਹਾਂ ਕਿ ਇਹਨਾਂ ਸੀਮਾਵਾਂ ਨੂੰ ਧਾਤੂ ਦੇ ਪਿਘਲਣ ਵਿੱਚ ਇੱਕ ਤੱਤ ਜੋੜ ਕੇ ਦੂਰ ਕੀਤਾ ਜਾ ਸਕਦਾ ਹੈ ਜੋ ਡੀਕਪਲਿੰਗ ਦੌਰਾਨ ਅਮਿੱਟ ਤੱਤਾਂ ਦੇ ਲੀਕੇਜ ਨੂੰ ਸੀਮਤ ਕਰਕੇ ਉੱਚ-ਆਰਡਰ ਟੋਪੋਲੋਜੀ ਨੂੰ ਉਤਸ਼ਾਹਿਤ ਕਰਦਾ ਹੈ।ਅੱਗੇ, ਅਸੀਂ ਇਹ ਦਿਖਾ ਕੇ ਇਸ ਖੋਜ ਦੀ ਵਿਆਖਿਆ ਕਰਦੇ ਹਾਂ ਕਿ ਤਰਲ ਪਿਘਲਣ ਵਾਲੇ ਤੱਤਾਂ ਦਾ ਬਲਕ ਫੈਲਾਅ ਟ੍ਰਾਂਸਫਰ ਠੋਸ ਭਿੰਨਾਂ ਦੇ ਵਿਕਾਸ ਅਤੇ ਫਲੇਕਿੰਗ ਦੌਰਾਨ ਬਣਤਰਾਂ ਦੀ ਟੌਪੋਲੋਜੀ ਨੂੰ ਬਹੁਤ ਪ੍ਰਭਾਵਿਤ ਕਰਦਾ ਹੈ।ਨਤੀਜੇ ਤਰਲ ਧਾਤਾਂ ਅਤੇ ਇਲੈਕਟ੍ਰੋਕੈਮੀਕਲ ਅਸ਼ੁੱਧਤਾ ਨੂੰ ਹਟਾਉਣ ਦੇ ਵਿਚਕਾਰ ਬੁਨਿਆਦੀ ਅੰਤਰਾਂ ਨੂੰ ਪ੍ਰਗਟ ਕਰਦੇ ਹਨ, ਅਤੇ ਦਿੱਤੇ ਮਾਪਾਂ ਅਤੇ ਟੋਪੋਲੋਜੀ ਦੇ ਨਾਲ ਤਰਲ ਧਾਤਾਂ ਤੋਂ ਬਣਤਰ ਪ੍ਰਾਪਤ ਕਰਨ ਲਈ ਇੱਕ ਨਵੀਂ ਵਿਧੀ ਵੀ ਸਥਾਪਿਤ ਕਰਦੇ ਹਨ।
ਡੈਲੀਗੇਸ਼ਨ ਨੈਨੋ-/ਮੇਸੋ-ਆਕਾਰ ਦੇ ਖੁੱਲ੍ਹੇ ਪੋਰਸ ਅਤੇ ਵੱਖ-ਵੱਖ ਕਾਰਜਸ਼ੀਲ ਅਤੇ ਢਾਂਚਾਗਤ ਸਮੱਗਰੀਆਂ ਜਿਵੇਂ ਕਿ ਕੈਟਾਲਿਸਟਸ 1,2, ਫਿਊਲ ਸੈੱਲ3,4, ਇਲੈਕਟ੍ਰੋਲਾਈਟਿਕ ਕੈਪੇਸੀਟਰਜ਼ 5 ਲਈ ਅਤਿ-ਉੱਚ ਇੰਟਰਫੇਸ਼ੀਅਲ ਸਤਹ ਦੇ ਨਾਲ ਸੰਯੁਕਤ ਢਾਂਚੇ ਦੇ ਨਿਰਮਾਣ ਲਈ ਇੱਕ ਸ਼ਕਤੀਸ਼ਾਲੀ ਅਤੇ ਬਹੁਮੁਖੀ ਤਕਨਾਲੋਜੀ ਵਿੱਚ ਵਿਕਸਤ ਹੋਇਆ ਹੈ। 6, ਰੇਡੀਏਸ਼ਨ ਦੇ ਨੁਕਸਾਨ ਲਈ ਰੋਧਕ ਸਮੱਗਰੀ 7, ਵਧੀ ਹੋਈ ਮਕੈਨੀਕਲ ਸਥਿਰਤਾ ਦੇ ਨਾਲ ਉੱਚ-ਸਮਰੱਥਾ ਵਾਲੀ ਬੈਟਰੀ ਸਮੱਗਰੀ 8, 9 ਜਾਂ ਸ਼ਾਨਦਾਰ ਮਕੈਨੀਕਲ ਵਿਸ਼ੇਸ਼ਤਾਵਾਂ ਦੇ ਨਾਲ ਸੰਯੁਕਤ ਸਮੱਗਰੀ 10, 11. ਵੱਖ-ਵੱਖ ਰੂਪਾਂ ਵਿੱਚ, ਡੈਲੀਗੇਸ਼ਨ ਵਿੱਚ ਸ਼ੁਰੂਆਤੀ ਤੌਰ 'ਤੇ ਗੈਰ-ਸੰਗਠਿਤ "ਪੂਰਵ-ਸੂਚਕ" ਦੇ ਇੱਕ ਤੱਤ ਦਾ ਚੋਣਤਮਕ ਭੰਗ ਸ਼ਾਮਲ ਹੁੰਦਾ ਹੈ। ਅਲਾਏ" ਬਾਹਰੀ ਵਾਤਾਵਰਣ ਵਿੱਚ, ਜੋ ਕਿ ਇੱਕ ਗੈਰ-ਮਾਮੂਲੀ ਟੌਪੌਲੋਜੀ ਦੇ ਨਾਲ, ਮੂਲ ਮਿਸ਼ਰਤ ਦੀ ਟੌਪੋਲੋਜੀ ਤੋਂ ਵੱਖਰੀ, ਅਣ-ਘੋਲਿਤ ਮਿਸ਼ਰਤ ਤੱਤਾਂ ਦੇ ਪੁਨਰਗਠਨ ਵੱਲ ਅਗਵਾਈ ਕਰਦਾ ਹੈ।, ਸਮੱਗਰੀ ਦੀ ਰਚਨਾ.ਹਾਲਾਂਕਿ ਪਰੰਪਰਾਗਤ ਇਲੈਕਟ੍ਰੋ ਕੈਮੀਕਲ ਡੈਲੀਗੇਸ਼ਨ (ECD) ਇਲੈਕਟ੍ਰੋਲਾਈਟਸ ਦੀ ਵਰਤੋਂ ਕਰਦੇ ਹੋਏ ਵਾਤਾਵਰਣ ਵਜੋਂ ਅੱਜ ਤੱਕ ਸਭ ਤੋਂ ਵੱਧ ਅਧਿਐਨ ਕੀਤਾ ਗਿਆ ਹੈ, ਇਹ ਵਿਧੀ ਡੈਲੀਗੇਟਿੰਗ ਪ੍ਰਣਾਲੀਆਂ (ਜਿਵੇਂ ਕਿ Ag-Au ਜਾਂ Ni-Pt) ਨੂੰ ਮੁਕਾਬਲਤਨ ਉੱਤਮ ਤੱਤ (Au, Pt) ਰੱਖਣ ਵਾਲੇ ਲੋਕਾਂ ਤੱਕ ਸੀਮਿਤ ਕਰਦੀ ਹੈ ਅਤੇ ਇੱਕ ਪੋਰੋਸਿਟੀ ਪ੍ਰਦਾਨ ਕਰਨ ਲਈ ਕਟੌਤੀ ਦੀ ਸੰਭਾਵਨਾ ਵਿੱਚ ਕਾਫ਼ੀ ਵੱਡਾ ਅੰਤਰ।ਇਸ ਸੀਮਾ ਨੂੰ ਦੂਰ ਕਰਨ ਵੱਲ ਇੱਕ ਮਹੱਤਵਪੂਰਨ ਕਦਮ ਤਰਲ ਧਾਤੂ ਮਿਸ਼ਰਤ ਵਿਧੀ 13,14 (LMD) ਦੀ ਹਾਲ ਹੀ ਵਿੱਚ ਮੁੜ ਖੋਜ ਕੀਤੀ ਗਈ ਹੈ, ਜੋ ਵਾਤਾਵਰਣ ਵਿੱਚ ਹੋਰ ਤੱਤਾਂ ਦੇ ਨਾਲ ਤਰਲ ਧਾਤਾਂ (ਜਿਵੇਂ ਕਿ, Cu, Ni, Bi, Mg, ਆਦਿ) ਦੇ ਮਿਸ਼ਰਣਾਂ ਦੀ ਵਰਤੋਂ ਕਰਦੀ ਹੈ। .(ਜਿਵੇਂ ਕਿ TaTi, NbTi, FeCrNi, SiMg, ਆਦਿ)6,8,10,11,14,15,16,17,18,19।LMD ਅਤੇ ਇਸਦੇ ਹਾਰਡ ਮੈਟਲ ਅਲਾਏ ਰਿਮੂਵਲ (SMD) ਵੇਰੀਐਂਟ ਹੇਠਲੇ ਤਾਪਮਾਨ 'ਤੇ ਕੰਮ ਕਰਦੇ ਹਨ ਜਦੋਂ ਬੇਸ ਮੈਟਲ ਹਾਰਡ 20,21 ਹੁੰਦੀ ਹੈ, ਨਤੀਜੇ ਵਜੋਂ ਇੱਕ ਪੜਾਅ ਦੀ ਰਸਾਇਣਕ ਐਚਿੰਗ ਤੋਂ ਬਾਅਦ ਦੋ ਜਾਂ ਦੋ ਤੋਂ ਵੱਧ ਇੰਟਰਪੇਨੇਟਰੇਟਿੰਗ ਪੜਾਵਾਂ ਦਾ ਮਿਸ਼ਰਣ ਹੁੰਦਾ ਹੈ।ਇਹ ਪੜਾਅ ਖੁੱਲੇ ਪੋਰਸ ਵਿੱਚ ਬਦਲ ਸਕਦੇ ਹਨ।ਬਣਤਰ.ਵਾਸ਼ਪ ਫੇਜ਼ ਡੈਲੀਗੇਸ਼ਨ (VPD) ਦੀ ਹਾਲ ਹੀ ਦੀ ਸ਼ੁਰੂਆਤ ਦੁਆਰਾ ਡੈਲੀਗੇਸ਼ਨ ਵਿਧੀਆਂ ਨੂੰ ਹੋਰ ਸੁਧਾਰਿਆ ਗਿਆ ਹੈ, ਜੋ ਇੱਕ ਸਿੰਗਲ ਤੱਤ 22,23 ਦੇ ਚੋਣਵੇਂ ਭਾਫੀਕਰਨ ਦੁਆਰਾ ਖੁੱਲੇ ਨੈਨੋਪੋਰਸ ਢਾਂਚੇ ਨੂੰ ਬਣਾਉਣ ਲਈ ਠੋਸ ਤੱਤਾਂ ਦੇ ਭਾਫ਼ ਦੇ ਦਬਾਅ ਵਿੱਚ ਅੰਤਰ ਦਾ ਸ਼ੋਸ਼ਣ ਕਰਦਾ ਹੈ।
ਗੁਣਾਤਮਕ ਪੱਧਰ 'ਤੇ, ਇਹ ਸਾਰੀਆਂ ਅਸ਼ੁੱਧਤਾ ਹਟਾਉਣ ਦੀਆਂ ਵਿਧੀਆਂ ਸਵੈ-ਸੰਗਠਿਤ ਅਸ਼ੁੱਧਤਾ ਹਟਾਉਣ ਦੀ ਪ੍ਰਕਿਰਿਆ ਦੀਆਂ ਦੋ ਮਹੱਤਵਪੂਰਨ ਆਮ ਵਿਸ਼ੇਸ਼ਤਾਵਾਂ ਨੂੰ ਸਾਂਝਾ ਕਰਦੀਆਂ ਹਨ।ਸਭ ਤੋਂ ਪਹਿਲਾਂ, ਇਹ ਬਾਹਰੀ ਵਾਤਾਵਰਣ ਵਿੱਚ ਉਪਰੋਕਤ ਅਲਾਇੰਗ ਤੱਤਾਂ (ਜਿਵੇਂ ਕਿ ਸਭ ਤੋਂ ਸਰਲ ਮਿਸ਼ਰਤ AXB1-X ਵਿੱਚ B) ਦਾ ਚੋਣਤਮਕ ਭੰਗ ਹੁੰਦਾ ਹੈ।ਦੂਜਾ, ਸਭ ਤੋਂ ਪਹਿਲਾਂ ECD24 'ਤੇ ਪਾਈਨੀਅਰਿੰਗ ਪ੍ਰਯੋਗਾਤਮਕ ਅਤੇ ਸਿਧਾਂਤਕ ਅਧਿਐਨਾਂ ਵਿੱਚ ਨੋਟ ਕੀਤਾ ਗਿਆ, ਅਸ਼ੁੱਧੀਆਂ ਨੂੰ ਹਟਾਉਣ ਦੌਰਾਨ ਮਿਸ਼ਰਤ ਅਤੇ ਵਾਤਾਵਰਣ ਦੇ ਵਿਚਕਾਰ ਇੰਟਰਫੇਸ ਦੇ ਨਾਲ-ਨਾਲ ਘੁਲਣ ਵਾਲੇ ਤੱਤ A ਦਾ ਫੈਲਣਾ ਹੈ।ਡਿਫਿਊਜ਼ਨ ਇੰਟਰਫੇਸ ਦੁਆਰਾ ਸੀਮਿਤ ਹੋਣ ਦੇ ਬਾਵਜੂਦ, ਬਲਕ ਅਲਾਇਆਂ ਵਿੱਚ ਸਪਾਈਨੋਡਲ ਸੜਨ ਵਰਗੀ ਪ੍ਰਕਿਰਿਆ ਦੁਆਰਾ ਪਰਮਾਣੂ-ਅਮੀਰ ਖੇਤਰਾਂ ਨੂੰ ਬਣਾਉਣ ਦੇ ਯੋਗ ਹੁੰਦਾ ਹੈ।ਇਸ ਸਮਾਨਤਾ ਦੇ ਬਾਵਜੂਦ, ਵੱਖੋ-ਵੱਖਰੇ ਅਲੌਏ ਹਟਾਉਣ ਦੇ ਤਰੀਕੇ ਅਸਪਸ਼ਟ ਕਾਰਨਾਂ ਕਰਕੇ ਵੱਖੋ-ਵੱਖਰੇ ਰੂਪ-ਵਿਗਿਆਨ ਪੈਦਾ ਕਰ ਸਕਦੇ ਹਨ।ਜਦੋਂ ਕਿ ECD 5% 25 ਤੱਕ ਘੱਟ ਤੋਂ ਘੱਟ ਘੋਲ ਨਾ ਕੀਤੇ ਤੱਤਾਂ (ਜਿਵੇਂ ਕਿ AgAu ਵਿੱਚ Au) ਦੇ ਪਰਮਾਣੂ ਭਿੰਨਾਂ (X) ਲਈ ਟੌਪੋਲੋਜੀਕਲ ਤੌਰ 'ਤੇ ਸੰਬੰਧਿਤ ਉੱਚ-ਕ੍ਰਮ ਬਣਤਰ ਤਿਆਰ ਕਰ ਸਕਦੀ ਹੈ, LMD ਦੇ ਗਣਨਾਤਮਕ ਅਤੇ ਪ੍ਰਯੋਗਾਤਮਕ ਅਧਿਐਨਾਂ ਤੋਂ ਪਤਾ ਲੱਗਦਾ ਹੈ ਕਿ ਇਹ ਪ੍ਰਤੀਤ ਹੁੰਦਾ ਸਮਾਨ ਵਿਧੀ ਸਿਰਫ ਟੌਪੋਲੋਜੀਕਲ ਤੌਰ 'ਤੇ ਸੰਬੰਧਿਤ ਬਣਤਰਾਂ ਨੂੰ ਉਤਪੰਨ ਕਰਦੀ ਹੈ। .ਉਦਾਹਰਨ ਲਈ, ਬਹੁਤ ਵੱਡੇ X ਲਈ, Cu ਪਿਘਲਣ ਦੁਆਰਾ ਡੀਕਪਲ ਕੀਤੇ TaTi ਮਿਸ਼ਰਤ ਦੇ ਮਾਮਲੇ ਵਿੱਚ ਸੰਬੰਧਿਤ ਦੋ-ਸੰਬੰਧੀ ਬਣਤਰ ਲਗਭਗ 20% ਹੈ (ਵੱਖ-ਵੱਖ ECD ਅਤੇ LMD ਫਾਰਮ X ਦੇ ਨਾਲ-ਨਾਲ ਤੁਲਨਾ ਲਈ ਰੈਫਰੀ 18 ਵਿੱਚ ਚਿੱਤਰ 2 ਦੇਖੋ। ).ਇਸ ਅੰਤਰ ਨੂੰ ਸਿਧਾਂਤਕ ਤੌਰ 'ਤੇ ਇੰਟਰਫੇਸ਼ੀਅਲ ਸਪਾਈਨੋਡਲ ਸੜਨ ਤੋਂ ਵੱਖਰਾ ਫੈਲਾਅ-ਕਪਲਡ ਵਿਕਾਸ ਵਿਧੀ ਦੁਆਰਾ ਵਿਖਿਆਨ ਕੀਤਾ ਗਿਆ ਹੈ ਅਤੇ ਯੂਟੇਕਟਿਕ-ਕਪਲਡ ਵਾਧੇ 26 ਦੇ ਸਮਾਨ ਹੈ।ਅਸ਼ੁੱਧਤਾ ਹਟਾਉਣ ਵਾਲੇ ਵਾਤਾਵਰਣ ਵਿੱਚ, ਪ੍ਰਸਾਰ-ਕੰਪਲਡ ਵਾਧਾ A-ਅਮੀਰ ਫਿਲਾਮੈਂਟਸ (ਜਾਂ 2D ਵਿੱਚ ਫਲੇਕਸ) ਅਤੇ B-ਅਮੀਰ ਤਰਲ ਚੈਨਲਾਂ ਨੂੰ ਅਸ਼ੁੱਧਤਾ ਹਟਾਉਣ ਦੇ ਦੌਰਾਨ ਫੈਲਣ ਦੁਆਰਾ ਸਹਿ-ਵਧਣ ਦੀ ਆਗਿਆ ਦਿੰਦਾ ਹੈ15।ਜੋੜਾ ਵਿਕਾਸ X ਦੇ ਮੱਧ ਹਿੱਸੇ ਵਿੱਚ ਇੱਕ ਅਲਾਈਨਡ ਟੌਪੋਲੋਜੀਕਲੀ ਅਨਬਾਉਂਡ ਬਣਤਰ ਵੱਲ ਲੈ ਜਾਂਦਾ ਹੈ ਅਤੇ X ਦੇ ਹੇਠਲੇ ਹਿੱਸੇ ਵਿੱਚ ਦਬਾਇਆ ਜਾਂਦਾ ਹੈ, ਜਿੱਥੇ ਸਿਰਫ਼ A ਪੜਾਅ ਨਾਲ ਭਰਪੂਰ ਅਨਬਾਉਂਡ ਟਾਪੂ ਬਣ ਸਕਦੇ ਹਨ।ਵੱਡੇ X 'ਤੇ, ਬੰਧੂਆ ਵਾਧਾ ਅਸਥਿਰ ਹੋ ਜਾਂਦਾ ਹੈ, ਪੂਰੀ ਤਰ੍ਹਾਂ ਨਾਲ ਬੰਨ੍ਹੇ ਹੋਏ 3D ਢਾਂਚੇ ਦੇ ਗਠਨ ਦਾ ਸਮਰਥਨ ਕਰਦਾ ਹੈ ਜੋ ਸਿੰਗਲ-ਫੇਜ਼ ਐਚਿੰਗ ਦੇ ਬਾਅਦ ਵੀ ਢਾਂਚਾਗਤ ਇਕਸਾਰਤਾ ਨੂੰ ਕਾਇਮ ਰੱਖਦੇ ਹਨ।ਦਿਲਚਸਪ ਗੱਲ ਇਹ ਹੈ ਕਿ, LMD17 ਜਾਂ SMD20 (Fe80Cr20) XNi1-X ਅਲਾਇਆਂ ਦੁਆਰਾ ਨਿਰਮਿਤ ਓਰੀਐਂਟੇਸ਼ਨਲ ਬਣਤਰ ਨੂੰ X ਤੱਕ 0.5 ਤੱਕ ਪ੍ਰਯੋਗਾਤਮਕ ਤੌਰ 'ਤੇ ਦੇਖਿਆ ਗਿਆ ਹੈ, ਜੋ ਸੁਝਾਅ ਦਿੰਦਾ ਹੈ ਕਿ ਫੈਲਣ-ਜੋੜ ਵਾਲਾ ਵਾਧਾ LMD ਅਤੇ SMD ਲਈ ਇੱਕ ਸਰਵ ਵਿਆਪਕ ਵਿਧੀ ਹੈ ਨਾ ਕਿ ਆਮ ਤੌਰ 'ਤੇ porous ECD ਨਹੀਂ ਹੁੰਦੀ। ਇੱਕ ਤਰਜੀਹੀ ਅਲਾਈਨਮੈਂਟ ਬਣਤਰ ਹੈ।
ECD ਅਤੇ NMD ਰੂਪ ਵਿਗਿਆਨ ਦੇ ਵਿਚਕਾਰ ਇਸ ਅੰਤਰ ਦੇ ਕਾਰਨ ਨੂੰ ਸਪੱਸ਼ਟ ਕਰਨ ਲਈ, ਅਸੀਂ TaXTi1-X ਮਿਸ਼ਰਤ ਮਿਸ਼ਰਣਾਂ ਦੇ NMD ਦੇ ਪੜਾਅ ਫੀਲਡ ਸਿਮੂਲੇਸ਼ਨ ਅਤੇ ਪ੍ਰਯੋਗਾਤਮਕ ਅਧਿਐਨ ਕੀਤੇ, ਜਿਸ ਵਿੱਚ ਤਰਲ ਤਾਂਬੇ ਵਿੱਚ ਘੁਲਣ ਵਾਲੇ ਤੱਤਾਂ ਨੂੰ ਜੋੜ ਕੇ ਭੰਗ ਗਤੀ ਵਿਗਿਆਨ ਨੂੰ ਸੋਧਿਆ ਗਿਆ ਸੀ।ਅਸੀਂ ਸਿੱਟਾ ਕੱਢਿਆ ਹੈ ਕਿ ਹਾਲਾਂਕਿ ECD ਅਤੇ LMD ਦੋਵੇਂ ਚੋਣਵੇਂ ਭੰਗ ਅਤੇ ਇੰਟਰਫੇਸ਼ੀਅਲ ਫੈਲਾਅ ਦੁਆਰਾ ਨਿਯੰਤ੍ਰਿਤ ਕੀਤੇ ਜਾਂਦੇ ਹਨ, ਇਹਨਾਂ ਦੋ ਪ੍ਰਕਿਰਿਆਵਾਂ ਵਿੱਚ ਮਹੱਤਵਪੂਰਨ ਅੰਤਰ ਵੀ ਹਨ ਜੋ ਰੂਪ ਵਿਗਿਆਨਿਕ ਅੰਤਰ ਪੈਦਾ ਕਰ ਸਕਦੇ ਹਨ।ਸਭ ਤੋਂ ਪਹਿਲਾਂ, ECD ਵਿੱਚ ਪੀਲ ਕੈਨੇਟਿਕਸ ਨੂੰ ਲਾਗੂ ਕੀਤੇ ਵੋਲਟੇਜ ਦੇ ਇੱਕ ਫੰਕਸ਼ਨ ਵਜੋਂ ਇੱਕ ਸਥਿਰ ਪੀਲ ਫਰੰਟ ਵੇਲੋਸਿਟੀ V12 ਦੇ ਨਾਲ ਇੰਟਰਫੇਸ ਦੁਆਰਾ ਨਿਯੰਤਰਿਤ ਕੀਤਾ ਜਾਂਦਾ ਹੈ।ਇਹ ਉਦੋਂ ਵੀ ਸੱਚ ਹੁੰਦਾ ਹੈ ਜਦੋਂ ਰਿਫ੍ਰੈਕਟਰੀ ਕਣਾਂ ਦਾ ਇੱਕ ਛੋਟਾ ਜਿਹਾ ਹਿੱਸਾ (ਉਦਾਹਰਨ ਲਈ Ag-Au ਵਿੱਚ Pt) ਨੂੰ ਮੂਲ ਮਿਸ਼ਰਤ ਮਿਸ਼ਰਤ ਵਿੱਚ ਜੋੜਿਆ ਜਾਂਦਾ ਹੈ, ਜੋ ਇੰਟਰਫੇਸ਼ੀਅਲ ਤਰਲਤਾ ਨੂੰ ਰੋਕਦਾ ਹੈ, ਅਣ-ਅਲੋਏਡ ਸਮੱਗਰੀ ਨੂੰ ਸਾਫ਼ ਅਤੇ ਸਥਿਰ ਕਰਦਾ ਹੈ, ਪਰ ਨਹੀਂ ਤਾਂ ਉਹੀ ਰੂਪ ਵਿਗਿਆਨ 27 ਨੂੰ ਬਰਕਰਾਰ ਰੱਖਦਾ ਹੈ।ਟੌਪੋਲੋਜੀਕਲ ਤੌਰ 'ਤੇ ਜੋੜੀਆਂ ਗਈਆਂ ਬਣਤਰਾਂ ਨੂੰ ਸਿਰਫ ਘੱਟ V 'ਤੇ ਘੱਟ X 'ਤੇ ਪ੍ਰਾਪਤ ਕੀਤਾ ਜਾਂਦਾ ਹੈ, ਅਤੇ ਮਿਸ਼ਰਤ ਤੱਤਾਂ 25 ਦੀ ਧਾਰਨਾ ਇੱਕ ਠੋਸ ਵਾਲੀਅਮ ਫਰੈਕਸ਼ਨ ਨੂੰ ਬਣਾਈ ਰੱਖਣ ਲਈ ਵੱਡੀ ਹੁੰਦੀ ਹੈ ਤਾਂ ਜੋ ਬਣਤਰ ਦੇ ਟੁਕੜੇ ਨੂੰ ਰੋਕਿਆ ਜਾ ਸਕੇ।ਇਹ ਸੁਝਾਅ ਦਿੰਦਾ ਹੈ ਕਿ ਇੰਟਰਫੇਸ਼ੀਅਲ ਫੈਲਾਅ ਦੇ ਸਬੰਧ ਵਿੱਚ ਭੰਗ ਦੀ ਦਰ ਰੂਪ ਵਿਗਿਆਨਿਕ ਚੋਣ ਵਿੱਚ ਇੱਕ ਮਹੱਤਵਪੂਰਨ ਭੂਮਿਕਾ ਨਿਭਾ ਸਕਦੀ ਹੈ।ਇਸ ਦੇ ਉਲਟ, ਇੱਕ LMD ਵਿੱਚ ਮਿਸ਼ਰਤ ਹਟਾਉਣ ਦੀ ਗਤੀ ਵਿਗਿਆਨ ਫੈਲਾਅ ਨਿਯੰਤਰਿਤ 15,16 ਹੈ ਅਤੇ ਦਰ ਸਮੇਂ ਦੇ ਨਾਲ ਮੁਕਾਬਲਤਨ ਤੇਜ਼ੀ ਨਾਲ ਘਟਦੀ ਹੈ \(V \sim \sqrt{{D}_{l}/t}\), ਜਿੱਥੇ Dl ਮਿਸਸੀਬਿਲਟੀ ਤੱਤ ਹੈ ਤਰਲ ਪ੍ਰਸਾਰ ਗੁਣਾਂਕ ਲਈ.
ਦੂਜਾ, ਈਸੀਡੀ ਦੇ ਦੌਰਾਨ, ਇਲੈਕਟੋਲਾਈਟ ਵਿੱਚ ਅਟੁੱਟ ਤੱਤਾਂ ਦੀ ਘੁਲਣਸ਼ੀਲਤਾ ਬਹੁਤ ਘੱਟ ਹੁੰਦੀ ਹੈ, ਇਸਲਈ ਉਹ ਸਿਰਫ ਅਲਾਏ-ਇਲੈਕਟ੍ਰੋਲਾਈਟ ਇੰਟਰਫੇਸ ਦੇ ਨਾਲ ਫੈਲ ਸਕਦੇ ਹਨ।ਇਸ ਦੇ ਉਲਟ, LMD ਵਿੱਚ, AXB1-X ਪੂਰਵ ਸੰਯੁਕਤ ਮਿਸ਼ਰਣਾਂ ਦੇ "ਅਵਿਗਿਆਨਕ" ਤੱਤ (A) ਵਿੱਚ ਆਮ ਤੌਰ 'ਤੇ ਬਹੁਤ ਘੱਟ, ਹਾਲਾਂਕਿ ਸੀਮਤ, ਪਿਘਲਣ ਵਾਲੀ ਘੁਲਣਸ਼ੀਲਤਾ ਹੁੰਦੀ ਹੈ।ਇਸ ਮਾਮੂਲੀ ਘੁਲਣਸ਼ੀਲਤਾ ਦਾ ਅੰਦਾਜ਼ਾ ਪੂਰਕ ਚਿੱਤਰ 1 ਵਿੱਚ ਦਰਸਾਏ ਗਏ CuTaTi ਟਰਨਰੀ ਸਿਸਟਮ ਦੇ ਤੀਹਰੇ ਪੜਾਅ ਚਿੱਤਰ ਦੇ ਵਿਸ਼ਲੇਸ਼ਣ ਤੋਂ ਲਗਾਇਆ ਜਾ ਸਕਦਾ ਹੈ। ਘੁਲਣਸ਼ੀਲਤਾ ਨੂੰ ਇੰਟਰਫੇਸ ਦੇ ਤਰਲ ਪਾਸੇ (\) (\) 'ਤੇ Ta ਅਤੇ Ti ਦੀ ਸੰਤੁਲਨ ਗਾੜ੍ਹਾਪਣ ਬਨਾਮ ਇੱਕ ਤਰਲ ਲਾਈਨ ਬਣਾ ਕੇ ਮਾਪਿਆ ਜਾ ਸਕਦਾ ਹੈ। {c}_{ {{{{{\rm{Ta))))))}}}} ^{l}\ ) ਅਤੇ \({c}_{{{{({\rm{Ti}}) }}}} }^ {l}\), ਕ੍ਰਮਵਾਰ, ਡੈਲੀਗੇਸ਼ਨ ਤਾਪਮਾਨ 'ਤੇ (ਪੂਰਕ ਚਿੱਤਰ 1b) ਠੋਸ-ਤਰਲ ਇੰਟਰਫੇਸ ਸਥਾਨਕ ਥਰਮੋਡਾਇਨਾਮਿਕ ਸੰਤੁਲਨ ਐਲੋਇੰਗ ਦੌਰਾਨ ਬਣਾਈ ਰੱਖਿਆ ਜਾਂਦਾ ਹੈ, }}}}}^{l}\) ਲਗਭਗ ਸਥਿਰ ਅਤੇ ਇਸਦਾ ਮੁੱਲ X ਨਾਲ ਸੰਬੰਧਿਤ ਹੈ। ਪੂਰਕ ਚਿੱਤਰ 1b ਦਿਖਾਉਂਦਾ ਹੈ ਕਿ \({c}_{{{{{\rm{Ta}}}}}))}^{l}\) ਰੇਂਜ 10 ਵਿੱਚ ਆਉਂਦਾ ਹੈ -3 − 10 ^{l}\) 15.16 ਦੇ ਬਰਾਬਰ ਹਨ।ਅਲੌਏ ਵਿੱਚ ਅਮਿਸ਼ਨਯੋਗ ਤੱਤਾਂ ਦਾ ਇਹ "ਲੀਕੇਜ" ਇਸਦੇ ਬਦਲੇ ਵਿੱਚ, ਡੈਲੇਮੀਨੇਸ਼ਨ ਫਰੰਟ 'ਤੇ ਇੱਕ ਇੰਟਰਫੇਸ਼ੀਅਲ ਢਾਂਚੇ ਦੇ ਗਠਨ ਦੋਵਾਂ ਨੂੰ ਪ੍ਰਭਾਵਤ ਕਰ ਸਕਦਾ ਹੈ, ਜੋ ਕਿ ਵਾਲੀਅਮ ਫੈਲਾਅ ਦੇ ਕਾਰਨ ਬਣਤਰ ਦੇ ਭੰਗ ਅਤੇ ਮੋਟੇ ਹੋਣ ਵਿੱਚ ਯੋਗਦਾਨ ਪਾ ਸਕਦਾ ਹੈ।
(i) ਮਿਸ਼ਰਤ ਧਾਤੂ V ਨੂੰ ਹਟਾਉਣ ਦੀ ਘਟੀ ਹੋਈ ਦਰ ਅਤੇ (ii) ਪਿਘਲਣ ਵਾਲੇ ਤੱਤਾਂ ਦੀ ਘੁਸਪੈਠ ਦੀ ਘਟੀ ਹੋਈ ਦਰ ਦੇ ਯੋਗਦਾਨ ਦਾ ਵੱਖਰੇ ਤੌਰ 'ਤੇ ਮੁਲਾਂਕਣ ਕਰਨ ਲਈ, ਅਸੀਂ ਦੋ ਕਦਮਾਂ ਵਿੱਚ ਅੱਗੇ ਵਧੇ।ਪਹਿਲਾਂ, \(V \sim \sqrt{{D}_{l}/t}\) ਦਾ ਧੰਨਵਾਦ, ਬੰਡਲ ਫਰੰਟ ਦੀ ਬਣਤਰ ਦੇ ਰੂਪ ਵਿਗਿਆਨਿਕ ਵਿਕਾਸ ਦਾ ਅਧਿਐਨ ਕਰਕੇ, V ਨੂੰ ਕਾਫ਼ੀ ਹੱਦ ਤੱਕ ਘਟਣ ਦੇ ਪ੍ਰਭਾਵ ਦਾ ਅਧਿਐਨ ਕਰਨਾ ਸੰਭਵ ਹੋਇਆ।ਬੜਾ ਟਇਮ.ਇਸ ਲਈ, ਅਸੀਂ ਪਿਛਲੇ ਅਧਿਐਨਾਂ ਦੇ ਮੁਕਾਬਲੇ ਲੰਬੇ ਸਮੇਂ ਦੇ ਦੌਰ ਵਿੱਚ ਪੜਾਅ ਫੀਲਡ ਸਿਮੂਲੇਸ਼ਨ ਚਲਾ ਕੇ ਇਸ ਪ੍ਰਭਾਵ ਦੀ ਜਾਂਚ ਕੀਤੀ, ਜਿਸ ਨੇ X15 ਇੰਟਰਮੀਡੀਏਟ ਦੇ ਫੈਲਣ-ਜੋੜ ਵਾਲੇ ਵਾਧੇ ਦੁਆਰਾ ਬਣਾਏ ਟੌਪੋਲੋਜੀਕਲ ਤੌਰ 'ਤੇ ਅਨਕੂਲਡ ਅਲਾਈਨਮੈਂਟ ਢਾਂਚੇ ਦੀ ਮੌਜੂਦਗੀ ਦਾ ਖੁਲਾਸਾ ਕੀਤਾ।ਦੂਸਰਾ, ਲੀਕੇਜ ਦਰ ਨੂੰ ਘਟਾਉਣ 'ਤੇ ਅਮਿੱਟ ਤੱਤਾਂ ਦੇ ਪ੍ਰਭਾਵ ਦੀ ਜਾਂਚ ਕਰਨ ਲਈ, ਅਸੀਂ ਕ੍ਰਮਵਾਰ ਲੀਕੇਜ ਦਰ ਨੂੰ ਵਧਾਉਣ ਅਤੇ ਘਟਾਉਣ ਲਈ ਤਾਂਬੇ ਦੇ ਪਿਘਲਣ ਲਈ Ti ਅਤੇ Ag ਨੂੰ ਜੋੜਿਆ, ਅਤੇ ਨਤੀਜੇ ਵਜੋਂ ਰੂਪ ਵਿਗਿਆਨ, ਵੱਖ-ਵੱਖ ਗਤੀ ਵਿਗਿਆਨ, ਅਤੇ ਇਕਾਗਰਤਾ ਵੰਡ ਦਾ ਅਧਿਐਨ ਕੀਤਾ। ਪਿਘਲਣਾਮਿਸ਼ਰਤ ਬਣਤਰ ਦੇ ਅੰਦਰ ਗਣਨਾਵਾਂ ਅਤੇ ਪ੍ਰਯੋਗਾਂ ਦੁਆਰਾ ਸੌਂਪਿਆ ਗਿਆ Cu ਪਿਘਲਦਾ ਹੈ।ਅਸੀਂ Cu ਪਿਘਲਣ ਨੂੰ ਹਟਾਉਣ ਲਈ ਮੀਡੀਆ ਵਿੱਚ 10% ਤੋਂ 30% ਤੱਕ ਦੇ ਟੀਆਈ ਜੋੜਾਂ ਨੂੰ ਜੋੜਿਆ ਹੈ।Ti ਦੇ ਜੋੜ ਨਾਲ ਡੈਲੀਗੇਟਡ ਪਰਤ ਦੇ ਕਿਨਾਰੇ 'ਤੇ Ti ਦੀ ਇਕਾਗਰਤਾ ਵਧ ਜਾਂਦੀ ਹੈ, ਜੋ ਇਸ ਪਰਤ ਦੇ ਅੰਦਰ Ti ਗਾੜ੍ਹਾਪਣ ਗਰੇਡੀਐਂਟ ਨੂੰ ਘਟਾਉਂਦੀ ਹੈ ਅਤੇ ਭੰਗ ਦਰ ਨੂੰ ਘਟਾਉਂਦੀ ਹੈ।ਇਹ \({c}_{{{({\rm{Ti}}}}}}^{l}\), ਇਸ ਲਈ \({c}_{{{{{) ਨੂੰ ਵਧਾ ਕੇ Ta ਦੀ ਲੀਕੇਜ ਦਰ ਨੂੰ ਵੀ ਵਧਾਉਂਦਾ ਹੈ। {\rm{Ta}}}}}}}^{l}\) (ਪੂਰਕ ਚਿੱਤਰ 1b) ਜੋ ਕਿ ਅਸੀਂ ਜੋੜਦੇ ਹਾਂ ਉਹ 10% ਤੋਂ 30% ਤੱਕ ਬਦਲਦਾ ਹੈ ਕਿਉਂਕਿ Ag ਜੋੜਨ ਦਾ ਮੁੱਖ ਪ੍ਰਭਾਵ ਘੱਟ ਹੁੰਦਾ ਹੈ ਪਿਘਲਣ ਵਿੱਚ ਮਿਸ਼ਰਤ ਤੱਤਾਂ ਦੀ ਘੁਲਣਸ਼ੀਲਤਾ, ਅਸੀਂ CuAgTaTi ਕੁਆਟਰਨਰੀ ਸਿਸਟਮ ਨੂੰ ਇੱਕ ਕੁਸ਼ਲ (CuAg)TaTi ਟਰਨਰੀ ਸਿਸਟਮ ਵਜੋਂ ਮਾਡਲ ਬਣਾਇਆ ਹੈ ਜਿਸ ਵਿੱਚ Ti ਅਤੇ Ta ਦੀ ਘੁਲਣਸ਼ੀਲਤਾ CuAg ਪਿਘਲਣ ਵਿੱਚ Ag ਦੀ ਗਾੜ੍ਹਾਪਣ 'ਤੇ ਨਿਰਭਰ ਕਰਦੀ ਹੈ (ਨੋਟ ਦੇਖੋ) 2 ਅਤੇ ਪੂਰਕ ਅੰਜੀਰ 2-4)।Ag ਦਾ ਜੋੜ ਸੌਂਪੇ ਗਏ ਢਾਂਚੇ ਦੇ ਕਿਨਾਰੇ 'ਤੇ Ti ਦੀ ਇਕਾਗਰਤਾ ਨੂੰ ਨਹੀਂ ਵਧਾਉਂਦਾ।ਹਾਲਾਂਕਿ, ਕਿਉਂਕਿ Ag ਵਿੱਚ Ti ਦੀ ਘੁਲਣਸ਼ੀਲਤਾ Cu ਦੇ ਮੁਕਾਬਲੇ ਘੱਟ ਹੈ, ਇਸ ਨਾਲ \({c}_{{{{\rm{Ta}}}}}}}^{l}\) (ਪੂਰਕ ਚਿੱਤਰ 1 ) 4b) ਅਤੇ ਲੀਕੇਜ ਦਰ Ta.
ਫੇਜ਼ ਫੀਲਡ ਸਿਮੂਲੇਸ਼ਨਾਂ ਦੇ ਨਤੀਜੇ ਦਰਸਾਉਂਦੇ ਹਨ ਕਿ ਸੜਨ ਦੇ ਮੋਰਚੇ 'ਤੇ ਟੌਪੋਲੋਜੀਕਲ ਤੌਰ 'ਤੇ ਜੋੜੀਆਂ ਗਈਆਂ ਬਣਤਰਾਂ ਦੇ ਗਠਨ ਨੂੰ ਉਤਸ਼ਾਹਿਤ ਕਰਨ ਲਈ ਕਾਫ਼ੀ ਲੰਬੇ ਸਮੇਂ ਲਈ ਜੋੜੀ ਵਾਧਾ ਅਸਥਿਰ ਹੋ ਜਾਂਦਾ ਹੈ।ਅਸੀਂ ਪ੍ਰਯੋਗਾਤਮਕ ਤੌਰ 'ਤੇ ਇਹ ਦਿਖਾ ਕੇ ਇਸ ਸਿੱਟੇ ਦੀ ਪੁਸ਼ਟੀ ਕਰਦੇ ਹਾਂ ਕਿ Ta15T85 ਅਲੌਏ ਦੀ ਅੰਡਰਲਾਈੰਗ ਪਰਤ, ਜੋ ਡੈਲਾਮੀਨੇਸ਼ਨ ਦੇ ਬਾਅਦ ਦੇ ਪੜਾਅ 'ਤੇ ਡੈਲਾਮੀਨੇਸ਼ਨ ਫਰੰਟ ਦੇ ਨੇੜੇ ਬਣਦੀ ਹੈ, ਤਾਂਬੇ ਨਾਲ ਭਰਪੂਰ ਪੜਾਅ ਦੀ ਐਚਿੰਗ ਤੋਂ ਬਾਅਦ ਟੌਪੋਲੋਜੀਕਲੀ ਬੰਧਨ ਬਣੀ ਰਹਿੰਦੀ ਹੈ।ਸਾਡੇ ਨਤੀਜੇ ਇਹ ਵੀ ਸੁਝਾਅ ਦਿੰਦੇ ਹਨ ਕਿ ਤਰਲ ਪਿਘਲਣ ਵਾਲੇ ਤੱਤਾਂ ਦੀ ਵੱਡੀ ਮਾਤਰਾ ਵਿੱਚ ਫੈਲਣ ਵਾਲੇ ਆਵਾਜਾਈ ਦੇ ਕਾਰਨ ਲੀਕੇਜ ਦਰ ਦਾ ਰੂਪ ਵਿਗਿਆਨਿਕ ਵਿਕਾਸ 'ਤੇ ਡੂੰਘਾ ਪ੍ਰਭਾਵ ਪੈਂਦਾ ਹੈ।ਇਹ ਇੱਥੇ ਦਿਖਾਇਆ ਗਿਆ ਹੈ ਕਿ ਇਹ ਪ੍ਰਭਾਵ, ਜੋ ਕਿ ਈਸੀਡੀ ਵਿੱਚ ਗੈਰਹਾਜ਼ਰ ਹੈ, ਸੌਂਪੀ ਗਈ ਪਰਤ ਵਿੱਚ ਵੱਖ-ਵੱਖ ਤੱਤਾਂ ਦੇ ਗਾੜ੍ਹਾਪਣ ਪ੍ਰੋਫਾਈਲਾਂ, ਠੋਸ ਪੜਾਅ ਦੇ ਅੰਸ਼, ਅਤੇ ਐਲਐਮਡੀ ਢਾਂਚੇ ਦੀ ਟੌਪੋਲੋਜੀ ਨੂੰ ਬਹੁਤ ਪ੍ਰਭਾਵਿਤ ਕਰਦਾ ਹੈ।
ਇਸ ਭਾਗ ਵਿੱਚ, ਅਸੀਂ ਪਹਿਲਾਂ ਵੱਖ-ਵੱਖ ਰੂਪ ਵਿਗਿਆਨਾਂ ਦੇ ਨਤੀਜੇ ਵਜੋਂ Ti ਜਾਂ Ag ਨੂੰ Cu ਪਿਘਲਣ ਦੇ ਪ੍ਰਭਾਵ ਦੇ ਪੜਾਅ ਫੀਲਡ ਸਿਮੂਲੇਸ਼ਨ ਦੁਆਰਾ ਸਾਡੇ ਅਧਿਐਨ ਦੇ ਨਤੀਜੇ ਪੇਸ਼ ਕਰਦੇ ਹਾਂ।ਅੰਜੀਰ 'ਤੇ.ਚਿੱਤਰ 1 Cu70Ti30, Cu70Ag30 ਅਤੇ ਸ਼ੁੱਧ ਤਾਂਬੇ ਦੇ ਪਿਘਲਣ ਤੋਂ ਪ੍ਰਾਪਤ ਕੀਤੇ TaXTi1-X ਮਿਸ਼ਰਤ ਫੇਜ਼ ਫੀਲਡ ਦੇ ਤਿੰਨ-ਅਯਾਮੀ ਮਾਡਲਿੰਗ ਦੇ ਨਤੀਜੇ ਪੇਸ਼ ਕਰਦਾ ਹੈ ਜਿਸ ਵਿੱਚ 5 ਤੋਂ 15% ਤੱਕ ਅਮਿੱਟ ਤੱਤਾਂ ਦੀ ਘੱਟ ਪਰਮਾਣੂ ਸਮੱਗਰੀ ਹੈ।ਪਹਿਲੀਆਂ ਦੋ ਕਤਾਰਾਂ ਦਰਸਾਉਂਦੀਆਂ ਹਨ ਕਿ Ti ਅਤੇ Ag ਦੋਵਾਂ ਦਾ ਜੋੜ ਸ਼ੁੱਧ Cu (ਤੀਜੀ ਕਤਾਰ) ਦੀ ਅਨਬਾਉਂਡ ਬਣਤਰ ਦੇ ਮੁਕਾਬਲੇ ਟੌਪੋਲੋਜੀਕਲੀ ਬੰਧਿਤ ਬਣਤਰਾਂ ਦੇ ਗਠਨ ਨੂੰ ਉਤਸ਼ਾਹਿਤ ਕਰਦਾ ਹੈ।ਹਾਲਾਂਕਿ, ਉਮੀਦ ਅਨੁਸਾਰ, Ti ਦੇ ਜੋੜਨ ਨਾਲ, Ta ਲੀਕੇਜ ਵਿੱਚ ਵਾਧਾ ਹੋਇਆ, ਜਿਸ ਨਾਲ ਘੱਟ X ਮਿਸ਼ਰਤ ਮਿਸ਼ਰਣਾਂ (Ta5Ti95 ਅਤੇ Ta10Ti90) ਦੇ ਡੈਲੇਮੀਨੇਸ਼ਨ ਨੂੰ ਰੋਕਿਆ ਗਿਆ ਅਤੇ Ta15Ti85 ਡੀਲਾਮੀਨੇਸ਼ਨ ਦੌਰਾਨ ਐਕਸਫੋਲੀਏਟਿਡ ਪੋਰਸ ਪਰਤ ਦੇ ਵੱਡੇ ਪੱਧਰ 'ਤੇ ਭੰਗ ਹੋ ਗਿਆ।ਇਸ ਦੇ ਉਲਟ, ਏਜੀ (ਦੂਜੀ ਕਤਾਰ) ਨੂੰ ਜੋੜਨਾ ਡੈਲੀਗੇਟ ਕੀਤੀ ਪਰਤ ਦੇ ਮਾਮੂਲੀ ਘੁਲਣ ਦੇ ਨਾਲ ਬੇਸ ਅਲੌਏ ਦੇ ਸਾਰੇ ਹਿੱਸਿਆਂ ਦੀ ਟੌਪੋਲੋਜੀਕਲ ਤੌਰ 'ਤੇ ਸੰਬੰਧਿਤ ਬਣਤਰ ਦੇ ਗਠਨ ਵਿੱਚ ਯੋਗਦਾਨ ਪਾਉਂਦਾ ਹੈ।ਇੱਕ ਦੁਵੱਲੀ ਬਣਤਰ ਦਾ ਗਠਨ ਅੰਜੀਰ ਵਿੱਚ ਵੀ ਦਰਸਾਇਆ ਗਿਆ ਹੈ।1b, ਜੋ ਖੱਬੇ ਤੋਂ ਸੱਜੇ ਡੈਲੇਮੀਨੇਸ਼ਨ ਦੀ ਵਧਦੀ ਡੂੰਘਾਈ ਅਤੇ ਵੱਧ ਤੋਂ ਵੱਧ ਡੂੰਘਾਈ 'ਤੇ ਠੋਸ-ਤਰਲ ਇੰਟਰਫੇਸ ਦਾ ਚਿੱਤਰ (ਦੂਰ ਸੱਜੇ ਚਿੱਤਰ) ਦੇ ਨਾਲ ਸੌਂਪੀ ਗਈ ਬਣਤਰ ਦੀਆਂ ਤਸਵੀਰਾਂ ਦਿਖਾਉਂਦਾ ਹੈ।
3D ਪੜਾਅ ਫੀਲਡ ਸਿਮੂਲੇਸ਼ਨ (128 × 128 × 128 nm3) ਡੈਲੀਗੇਟ ਕੀਤੇ ਮਿਸ਼ਰਤ ਦੇ ਅੰਤਮ ਰੂਪ ਵਿਗਿਆਨ 'ਤੇ ਇੱਕ ਤਰਲ ਪਿਘਲਣ ਲਈ ਇੱਕ ਘੋਲ ਨੂੰ ਜੋੜਨ ਦੇ ਨਾਟਕੀ ਪ੍ਰਭਾਵ ਨੂੰ ਦਰਸਾਉਂਦਾ ਹੈ।ਉੱਪਰਲਾ ਨਿਸ਼ਾਨ ਮੂਲ ਮਿਸ਼ਰਤ ਮਿਸ਼ਰਣ (TaXTi1-X) ਦੀ ਰਚਨਾ ਨੂੰ ਦਰਸਾਉਂਦਾ ਹੈ ਅਤੇ ਲੰਬਕਾਰੀ ਚਿੰਨ੍ਹ Cu- ਅਧਾਰਤ ਨਰਮ ਕਰਨ ਵਾਲੇ ਮਾਧਿਅਮ ਦੀ ਪਿਘਲਣ ਵਾਲੀ ਰਚਨਾ ਨੂੰ ਦਰਸਾਉਂਦਾ ਹੈ।ਅਸ਼ੁੱਧੀਆਂ ਤੋਂ ਬਿਨਾਂ ਢਾਂਚੇ ਵਿੱਚ ਉੱਚ Ta ਗਾੜ੍ਹਾਪਣ ਵਾਲੇ ਖੇਤਰਾਂ ਨੂੰ ਭੂਰੇ ਵਿੱਚ ਦਿਖਾਇਆ ਗਿਆ ਹੈ, ਅਤੇ ਠੋਸ-ਤਰਲ ਇੰਟਰਫੇਸ ਨੀਲੇ ਵਿੱਚ ਦਿਖਾਇਆ ਗਿਆ ਹੈ।b Cu70Ag30 ਪਿਘਲਣ (190 × 190 × 190 nm3) ਵਿੱਚ ਅਣਡੌਪਡ Ta15Ti85 ਪੂਰਵ-ਸੂਚਕ ਅਲਾਏ ਦੇ ਪੜਾਅ ਖੇਤਰ ਦਾ ਤਿੰਨ-ਅਯਾਮੀ ਸਿਮੂਲੇਸ਼ਨ।ਪਹਿਲੇ 3 ਫਰੇਮ ਵੱਖ-ਵੱਖ ਡੈਲੀਗੇਸ਼ਨ ਡੂੰਘਾਈ 'ਤੇ ਸੌਂਪੇ ਗਏ ਢਾਂਚੇ ਦੇ ਠੋਸ ਖੇਤਰ ਨੂੰ ਦਿਖਾਉਂਦੇ ਹਨ, ਅਤੇ ਆਖਰੀ ਫਰੇਮ ਵੱਧ ਤੋਂ ਵੱਧ ਡੂੰਘਾਈ 'ਤੇ ਸਿਰਫ਼ ਠੋਸ-ਤਰਲ ਇੰਟਰਫੇਸ ਦਿਖਾਉਂਦਾ ਹੈ।(b) ਨਾਲ ਮੇਲ ਖਾਂਦੀ ਫ਼ਿਲਮ ਸਪਲੀਮੈਂਟਰੀ ਮੂਵੀ 1 ਵਿੱਚ ਦਿਖਾਈ ਗਈ ਹੈ।
ਘੋਲ ਜੋੜ ਦੇ ਪ੍ਰਭਾਵ ਨੂੰ 2D ਫੇਜ਼ ਫੀਲਡ ਸਿਮੂਲੇਸ਼ਨਾਂ ਨਾਲ ਅੱਗੇ ਖੋਜਿਆ ਗਿਆ ਸੀ, ਜਿਸ ਨੇ ਡੈਲਾਮੀਨੇਸ਼ਨ ਫਰੰਟ 'ਤੇ ਇੰਟਰਫੇਸ਼ੀਅਲ ਮੋਡ ਗਠਨ 'ਤੇ ਵਾਧੂ ਜਾਣਕਾਰੀ ਪ੍ਰਦਾਨ ਕੀਤੀ ਸੀ ਅਤੇ ਡੈਲਮੀਨੇਸ਼ਨ ਗਤੀ ਵਿਗਿਆਨ ਨੂੰ ਮਾਪਣ ਲਈ 3D ਸਿਮੂਲੇਸ਼ਨਾਂ ਨਾਲੋਂ ਵੱਧ ਲੰਬਾਈ ਅਤੇ ਸਮੇਂ ਦੇ ਪੈਮਾਨਿਆਂ ਤੱਕ ਪਹੁੰਚ ਦੀ ਇਜਾਜ਼ਤ ਦਿੱਤੀ ਸੀ।ਅੰਜੀਰ 'ਤੇ.ਚਿੱਤਰ 2 Cu70Ti30 ਅਤੇ Cu70Ag30 ਪਿਘਲਣ ਦੁਆਰਾ Ta15Ti85 ਪੂਰਵ ਅਲਾਏ ਨੂੰ ਹਟਾਉਣ ਦੇ ਸਿਮੂਲੇਸ਼ਨ ਦੀਆਂ ਤਸਵੀਰਾਂ ਦਿਖਾਉਂਦਾ ਹੈ।ਦੋਵਾਂ ਮਾਮਲਿਆਂ ਵਿੱਚ, ਫੈਲਾਅ-ਜੋੜ ਵਾਲਾ ਵਾਧਾ ਬਹੁਤ ਅਸਥਿਰ ਹੁੰਦਾ ਹੈ।ਮਿਸ਼ਰਤ ਵਿੱਚ ਲੰਬਕਾਰੀ ਤੌਰ 'ਤੇ ਪ੍ਰਵੇਸ਼ ਕਰਨ ਦੀ ਬਜਾਏ, ਤਰਲ ਚੈਨਲਾਂ ਦੇ ਟਿਪਸ ਇੱਕ ਸਥਿਰ ਵਿਕਾਸ ਪ੍ਰਕਿਰਿਆ ਦੇ ਦੌਰਾਨ ਬਹੁਤ ਹੀ ਗੁੰਝਲਦਾਰ ਟ੍ਰੈਜੈਕਟਰੀਜ਼ ਵਿੱਚ ਅਰਾਜਕਤਾ ਨਾਲ ਖੱਬੇ ਅਤੇ ਸੱਜੇ ਘੁੰਮਦੇ ਹਨ ਜੋ ਇਕਸਾਰ ਬਣਤਰਾਂ ਨੂੰ ਉਤਸ਼ਾਹਿਤ ਕਰਦੇ ਹਨ ਜੋ 3D ਸਪੇਸ (ਚਿੱਤਰ 1) ਵਿੱਚ ਟੌਪੋਲੋਜੀਕਲ ਤੌਰ 'ਤੇ ਸੰਬੰਧਿਤ ਬਣਤਰਾਂ ਦੇ ਗਠਨ ਨੂੰ ਉਤਸ਼ਾਹਿਤ ਕਰਦੇ ਹਨ।ਹਾਲਾਂਕਿ, Ti ਅਤੇ Ag additives ਵਿੱਚ ਇੱਕ ਮਹੱਤਵਪੂਰਨ ਅੰਤਰ ਹੈ।Cu70Ti30 ਪਿਘਲਣ (Fig. 2a) ਲਈ, ਦੋ ਤਰਲ ਚੈਨਲਾਂ ਦੀ ਟੱਕਰ ਠੋਸ-ਤਰਲ ਇੰਟਰਫੇਸ ਦੇ ਅਭੇਦ ਹੋਣ ਵੱਲ ਖੜਦੀ ਹੈ, ਜੋ ਕਿ ਢਾਂਚੇ ਤੋਂ ਦੋ ਚੈਨਲਾਂ ਦੁਆਰਾ ਫੜੇ ਗਏ ਠੋਸ ਬਾਈਂਡਰਾਂ ਨੂੰ ਬਾਹਰ ਕੱਢਣ ਵੱਲ ਖੜਦੀ ਹੈ ਅਤੇ ਅੰਤ ਵਿੱਚ, ਭੰਗ ਹੋ ਜਾਂਦੀ ਹੈ। .ਇਸ ਦੇ ਉਲਟ, Cu70Ag30 ਪਿਘਲਣ (ਚਿੱਤਰ 2b) ਲਈ, ਠੋਸ ਅਤੇ ਤਰਲ ਪੜਾਵਾਂ ਦੇ ਵਿਚਕਾਰ ਇੰਟਰਫੇਸ 'ਤੇ Ta ਸੰਸ਼ੋਧਨ, ਪਿਘਲਣ ਵਿੱਚ Ta ਲੀਕੇਜ ਵਿੱਚ ਕਮੀ ਦੇ ਕਾਰਨ ਇੱਕਤਰਤਾ ਨੂੰ ਰੋਕਦਾ ਹੈ।ਨਤੀਜੇ ਵਜੋਂ, ਡੈਲਮੀਨੇਸ਼ਨ ਫਰੰਟ 'ਤੇ ਬਾਂਡ ਦੀ ਸੰਕੁਚਨ ਨੂੰ ਦਬਾਇਆ ਜਾਂਦਾ ਹੈ, ਜਿਸ ਨਾਲ ਜੋੜਨ ਵਾਲੀਆਂ ਬਣਤਰਾਂ ਦੇ ਗਠਨ ਨੂੰ ਉਤਸ਼ਾਹਿਤ ਕੀਤਾ ਜਾਂਦਾ ਹੈ।ਦਿਲਚਸਪ ਗੱਲ ਇਹ ਹੈ ਕਿ, ਤਰਲ ਚੈਨਲ ਦੀ ਹਫੜਾ-ਦਫੜੀ ਵਾਲੀ ਗਤੀ ਇੱਕ ਨਿਸ਼ਚਿਤ ਡਿਗਰੀ ਅਲਾਈਨਮੈਂਟ ਦੇ ਨਾਲ ਇੱਕ ਦੋ-ਅਯਾਮੀ ਬਣਤਰ ਬਣਾਉਂਦੀ ਹੈ ਜਦੋਂ ਕਟੌਫ ਨੂੰ ਦਬਾਇਆ ਜਾਂਦਾ ਹੈ (ਚਿੱਤਰ 2b)।ਹਾਲਾਂਕਿ, ਇਹ ਅਲਾਈਨਮੈਂਟ ਬਾਂਡ ਦੇ ਸਥਿਰ ਵਿਕਾਸ ਦਾ ਨਤੀਜਾ ਨਹੀਂ ਹੈ।3D ਵਿੱਚ, ਅਸਥਿਰ ਪ੍ਰਵੇਸ਼ ਇੱਕ ਗੈਰ-ਕੋਐਕਸ਼ੀਅਲ ਜੁੜਿਆ ਦੋ-ਸੰਬੰਧੀ ਢਾਂਚਾ ਬਣਾਉਂਦਾ ਹੈ (ਚਿੱਤਰ 1b).
Cu70Ti30 (a) ਅਤੇ Cu70Ag30 (b) ਦੇ 2D ਪੜਾਅ ਦੇ ਫੀਲਡ ਸਿਮੂਲੇਸ਼ਨਾਂ ਦੇ ਸਨੈਪਸ਼ਾਟ, Ta15Ti85 ਮਿਸ਼ਰਤ ਮਿਸ਼ਰਤ ਨੂੰ ਮੁੜ ਪਿਘਲਦੇ ਹੋਏ ਅਸਥਿਰ ਫੈਲਾਅ-ਜੋੜੇ ਵਾਲੇ ਵਿਕਾਸ ਨੂੰ ਦਰਸਾਉਂਦੇ ਹਨ।ਸਮਤਲ ਠੋਸ/ਤਰਲ ਇੰਟਰਫੇਸ ਦੀ ਸ਼ੁਰੂਆਤੀ ਸਥਿਤੀ ਤੋਂ ਮਾਪੀਆਂ ਗਈਆਂ ਵੱਖ-ਵੱਖ ਅਸ਼ੁੱਧਤਾ ਹਟਾਉਣ ਦੀਆਂ ਡੂੰਘਾਈਆਂ ਨੂੰ ਦਰਸਾਉਂਦੀਆਂ ਤਸਵੀਰਾਂ।ਇਨਸੈੱਟ ਤਰਲ ਚੈਨਲਾਂ ਦੇ ਟਕਰਾਅ ਦੀਆਂ ਵੱਖੋ-ਵੱਖਰੀਆਂ ਪ੍ਰਣਾਲੀਆਂ ਨੂੰ ਦਰਸਾਉਂਦੇ ਹਨ, ਜਿਸ ਨਾਲ ਕ੍ਰਮਵਾਰ ਠੋਸ ਬਾਈਂਡਰਾਂ ਦੀ ਨਿਰਲੇਪਤਾ ਅਤੇ Cu70Ti30 ਅਤੇ Cu70Ag30 ਪਿਘਲਣ ਦੀ ਸੰਭਾਲ ਹੁੰਦੀ ਹੈ।Cu70Ti30 ਦੀ ਡੋਮੇਨ ਚੌੜਾਈ 1024 nm ਹੈ, Cu70Ag30 384 nm ਹੈ।ਰੰਗਦਾਰ ਬੈਂਡ Ta ਇਕਾਗਰਤਾ ਨੂੰ ਦਰਸਾਉਂਦਾ ਹੈ, ਅਤੇ ਵੱਖੋ-ਵੱਖਰੇ ਰੰਗ ਤਰਲ ਖੇਤਰ (ਗੂੜ੍ਹਾ ਨੀਲਾ), ਬੇਸ ਅਲੌਏ (ਹਲਕਾ ਨੀਲਾ), ਅਤੇ ਅਲੌਏਡ ਬਣਤਰ (ਲਗਭਗ ਲਾਲ) ਵਿਚਕਾਰ ਫਰਕ ਕਰਦੇ ਹਨ।ਇਹਨਾਂ ਸਿਮੂਲੇਸ਼ਨਾਂ ਦੀਆਂ ਮੂਵੀਜ਼ ਸਪਲੀਮੈਂਟਲ ਮੂਵੀਜ਼ 2 ਅਤੇ 3 ਵਿੱਚ ਪ੍ਰਦਰਸ਼ਿਤ ਕੀਤੀਆਂ ਗਈਆਂ ਹਨ, ਜੋ ਕਿ ਅਸਥਿਰ ਫੈਲਾਅ-ਜੋੜ ਵਾਲੇ ਵਾਧੇ ਦੌਰਾਨ ਤਰਲ ਚੈਨਲਾਂ ਵਿੱਚ ਪ੍ਰਵੇਸ਼ ਕਰਨ ਵਾਲੇ ਗੁੰਝਲਦਾਰ ਮਾਰਗਾਂ ਨੂੰ ਉਜਾਗਰ ਕਰਦੀਆਂ ਹਨ।
2D ਪੜਾਅ ਫੀਲਡ ਸਿਮੂਲੇਸ਼ਨ ਦੇ ਹੋਰ ਨਤੀਜੇ ਚਿੱਤਰ 3 ਵਿੱਚ ਦਿਖਾਏ ਗਏ ਹਨ।ਅੰਜੀਰ ਵਿੱਚ ਸਮਾਂ (V ਦੇ ਬਰਾਬਰ ਢਲਾਨ) ਬਨਾਮ ਡੈਲਮੀਨੇਸ਼ਨ ਡੂੰਘਾਈ ਦਾ ਗ੍ਰਾਫ।3a ਦਿਖਾਉਂਦਾ ਹੈ ਕਿ Cu ਪਿਘਲਣ ਵਿੱਚ Ti ਜਾਂ Ag ਦਾ ਜੋੜ ਵੱਖ ਹੋਣ ਦੇ ਗਤੀ ਵਿਗਿਆਨ ਨੂੰ ਹੌਲੀ ਕਰ ਦਿੰਦਾ ਹੈ, ਜਿਵੇਂ ਕਿ ਉਮੀਦ ਕੀਤੀ ਜਾਂਦੀ ਹੈ।ਅੰਜੀਰ 'ਤੇ.3b ਦਰਸਾਉਂਦਾ ਹੈ ਕਿ ਇਹ ਮੰਦੀ ਦੇ ਕਾਰਨ ਸੌਂਪੀ ਗਈ ਪਰਤ ਦੇ ਅੰਦਰ ਤਰਲ ਵਿੱਚ Ti ਸੰਘਣਤਾ ਗਰੇਡੀਐਂਟ ਵਿੱਚ ਕਮੀ ਹੈ।ਇਹ ਇਹ ਵੀ ਦਰਸਾਉਂਦਾ ਹੈ ਕਿ Ti(Ag) ਦਾ ਜੋੜ ਇੰਟਰਫੇਸ (\({c}_{{{{{{{\rm{Ti)))))) ਦੇ ਤਰਲ ਪਾਸੇ 'ਤੇ Ti ਦੀ ਗਾੜ੍ਹਾਪਣ ਨੂੰ ਵਧਾਉਂਦਾ ਹੈ (ਘਟਦਾ ਹੈ)। ))) ^{l \)), ਜੋ Ta ਦੇ ਲੀਕ ਹੋਣ ਵੱਲ ਲੈ ਜਾਂਦਾ ਹੈ, ਜੋ ਸਮੇਂ ਦੇ ਫੰਕਸ਼ਨ (ਚਿੱਤਰ 3c) ਦੇ ਰੂਪ ਵਿੱਚ ਪਿਘਲਣ ਵਾਲੇ Ta ਦੇ ਅੰਸ਼ ਦੁਆਰਾ ਮਾਪਿਆ ਜਾਂਦਾ ਹੈ, ਜੋ Ti(Ag) ਦੇ ਜੋੜ ਨਾਲ ਵਧਦਾ ਹੈ (ਘਟਦਾ ਹੈ) ).ਚਿੱਤਰ 3d ਦਿਖਾਉਂਦਾ ਹੈ ਕਿ ਦੋਵੇਂ ਘੋਲ ਲਈ, ਦੋ-ਸੰਬੰਧੀ ਟੌਪੋਲੋਜੀਕਲ ਤੌਰ 'ਤੇ ਸੰਬੰਧਿਤ ਬਣਤਰਾਂ 28,29,30 ਦੇ ਗਠਨ ਲਈ ਠੋਸ ਦਾ ਆਇਤਨ ਅੰਸ਼ ਥ੍ਰੈਸ਼ਹੋਲਡ ਤੋਂ ਉੱਪਰ ਰਹਿੰਦਾ ਹੈ।ਜਦੋਂ ਕਿ ਪਿਘਲਣ ਵਿੱਚ Ti ਨੂੰ ਜੋੜਨਾ Ta ਦੇ ਲੀਕ ਨੂੰ ਵਧਾਉਂਦਾ ਹੈ, ਇਹ ਪੜਾਅ ਸੰਤੁਲਨ ਦੇ ਕਾਰਨ ਠੋਸ ਬਾਈਂਡਰ ਵਿੱਚ Ti ਦੀ ਧਾਰਨ ਨੂੰ ਵੀ ਵਧਾਉਂਦਾ ਹੈ, ਜਿਸ ਨਾਲ ਅਸ਼ੁੱਧੀਆਂ ਤੋਂ ਬਿਨਾਂ ਢਾਂਚੇ ਦੀ ਤਾਲਮੇਲ ਬਣਾਈ ਰੱਖਣ ਲਈ ਵਾਲੀਅਮ ਫਰੈਕਸ਼ਨ ਵਧਦਾ ਹੈ।ਸਾਡੀਆਂ ਗਣਨਾਵਾਂ ਆਮ ਤੌਰ 'ਤੇ ਡੈਲਾਮੀਨੇਸ਼ਨ ਫਰੰਟ ਦੇ ਵਾਲੀਅਮ ਫਰੈਕਸ਼ਨ ਦੇ ਪ੍ਰਯੋਗਾਤਮਕ ਮਾਪਾਂ ਨਾਲ ਸਹਿਮਤ ਹੁੰਦੀਆਂ ਹਨ।
Ta15Ti85 ਮਿਸ਼ਰਤ ਦਾ ਫੇਜ਼ ਫੀਲਡ ਸਿਮੂਲੇਸ਼ਨ ਸਮੇਂ (a) ਦੇ ਇੱਕ ਫੰਕਸ਼ਨ ਦੇ ਤੌਰ 'ਤੇ ਮਿਸ਼ਰਤ ਹਟਾਉਣ ਦੀ ਡੂੰਘਾਈ ਤੋਂ ਮਾਪਿਆ ਗਿਆ ਮਿਸ਼ਰਤ ਹਟਾਉਣ ਵਾਲੇ ਗਤੀ ਵਿਗਿਆਨ 'ਤੇ Cu ਪਿਘਲਣ ਲਈ Ti ਅਤੇ Ag ਜੋੜਾਂ ਦੇ ਵੱਖ-ਵੱਖ ਪ੍ਰਭਾਵਾਂ ਨੂੰ ਮਾਪਦਾ ਹੈ, ਇੱਕ 'ਤੇ ਤਰਲ ਵਿੱਚ Ti ਗਾੜ੍ਹਾਪਣ ਪ੍ਰੋਫਾਈਲ। 400 nm ਦੀ ਮਿਸ਼ਰਤ ਧਾਤ ਹਟਾਉਣ ਦੀ ਡੂੰਘਾਈ (ਨਕਾਰਾਤਮਕ ਡੂੰਘਾਈ ਮਿਸ਼ਰਤ ਬਣਤਰ ਦੇ ਬਾਹਰ ਪਿਘਲਣ ਵਿੱਚ ਚੌੜੀ ਹੁੰਦੀ ਹੈ (ਖੱਬੇ ਪਾਸੇ ਐਲੋਏ ਸਾਹਮਣੇ) b Ta ਲੀਕੇਜ ਬਨਾਮ ਸਮਾਂ (c) ਅਤੇ ਅਲੌਏਡ ਬਣਤਰ ਵਿੱਚ ਠੋਸ ਫਰੈਕਸ਼ਨ ਬਨਾਮ ਪਿਘਲਣ ਵਾਲੀ ਰਚਨਾ (d) ਵਾਧੂ ਤੱਤਾਂ ਦੀ ਗਾੜ੍ਹਾਪਣ ਪਿਘਲਣ ਵਿੱਚ ਅਬਸੀਸਾ (d) ਦੇ ਨਾਲ ਪਲਾਟ ਕੀਤਾ ਗਿਆ ਹੈ (Ti - ਹਰਾ ਲਾਈਨ, Ag - ਜਾਮਨੀ ਲਾਈਨ ਅਤੇ ਪ੍ਰਯੋਗ)।
ਕਿਉਂਕਿ ਡੈਲਾਮੀਨੇਸ਼ਨ ਫਰੰਟ ਦੀ ਗਤੀ ਸਮੇਂ ਦੇ ਨਾਲ ਘਟਦੀ ਹੈ, ਡੈਲਾਮੀਨੇਸ਼ਨ ਦੇ ਦੌਰਾਨ ਰੂਪ ਵਿਗਿਆਨ ਦਾ ਵਿਕਾਸ ਡੈਲਾਮੀਨੇਸ਼ਨ ਦੀ ਗਤੀ ਨੂੰ ਘਟਾਉਣ ਦੇ ਪ੍ਰਭਾਵ ਨੂੰ ਦਰਸਾਉਂਦਾ ਹੈ।ਪਿਛਲੇ ਪੜਾਅ ਦੇ ਫੀਲਡ ਸਟੱਡੀ ਵਿੱਚ, ਅਸੀਂ ਸ਼ੁੱਧ ਤਾਂਬੇ ਦੇ ਪਿਘਲਣ ਦੁਆਰਾ Ta15Ti85 ਪੂਰਵ ਮਿਸ਼ਰਤ ਮਿਸ਼ਰਤ ਨੂੰ ਹਟਾਉਣ ਦੇ ਦੌਰਾਨ ਟੌਪੌਲੋਜੀਕਲੀ ਅਨਬਾਉਂਡ ਬਣਤਰਾਂ ਦੇ ਨਤੀਜੇ ਵਜੋਂ ਯੂਟੈਕਟਿਕ-ਵਰਗੇ ਜੋੜੀ ਵਾਧੇ ਨੂੰ ਦੇਖਿਆ।ਹਾਲਾਂਕਿ, ਉਸੇ ਪੜਾਅ ਦੇ ਫੀਲਡ ਸਿਮੂਲੇਸ਼ਨ ਸ਼ੋਅ ਦੀਆਂ ਲੰਬੀਆਂ ਦੌੜਾਂ (ਪੂਰਕ ਮੂਵੀ 4 ਦੇਖੋ) ਕਿ ਜਦੋਂ ਸੜਨ ਦੀ ਫਰੰਟ ਸਪੀਡ ਕਾਫ਼ੀ ਛੋਟੀ ਹੋ ​​ਜਾਂਦੀ ਹੈ, ਤਾਂ ਜੋੜੀ ਵਾਧਾ ਅਸਥਿਰ ਹੋ ਜਾਂਦਾ ਹੈ।ਅਸਥਿਰਤਾ ਆਪਣੇ ਆਪ ਨੂੰ ਫਲੇਕਸ ਦੇ ਲੇਟਰਲ ਰੌਕਿੰਗ ਵਿੱਚ ਪ੍ਰਗਟ ਕਰਦੀ ਹੈ, ਜੋ ਉਹਨਾਂ ਦੇ ਅਲਾਈਨਮੈਂਟ ਨੂੰ ਰੋਕਦੀ ਹੈ ਅਤੇ, ਇਸ ਤਰ੍ਹਾਂ, ਟੌਪੋਲੋਜੀਕਲ ਤੌਰ 'ਤੇ ਜੁੜੇ ਢਾਂਚੇ ਦੇ ਗਠਨ ਨੂੰ ਉਤਸ਼ਾਹਿਤ ਕਰਦੀ ਹੈ।ਸਥਿਰ ਬਾਊਂਡ ਗਰੋਥ ਤੋਂ ਅਸਥਿਰ ਰੌਕਿੰਗ ਵਿਕਾਸ ਵੱਲ ਪਰਿਵਰਤਨ xi = 250 nm ਦੇ ਨੇੜੇ 4.7 mm/s ਦੀ ਦਰ ਨਾਲ ਹੁੰਦਾ ਹੈ।ਇਸਦੇ ਉਲਟ, Cu70Ti30 ਪਿਘਲਣ ਦੀ ਅਨੁਸਾਰੀ ਡੈਲਾਮੀਨੇਸ਼ਨ ਡੂੰਘਾਈ xi ਉਸੇ ਦਰ 'ਤੇ ਲਗਭਗ 40 nm ਹੈ।ਇਸਲਈ, ਅਸੀਂ Cu70Ti30 ਪਿਘਲਣ (ਸਪਲੀਮੈਂਟਰੀ ਮੂਵੀ 3 ਦੇਖੋ) ਨਾਲ ਮਿਸ਼ਰਤ ਅਲਾਏ ਨੂੰ ਹਟਾਉਣ ਵੇਲੇ ਅਜਿਹੀ ਤਬਦੀਲੀ ਨੂੰ ਨਹੀਂ ਦੇਖ ਸਕਦੇ, ਕਿਉਂਕਿ ਪਿਘਲਣ ਵਿੱਚ 30% Ti ਜੋੜਨ ਨਾਲ ਮਿਸ਼ਰਤ ਨੂੰ ਹਟਾਉਣ ਦੇ ਗਤੀ ਵਿਗਿਆਨ ਨੂੰ ਮਹੱਤਵਪੂਰਣ ਰੂਪ ਵਿੱਚ ਘਟਾਉਂਦਾ ਹੈ।ਅੰਤ ਵਿੱਚ, ਹਾਲਾਂਕਿ ਫੈਲਾਅ-ਕੰਪਲਡ ਵਾਧਾ ਹੌਲੀ ਡੈਲਾਮੀਨੇਸ਼ਨ ਗਤੀ ਵਿਗਿਆਨ ਦੇ ਕਾਰਨ ਅਸਥਿਰ ਹੈ, ਡੈਲਾਮੀਨੇਸ਼ਨ ਫਰੰਟ 'ਤੇ ਹਾਰਡ ਬਾਂਡਾਂ ਦੀ ਦੂਰੀ λ0 ਮੋਟੇ ਤੌਰ 'ਤੇ \({\lambda }_{0}^{2}V=C\) ਸਟੇਸ਼ਨਰੀ ਦੇ ਨਿਯਮ ਦੀ ਪਾਲਣਾ ਕਰਦੀ ਹੈ। ਵਾਧਾ15,31 ਜਿੱਥੇ C ਇੱਕ ਸਥਿਰ ਹੈ।
ਫੇਜ਼ ਫੀਲਡ ਸਿਮੂਲੇਸ਼ਨ ਦੀਆਂ ਪੂਰਵ-ਅਨੁਮਾਨਾਂ ਦੀ ਜਾਂਚ ਕਰਨ ਲਈ, ਮਿਸ਼ਰਤ ਨੂੰ ਹਟਾਉਣ ਦੇ ਪ੍ਰਯੋਗ ਵੱਡੇ ਨਮੂਨਿਆਂ ਅਤੇ ਲੰਬੇ ਮਿਸ਼ਰਤ ਹਟਾਉਣ ਦੇ ਸਮੇਂ ਦੇ ਨਾਲ ਕੀਤੇ ਗਏ ਸਨ।ਚਿੱਤਰ 4a ਇੱਕ ਯੋਜਨਾਬੱਧ ਚਿੱਤਰ ਹੈ ਜੋ ਸੌਂਪੇ ਗਏ ਢਾਂਚੇ ਦੇ ਮੁੱਖ ਮਾਪਦੰਡਾਂ ਨੂੰ ਦਰਸਾਉਂਦਾ ਹੈ।ਡੈਲਾਮੀਨੇਸ਼ਨ ਦੀ ਕੁੱਲ ਡੂੰਘਾਈ xi ਦੇ ਬਰਾਬਰ ਹੈ, ਠੋਸ ਅਤੇ ਤਰਲ ਪੜਾਵਾਂ ਦੀ ਸ਼ੁਰੂਆਤੀ ਸੀਮਾ ਤੋਂ ਡੈਲਾਮੀਨੇਸ਼ਨ ਫਰੰਟ ਤੱਕ ਦੀ ਦੂਰੀ।hL ਸ਼ੁਰੂਆਤੀ ਠੋਸ-ਤਰਲ ਇੰਟਰਫੇਸ ਤੋਂ ਐਚਿੰਗ ਤੋਂ ਪਹਿਲਾਂ ਸੌਂਪੇ ਗਏ ਢਾਂਚੇ ਦੇ ਕਿਨਾਰੇ ਤੱਕ ਦੀ ਦੂਰੀ ਹੈ।ਇੱਕ ਵੱਡਾ hL ਇੱਕ ਮਜ਼ਬੂਤ ​​Ta ਲੀਕੇਜ ਨੂੰ ਦਰਸਾਉਂਦਾ ਹੈ।ਸੌਂਪੇ ਗਏ ਨਮੂਨੇ ਦੇ SEM ਚਿੱਤਰ ਤੋਂ, ਅਸੀਂ ਐਚਿੰਗ ਤੋਂ ਪਹਿਲਾਂ ਸੌਂਪੇ ਗਏ ਢਾਂਚੇ ਦੇ ਆਕਾਰ hD ਨੂੰ ਮਾਪ ਸਕਦੇ ਹਾਂ।ਹਾਲਾਂਕਿ, ਕਿਉਂਕਿ ਪਿਘਲ ਕਮਰੇ ਦੇ ਤਾਪਮਾਨ 'ਤੇ ਵੀ ਠੋਸ ਹੋ ਜਾਂਦਾ ਹੈ, ਇਸ ਲਈ ਬਾਂਡ ਦੇ ਬਿਨਾਂ ਸੌਂਪੇ ਗਏ ਢਾਂਚੇ ਨੂੰ ਬਰਕਰਾਰ ਰੱਖਣਾ ਸੰਭਵ ਹੈ।ਇਸਲਈ, ਅਸੀਂ ਪਰਿਵਰਤਨ ਢਾਂਚੇ ਨੂੰ ਪ੍ਰਾਪਤ ਕਰਨ ਲਈ ਪਿਘਲਣ (ਕਾਂਪਰ ਰਿਚ ਪੜਾਅ) ਨੂੰ ਨੱਕਾਸ਼ੀ ਕੀਤਾ ਅਤੇ ਪਰਿਵਰਤਨ ਢਾਂਚੇ ਦੀ ਮੋਟਾਈ ਨੂੰ ਮਾਪਣ ਲਈ hC ਦੀ ਵਰਤੋਂ ਕੀਤੀ।
ਅਸ਼ੁੱਧੀਆਂ ਨੂੰ ਹਟਾਉਣ ਅਤੇ ਜਿਓਮੈਟ੍ਰਿਕ ਮਾਪਦੰਡਾਂ ਦੇ ਨਿਰਧਾਰਨ ਦੇ ਦੌਰਾਨ ਰੂਪ ਵਿਗਿਆਨ ਦੇ ਵਿਕਾਸ ਦਾ ਇੱਕ ਯੋਜਨਾਬੱਧ ਚਿੱਤਰ: ਲੀਕੇਜ ਪਰਤ ਦੀ ਮੋਟਾਈ Ta hL, delaminated structureਾਂਚੇ ਦੀ ਮੋਟਾਈ hD, ਕਨੈਕਟਿੰਗ ਬਣਤਰ hC ਦੀ ਮੋਟਾਈ।(ਬੀ), (ਸੀ) ਸ਼ੁੱਧ Cu(b) ਅਤੇ Cu70Ag30 ਪਿਘਲਣ ਤੋਂ ਤਿਆਰ SEM ਕਰਾਸ ਸੈਕਸ਼ਨਾਂ ਅਤੇ Ta15Ti85 ਮਿਸ਼ਰਤ ਮਿਸ਼ਰਣ ਦੇ 3D ਨੱਕਾਸ਼ੀ ਵਾਲੇ ਰੂਪ ਵਿਗਿਆਨ ਦੀ ਤੁਲਨਾ ਕਰਨ ਵਾਲੇ ਪੜਾਅ ਫੀਲਡ ਸਿਮੂਲੇਸ਼ਨ ਨਤੀਜਿਆਂ ਦੀ ਪ੍ਰਯੋਗਾਤਮਕ ਪ੍ਰਮਾਣਿਕਤਾ, ਇਕਸਾਰ ਬਾਂਡ ਆਕਾਰ ਦੇ ਨਾਲ ਟੌਪੋਲੋਜੀਕਲ ਬਾਂਡ ਪੈਦਾ ਕਰਨ ਵਾਲੇ ਢਾਂਚੇ (c), ਸਕੇਲ ਬਾਰ 10 µm
ਸਪੁਰਦ ਕੀਤੇ ਢਾਂਚੇ ਦੇ ਕਰਾਸ ਭਾਗ ਅੰਜੀਰ ਵਿੱਚ ਦਿਖਾਏ ਗਏ ਹਨ।4b,c ਸਪੁਰਦ ਕੀਤੇ ਮਿਸ਼ਰਤ ਮਿਸ਼ਰਣ ਦੇ ਰੂਪ ਵਿਗਿਆਨ ਅਤੇ ਗਤੀ ਵਿਗਿਆਨ 'ਤੇ Cu ਪਿਘਲਣ ਲਈ Ti ਅਤੇ Ag ਨੂੰ ਜੋੜਨ ਦੇ ਮੁੱਖ ਅਨੁਮਾਨਿਤ ਪ੍ਰਭਾਵਾਂ ਦੀ ਪੁਸ਼ਟੀ ਕਰਦਾ ਹੈ।ਅੰਜੀਰ 'ਤੇ.ਚਿੱਤਰ 4b 10 s ਲਈ xi ~ 270 μm ਦੀ ਡੂੰਘਾਈ ਤੱਕ ਸ਼ੁੱਧ ਤਾਂਬੇ ਵਿੱਚ ਡੁੱਬਣ ਦੁਆਰਾ Ta15T85 ਮਿਸ਼ਰਤ ਅਲਾਏ ਦੇ SEM ਕੱਟ (ਖੱਬੇ ਪਾਸੇ) ਦੇ ਹੇਠਲੇ ਖੇਤਰ ਨੂੰ ਦਿਖਾਉਂਦਾ ਹੈ।ਇੱਕ ਮਾਪਣਯੋਗ ਪ੍ਰਯੋਗਾਤਮਕ ਸਮੇਂ ਦੇ ਪੈਮਾਨੇ 'ਤੇ, ਜੋ ਕਿ ਫੇਜ਼ ਫੀਲਡ ਸਿਮੂਲੇਸ਼ਨਾਂ ਨਾਲੋਂ ਵਿਸ਼ਾਲਤਾ ਦੇ ਕਈ ਆਰਡਰ ਹੈ, ਡੀਕੋਪਲਿੰਗ ਫਰੰਟ ਵੇਗ 4.7 mm/s ਦੇ ਉਪਰੋਕਤ ਥ੍ਰੈਸ਼ਹੋਲਡ ਵੇਗ ਤੋਂ ਬਹੁਤ ਹੇਠਾਂ ਹੈ, ਜਿਸਦੇ ਹੇਠਾਂ ਸਥਿਰ ਈਯੂਟੈਕਟਿਕ ਬਾਂਡ ਵਾਧਾ ਅਸਥਿਰ ਹੋ ਜਾਂਦਾ ਹੈ।ਇਸ ਲਈ, ਪੀਲ ਫਰੰਟ ਦੇ ਉੱਪਰਲੇ ਢਾਂਚੇ ਦੇ ਟੌਪੋਲੋਜੀਕਲ ਤੌਰ 'ਤੇ ਪੂਰੀ ਤਰ੍ਹਾਂ ਨਾਲ ਜੁੜੇ ਹੋਣ ਦੀ ਉਮੀਦ ਕੀਤੀ ਜਾਂਦੀ ਹੈ।ਐਚਿੰਗ ਤੋਂ ਪਹਿਲਾਂ, ਅਧਾਰ ਮਿਸ਼ਰਤ ਦੀ ਇੱਕ ਪਤਲੀ ਪਰਤ ਪੂਰੀ ਤਰ੍ਹਾਂ ਭੰਗ ਹੋ ਗਈ ਸੀ (hL = 20 μm), ਜੋ ਕਿ Ta ਲੀਕੇਜ (ਟੇਬਲ 1) ਨਾਲ ਜੁੜੀ ਹੋਈ ਸੀ।ਕਾਪਰ-ਅਮੀਰ ਪੜਾਅ (ਸੱਜੇ) ਦੀ ਰਸਾਇਣਕ ਐਚਿੰਗ ਤੋਂ ਬਾਅਦ, ਡੈਲੀਗੇਟਿਡ ਐਲੋਏ (hC = 42 µm) ਦੀ ਸਿਰਫ ਇੱਕ ਪਤਲੀ ਪਰਤ ਬਚੀ ਹੈ, ਜੋ ਇਹ ਦਰਸਾਉਂਦੀ ਹੈ ਕਿ ਐਚਿੰਗ ਦੌਰਾਨ ਡੈਲੀਗੇਟਡ ਬਣਤਰ ਦਾ ਬਹੁਤਾ ਹਿੱਸਾ ਸੰਰਚਨਾਤਮਕ ਅਖੰਡਤਾ ਗੁਆ ਬੈਠਾ ਹੈ ਅਤੇ ਉਮੀਦ ਅਨੁਸਾਰ, ਟੌਪੋਲੋਜੀਕਲ ਤੌਰ 'ਤੇ ਬੰਧਨ ਨਹੀਂ ਸੀ ( ਚਿੱਤਰ 1a)., ਤੀਜੀ ਕਤਾਰ ਵਿੱਚ ਸਭ ਤੋਂ ਸੱਜੇ ਚਿੱਤਰ)।ਅੰਜੀਰ 'ਤੇ.4c ਪੂਰਾ SEM ਕਰਾਸ ਸੈਕਸ਼ਨ ਅਤੇ 200 µm ਦੀ ਡੂੰਘਾਈ ਤੱਕ 10 s ਲਈ Cu70Ag30 ਪਿਘਲਣ ਦੁਆਰਾ ਹਟਾਏ ਗਏ Ta15Ti85 ਮਿਸ਼ਰਤ ਮਿਸ਼ਰਣ ਦੀ ਐਚਿੰਗ ਦੇ 3D ਚਿੱਤਰ ਦਿਖਾਉਂਦਾ ਹੈ।ਕਿਉਂਕਿ ਛਿਲਕੇ ਦੀ ਡੂੰਘਾਈ ਸਿਧਾਂਤਕ ਤੌਰ 'ਤੇ \({x}_{i}(t)=\sqrt{4p{D}_{l}t}\) ਫੈਲਾਅ ਨਿਯੰਤਰਿਤ ਗਤੀ ਵਿਗਿਆਨ ਨਾਲ ਵਧਣ ਦੀ ਭਵਿੱਖਬਾਣੀ ਕੀਤੀ ਗਈ ਹੈ (ਪੂਰਕ ਨੋਟ 4 ਦੇਖੋ) 15 16, Cu ਪਿਘਲਣ ਲਈ 30% Ag ਦੇ ਨਾਲ, 270 μm ਤੋਂ 220 μm ਤੱਕ ਵਿਛੋੜੇ ਦੀ ਡੂੰਘਾਈ ਵਿੱਚ ਕਮੀ 1.5 ਦੇ ਇੱਕ ਕਾਰਕ ਦੁਆਰਾ ਪੇਕਲੇਟ ਨੰਬਰ p ਵਿੱਚ ਕਮੀ ਨਾਲ ਮੇਲ ਖਾਂਦੀ ਹੈ।Cu/Ag ਅਮੀਰ ਪੜਾਅ (ਸੱਜੇ) ਦੀ ਰਸਾਇਣਕ ਐਚਿੰਗ ਤੋਂ ਬਾਅਦ, ਪੂਰੀ ਸੌਂਪੀ ਗਈ ਬਣਤਰ ਸੰਰਚਨਾਤਮਕ ਅਖੰਡਤਾ (hC = 200 µm) ਨੂੰ ਬਰਕਰਾਰ ਰੱਖਦੀ ਹੈ, ਇਹ ਦਰਸਾਉਂਦੀ ਹੈ ਕਿ ਇਹ ਮੂਲ ਰੂਪ ਵਿੱਚ ਇੱਕ ਪੂਰਵ-ਅਨੁਮਾਨਿਤ ਟੌਪੋਲੋਜੀਕਲ ਤੌਰ 'ਤੇ ਜੋੜਿਆ ਗਿਆ ਦੋ-ਸੰਬੰਧੀ ਢਾਂਚਾ ਹੈ (ਚਿੱਤਰ 1, ਸੱਜੇ ਪਾਸੇ ਦਾ ਚਿੱਤਰ) ਦੂਜੀ ਕਤਾਰ ਅਤੇ ਪੂਰੀ। ਹੇਠਲੀ ਕਤਾਰ)ਵੱਖ-ਵੱਖ ਪਿਘਲਣ ਵਿੱਚ ਡੈਲੀਗੇਟ ਬੇਸ ਅਲਾਏ Ta15T85 ਦੇ ਸਾਰੇ ਮਾਪ ਸਾਰਣੀ ਵਿੱਚ ਸੰਖੇਪ ਕੀਤੇ ਗਏ ਹਨ।1. ਅਸੀਂ ਸਾਡੇ ਸਿੱਟਿਆਂ ਦੀ ਪੁਸ਼ਟੀ ਕਰਦੇ ਹੋਏ, ਵੱਖ-ਵੱਖ ਪਿਘਲਣ ਵਿੱਚ ਅਣ-ਐਲੋਏਡ Ta10Ti90 ਬੇਸ ਅਲੌਇਸ ਦੇ ਨਤੀਜੇ ਵੀ ਪੇਸ਼ ਕਰਦੇ ਹਾਂ।ਲੀਕੇਜ ਪਰਤ ਦੀ ਮੋਟਾਈ Ta ਦੇ ਮਾਪਾਂ ਨੇ ਦਿਖਾਇਆ ਕਿ Cu70Ag30 ਪਿਘਲਣ (hL = 0 μm) ਵਿੱਚ ਘੁਲਿਆ ਢਾਂਚਾ ਸ਼ੁੱਧ Cu ਪਿਘਲਣ (hL = 20 μm) ਨਾਲੋਂ ਛੋਟਾ ਹੈ।ਇਸਦੇ ਉਲਟ, ਪਿਘਲਣ ਵਿੱਚ Ti ਦਾ ਜੋੜ ਵਧੇਰੇ ਕਮਜ਼ੋਰ ਮਿਸ਼ਰਤ ਬਣਤਰਾਂ (hL = 190 μm) ਨੂੰ ਘੁਲਦਾ ਹੈ।ਸ਼ੁੱਧ Cu ਪਿਘਲਣ (hL = 250 μm) ਅਤੇ Cu70Ag30 ਪਿਘਲਣ (hL = 150 μm) ਦੇ ਵਿਚਕਾਰ ਡੈਲੀਗੇਟਿਡ ਢਾਂਚੇ ਦੇ ਘੁਲਣ ਵਿੱਚ ਕਮੀ Ta10Ti90 'ਤੇ ਆਧਾਰਿਤ ਡੈਲੀਗੇਟਿਡ ਅਲੌਇਸਾਂ ਵਿੱਚ ਵਧੇਰੇ ਸਪੱਸ਼ਟ ਹੈ।
ਵੱਖ-ਵੱਖ ਪਿਘਲਣ ਦੇ ਪ੍ਰਭਾਵ ਨੂੰ ਸਮਝਣ ਲਈ, ਅਸੀਂ ਚਿੱਤਰ 5 ਵਿੱਚ ਪ੍ਰਯੋਗਾਤਮਕ ਨਤੀਜਿਆਂ ਦਾ ਇੱਕ ਵਾਧੂ ਮਾਤਰਾਤਮਕ ਵਿਸ਼ਲੇਸ਼ਣ ਕੀਤਾ (ਪੂਰਕ ਡੇਟਾ 1 ਵੀ ਦੇਖੋ)।ਅੰਜੀਰ 'ਤੇ.ਅੰਕੜੇ 5a–b ਸ਼ੁੱਧ Cu ਪਿਘਲਣ (ਚਿੱਤਰ 5a) ਅਤੇ Cu70Ag30 ਪਿਘਲਣ (ਚਿੱਤਰ 5b) ਵਿੱਚ ਐਕਸਫੋਲੀਏਸ਼ਨ ਪ੍ਰਯੋਗਾਂ ਵਿੱਚ ਐਕਸਫੋਲੀਏਸ਼ਨ ਦੀ ਦਿਸ਼ਾ ਦੇ ਨਾਲ ਵੱਖ-ਵੱਖ ਤੱਤਾਂ ਦੀ ਮਾਪੀ ਗਈ ਇਕਾਗਰਤਾ ਵੰਡ ਦਿਖਾਉਂਦੇ ਹਨ।ਵੱਖ-ਵੱਖ ਤੱਤਾਂ ਦੀ ਗਾੜ੍ਹਾਪਣ ਠੋਸ ਬਾਇੰਡਰ ਵਿੱਚ ਡੈਲਾਮੀਨੇਸ਼ਨ ਫਰੰਟ ਤੋਂ ਡੈਲਾਮੀਨੇਸ਼ਨ ਪਰਤ ਦੇ ਕਿਨਾਰੇ ਤੱਕ ਦੀ ਦੂਰੀ d ਅਤੇ ਡੇਲੇਮੀਨੇਸ਼ਨ ਦੇ ਸਮੇਂ ਤਰਲ (Cu ਜਾਂ CuAg ਵਿੱਚ ਭਰਪੂਰ) ਪੜਾਅ ਦੇ ਵਿਰੁੱਧ ਪਲਾਟ ਕੀਤੀ ਜਾਂਦੀ ਹੈ।ECD ਦੇ ਉਲਟ, ਜਿੱਥੇ ਮਿਸ਼ਰਤ ਤੱਤਾਂ ਦੀ ਧਾਰਨਾ ਵੱਖ ਹੋਣ ਦੀ ਦਰ ਦੁਆਰਾ ਨਿਰਧਾਰਤ ਕੀਤੀ ਜਾਂਦੀ ਹੈ, LMD ਵਿੱਚ, ਇੱਕ ਠੋਸ ਬਾਈਂਡਰ ਵਿੱਚ ਗਾੜ੍ਹਾਪਣ ਠੋਸ ਅਤੇ ਤਰਲ ਪੜਾਵਾਂ ਦੇ ਵਿਚਕਾਰ ਸਥਾਨਕ ਥਰਮੋਡਾਇਨਾਮਿਕ ਸੰਤੁਲਨ ਦੁਆਰਾ ਨਿਰਧਾਰਤ ਕੀਤਾ ਜਾਂਦਾ ਹੈ ਅਤੇ, ਇਸ ਤਰ੍ਹਾਂ, ਠੋਸ ਅਤੇ ਦੇ ਸਹਿ-ਹੋਂਦ ਦੀਆਂ ਵਿਸ਼ੇਸ਼ਤਾਵਾਂ ਤਰਲ ਪੜਾਅ.ਅਲੌਏ ਸਟੇਟ ਡਾਇਗ੍ਰਾਮ।ਬੇਸ ਅਲੌਏ ਤੋਂ Ti ਦੇ ਭੰਗ ਹੋਣ ਕਾਰਨ, ਡੀਲਾਮੀਨੇਸ਼ਨ ਫਰੰਟ ਤੋਂ ਡੈਲਾਮੀਨੇਸ਼ਨ ਪਰਤ ਦੇ ਕਿਨਾਰੇ ਤੱਕ d ਵਧਣ ਦੇ ਨਾਲ Ti ਸੰਘਣਤਾ ਘਟਦੀ ਹੈ।ਨਤੀਜੇ ਵਜੋਂ, ਬੰਡਲ ਦੇ ਨਾਲ d ਵਧਣ ਦੇ ਨਾਲ Ta ਦੀ ਤਵੱਜੋ ਵਧ ਗਈ, ਜੋ ਕਿ ਪੜਾਅ ਫੀਲਡ ਸਿਮੂਲੇਸ਼ਨ (ਪੂਰਕ ਚਿੱਤਰ 5) ਦੇ ਨਾਲ ਇਕਸਾਰ ਸੀ।Cu70Ag30 ਪਿਘਲਣ ਵਿੱਚ Ti ਗਾੜ੍ਹਾਪਣ ਸ਼ੁੱਧ Cu ਪਿਘਲਣ ਨਾਲੋਂ ਵਧੇਰੇ ਘੱਟ ਘਟਦੀ ਹੈ, ਜੋ ਕਿ ਹੌਲੀ ਅਲਾਏ ਹਟਾਉਣ ਦੀ ਦਰ ਦੇ ਨਾਲ ਇਕਸਾਰ ਹੈ।ਅੰਜੀਰ ਵਿੱਚ ਮਾਪਿਆ ਗਿਆ ਇਕਾਗਰਤਾ ਪ੍ਰੋਫਾਈਲ।5b ਇਹ ਵੀ ਦਰਸਾਉਂਦਾ ਹੈ ਕਿ ਤਰਲ ਵਿੱਚ Ag ਅਤੇ Cu ਦੀ ਗਾੜ੍ਹਾਪਣ ਦਾ ਅਨੁਪਾਤ ਡੈਲੀਗੇਟਿਡ ਅਲੌਏ ਦੀ ਪਰਤ ਦੇ ਨਾਲ ਬਿਲਕੁਲ ਸਥਿਰ ਨਹੀਂ ਹੈ, ਜਦੋਂ ਕਿ ਫੇਜ਼ ਫੀਲਡ ਦੇ ਸਿਮੂਲੇਸ਼ਨ ਵਿੱਚ ਇਸ ਅਨੁਪਾਤ ਨੂੰ ਪਿਘਲਣ ਦੇ ਸਿਮੂਲੇਸ਼ਨ ਵਿੱਚ ਸਥਿਰ ਮੰਨਿਆ ਗਿਆ ਸੀ ਇੱਕ ਸੂਡੋ-ਤੱਤ Cu70Ag30।ਇਸ ਮਾਤਰਾਤਮਕ ਅੰਤਰ ਦੇ ਬਾਵਜੂਦ, ਫੇਜ਼ ਫੀਲਡ ਮਾਡਲ Ta ਲੀਕੇਜ ਨੂੰ ਦਬਾਉਣ 'ਤੇ Ag ਨੂੰ ਜੋੜਨ ਦੇ ਪ੍ਰਮੁੱਖ ਗੁਣਾਤਮਕ ਪ੍ਰਭਾਵ ਨੂੰ ਹਾਸਲ ਕਰਦਾ ਹੈ।ਠੋਸ ਬਾਈਂਡਰਾਂ ਅਤੇ ਤਰਲ ਪਦਾਰਥਾਂ ਵਿੱਚ ਸਾਰੇ ਚਾਰ ਤੱਤਾਂ ਦੇ ਸੰਘਣਤਾ ਗਰੇਡੀਐਂਟ ਦੀ ਪੂਰੀ ਮਾਤਰਾਤਮਕ ਮਾਡਲਿੰਗ ਲਈ TaTiCuAg ਪੜਾਅ ਚਿੱਤਰ ਦੇ ਇੱਕ ਵਧੇਰੇ ਸਟੀਕ ਚਾਰ-ਕੰਪੋਨੈਂਟ ਮਾਡਲ ਦੀ ਲੋੜ ਹੁੰਦੀ ਹੈ, ਜੋ ਕਿ ਇਸ ਕੰਮ ਦੇ ਦਾਇਰੇ ਤੋਂ ਬਾਹਰ ਹੈ।
(a) ਸ਼ੁੱਧ Cu ਪਿਘਲਣ ਅਤੇ (b) Cu70Ag30 ਪਿਘਲਣ ਵਿੱਚ Ta15Ti85 ਅਲੌਏ ਦੇ ਡੈਲਾਮੀਨੇਸ਼ਨ ਫਰੰਟ ਤੋਂ ਦੂਰੀ d ਦੇ ਅਧਾਰ ਤੇ ਮਾਪਿਆ ਗਿਆ ਇਕਾਗਰਤਾ ਪ੍ਰੋਫਾਈਲ।ਲੀਕੇਜ Ta (ਡੈਸ਼ਡ ਲਾਈਨ) ਦੇ ਬਿਨਾਂ ਸਮੀਕਰਨ ਦੇ ਅਨੁਸਾਰੀ ਸਿਧਾਂਤਕ ਪੂਰਵ-ਅਨੁਮਾਨ ਦੇ ਨਾਲ ਸੌਂਪੀ ਗਈ ਬਣਤਰ (ਠੋਸ ਲਾਈਨ) ਦੇ ਠੋਸ ρ(d) ਦੇ ਮਾਪੇ ਵਾਲੀਅਮ ਫਰੈਕਸ਼ਨ ਦੀ ਤੁਲਨਾ।(1) (c) ਸਮੀਕਰਨ ਭਵਿੱਖਬਾਣੀ ਨੂੰ ਵਧਾਓ।(1) ਸਮੀਕਰਨ ਡੈਲਮੀਨੇਸ਼ਨ ਫਰੰਟ 'ਤੇ ਠੀਕ ਕੀਤਾ ਗਿਆ।(2) ਯਾਨੀ ਤਾ ਲੀਕੇਜ ਮੰਨਿਆ ਜਾਂਦਾ ਹੈ।ਔਸਤ ਬਾਂਡ ਚੌੜਾਈ λw ਅਤੇ ਦੂਰੀ λs (d) ਨੂੰ ਮਾਪੋ।ਗਲਤੀ ਪੱਟੀਆਂ ਮਿਆਰੀ ਵਿਵਹਾਰ ਨੂੰ ਦਰਸਾਉਂਦੀਆਂ ਹਨ।
ਅੰਜੀਰ 'ਤੇ.5c ਠੋਸ ਬਾਈਂਡਰ \({) ਵਿੱਚ ਮਾਪੀ ਗਈ Ta ਸੰਘਣਤਾ ਦੀ ਵਰਤੋਂ ਕਰਦੇ ਹੋਏ ਪੁੰਜ ਸੰਭਾਲ ਤੋਂ ਪ੍ਰਾਪਤ ਕੀਤੀ ਸਿਧਾਂਤਕ ਪੂਰਵ-ਅਨੁਮਾਨ (ਡੈਸ਼ਡ ਲਾਈਨ) ਨਾਲ ਪਿਘਲਣ ਤੋਂ ਸ਼ੁੱਧ ਡੈਲੀਗੇਟਡ Cu ਅਤੇ Cu70Ag30 ਬਣਤਰਾਂ ਲਈ ਠੋਸ ρ(d) (ਠੋਸ ਲਾਈਨ) ਦੇ ਮਾਪੇ ਗਏ ਵਾਲੀਅਮ ਫਰੈਕਸ਼ਨ ਦੀ ਤੁਲਨਾ ਕਰਦਾ ਹੈ। c }_{Ta}^{s}(d)\) (ਚਿੱਤਰ 5a,b) ਅਤੇ ਵੱਖ-ਵੱਖ ਡੂੰਘਾਈ ਵਾਲੇ ਵੱਖ-ਵੱਖ ਡੂੰਘਾਈ ਵਾਲੇ ਬਾਂਡਾਂ ਵਿਚਕਾਰ Ta ਦੇ ਲੀਕੇਜ ਅਤੇ Ta ਦੀ ਆਵਾਜਾਈ ਨੂੰ ਨਜ਼ਰਅੰਦਾਜ਼ ਕਰੋ।ਜੇਕਰ Ta ਠੋਸ ਤੋਂ ਤਰਲ ਵਿੱਚ ਬਦਲਦਾ ਹੈ, ਤਾਂ ਬੇਸ ਅਲੌਏ ਵਿੱਚ ਮੌਜੂਦ ਸਾਰੇ Ta ਨੂੰ ਇੱਕ ਠੋਸ ਬਾਈਂਡਰ ਵਿੱਚ ਮੁੜ ਵੰਡਿਆ ਜਾਣਾ ਚਾਹੀਦਾ ਹੈ।ਇਸ ਤਰ੍ਹਾਂ, ਮਿਸ਼ਰਤ ਨੂੰ ਹਟਾਉਣ ਦੀ ਦਿਸ਼ਾ ਲਈ ਲੰਬਕਾਰੀ ਰਿਮੋਟ ਬਣਤਰ ਦੀ ਕਿਸੇ ਵੀ ਪਰਤ ਵਿੱਚ, ਪੁੰਜ ਦੀ ਸੰਭਾਲ ਦਾ ਮਤਲਬ ਹੈ \({c}_{Ta}^{s}(d){S}_{s}(d) )={c}_{Ta}^{0}(d){S}_{t}\), ਜਿੱਥੇ \({c}_{Ta}^{s}(d)\) ਅਤੇ \({c }_{Ta }^ {0}\) ਕ੍ਰਮਵਾਰ ਬਾਈਂਡਰ ਅਤੇ ਮੈਟ੍ਰਿਕਸ ਅਲੌਏ ਵਿੱਚ d ਸਥਿਤੀ 'ਤੇ Ta ਸੰਘਣਤਾਵਾਂ ਹਨ, ਅਤੇ Ss(d) ਅਤੇ St ਹਾਰਡ ਬਾਈਂਡਰ ਅਤੇ ਪੂਰੇ ਰਿਮੋਟ ਖੇਤਰ ਦੇ ਅੰਤਰ-ਵਿਭਾਗੀ ਖੇਤਰ ਹਨ, ਕ੍ਰਮਵਾਰ.ਇਹ ਰਿਮੋਟ ਪਰਤ ਵਿੱਚ ਠੋਸ ਪਦਾਰਥਾਂ ਦੇ ਵਾਲੀਅਮ ਫਰੈਕਸ਼ਨ ਦੀ ਭਵਿੱਖਬਾਣੀ ਕਰਦਾ ਹੈ।
ਇਸਨੂੰ ਨੀਲੀ ਰੇਖਾ ਨਾਲ ਸੰਬੰਧਿਤ \({c}_{Ta}^{s}(d)\) ਵਕਰਾਂ ਦੀ ਵਰਤੋਂ ਕਰਕੇ ਸੌਂਪੇ ਗਏ ਸ਼ੁੱਧ Cu ਅਤੇ Cu70Ag30 ਪਿਘਲਣ ਦੀ ਬਣਤਰ 'ਤੇ ਆਸਾਨੀ ਨਾਲ ਲਾਗੂ ਕੀਤਾ ਜਾ ਸਕਦਾ ਹੈ।ਇਹ ਪੂਰਵ-ਅਨੁਮਾਨਾਂ ਨੂੰ ਚਿੱਤਰ 5c 'ਤੇ ਲਾਗੂ ਕੀਤਾ ਗਿਆ ਹੈ ਜੋ ਇਹ ਦਰਸਾਉਂਦਾ ਹੈ ਕਿ Ta ਲੀਕੇਜ ਨੂੰ ਨਜ਼ਰਅੰਦਾਜ਼ ਕਰਨਾ ਵਾਲੀਅਮ ਫਰੈਕਸ਼ਨ ਡਿਸਟ੍ਰੀਬਿਊਸ਼ਨ ਦਾ ਇੱਕ ਮਾੜਾ ਭਵਿੱਖਬਾਣੀ ਹੈ।ਲੀਕ-ਮੁਕਤ ਪੁੰਜ ਸੰਭਾਲ ਵਧਦੀ d ਦੇ ਨਾਲ ਵਾਲੀਅਮ ਫਰੈਕਸ਼ਨ ਵਿੱਚ ਇੱਕ ਮੋਨੋਟੋਨਿਕ ਕਮੀ ਦੀ ਭਵਿੱਖਬਾਣੀ ਕਰਦੀ ਹੈ, ਜੋ ਕਿ ਸ਼ੁੱਧ Cu ਪਿਘਲਣ ਵਿੱਚ ਗੁਣਾਤਮਕ ਤੌਰ 'ਤੇ ਦੇਖਿਆ ਜਾਂਦਾ ਹੈ, ਪਰ Cu70Ag30 ਪਿਘਲਣ ਵਿੱਚ ਨਹੀਂ, ਜਿੱਥੇ ρ(d) ਦਾ ਘੱਟੋ ਘੱਟ ਹੁੰਦਾ ਹੈ।ਇਸ ਤੋਂ ਇਲਾਵਾ, ਇਹ ਦੋਵੇਂ ਪਿਘਲਣ ਲਈ ਵਿਛੋੜੇ ਦੇ ਮੋਰਚੇ 'ਤੇ ਵੌਲਯੂਮ ਫਰੈਕਸ਼ਨਾਂ ਦਾ ਇੱਕ ਮਹੱਤਵਪੂਰਨ ਓਵਰਸਟੀਮੇਸ਼ਨ ਵੱਲ ਖੜਦਾ ਹੈ।ਸਭ ਤੋਂ ਛੋਟੇ ਮਾਪਣਯੋਗ d ≈ 10 µm ਲਈ, ਦੋਵਾਂ ਪਿਘਲਣ ਲਈ ਅਨੁਮਾਨਿਤ ρ ਮੁੱਲ 0.5 ਤੋਂ ਵੱਧ ਹਨ, ਜਦੋਂ ਕਿ Cu ਅਤੇ Cu70Ag30 ਪਿਘਲਣ ਲਈ ਮਾਪੇ ਗਏ ρ ਮੁੱਲ ਕ੍ਰਮਵਾਰ 0.3 ਅਤੇ 0.4 ਤੋਂ ਥੋੜ੍ਹਾ ਵੱਧ ਹਨ।
Ta ਲੀਕੇਜ ਦੀ ਮੁੱਖ ਭੂਮਿਕਾ 'ਤੇ ਜ਼ੋਰ ਦੇਣ ਲਈ, ਅਸੀਂ ਫਿਰ ਦਿਖਾਉਂਦੇ ਹਾਂ ਕਿ ਸੜਨ ਦੇ ਮੋਰਚੇ ਦੇ ਨੇੜੇ ਮਾਪੇ ਅਤੇ ਅਨੁਮਾਨਿਤ ρ ਮੁੱਲਾਂ ਵਿਚਕਾਰ ਮਾਤਰਾਤਮਕ ਅੰਤਰ ਨੂੰ ਇਸ ਲੀਕੇਜ ਨੂੰ ਸ਼ਾਮਲ ਕਰਨ ਲਈ ਸਾਡੀਆਂ ਸਿਧਾਂਤਕ ਪੂਰਵ-ਅਨੁਮਾਨਾਂ ਨੂੰ ਸ਼ੁੱਧ ਕਰਕੇ ਖਤਮ ਕੀਤਾ ਜਾ ਸਕਦਾ ਹੈ।ਇਸ ਲਈ, ਆਉ ਅਸੀਂ ਇੱਕ ਠੋਸ ਤੋਂ ਤਰਲ ਵਿੱਚ ਵਹਿਣ ਵਾਲੇ Ta ਪਰਮਾਣੂਆਂ ਦੀ ਕੁੱਲ ਸੰਖਿਆ ਦੀ ਗਣਨਾ ਕਰੀਏ ਜਦੋਂ ਸੜਨ ਵਾਲਾ ਫਰੰਟ ਸਮਾਂ ਅੰਤਰਾਲ Δt Δxi = vΔt ਵਿੱਚ ਇੱਕ ਦੂਰੀ Δxi = vΔt ਤੋਂ ਵੱਧ ਜਾਂਦਾ ਹੈ, ਜਿੱਥੇ \(v={\dot{x) )) _{i }( t )\) - ਡੈਲਮੀਨੇਸ਼ਨ ਰੇਟ, ਡੂੰਘਾਈ ਅਤੇ ਸਮਾਂ ਜਾਣੇ ਜਾਂਦੇ ਸਬੰਧਾਂ ਤੋਂ ਲਿਆ ਜਾ ਸਕਦਾ ਹੈ \({x}_{i}(t)=\sqrt{4p{D}_{l}t } \) ਡੀਏਰੇਸ਼ਨ।ਵਿਭਾਜਨ ਮੋਰਚੇ (d ≈ 0) 'ਤੇ ਪੁੰਜ ਦੀ ਸੰਭਾਲ ਦਾ ਸਥਾਨਕ ਨਿਯਮ ਇਸ ਤਰ੍ਹਾਂ ਹੈ ਕਿ ΔN = DlglΔtSl/va, ਜਿੱਥੇ gl ਤਰਲ ਵਿੱਚ Ta ਪਰਮਾਣੂ ਦਾ ਸੰਘਣਤਾ ਗਰੇਡਐਂਟ ਹੈ, va ਇੱਕ ਪਰਿਭਾਸ਼ਿਤ ਗਾੜ੍ਹਾਪਣ ਦੇ ਅਨੁਸਾਰੀ ਪਰਮਾਣੂ ਵਾਲੀਅਮ ਹੈ। ਪਰਮਾਣੂ ਅੰਸ਼, ਅਤੇ Sl = St − Ss ਡੈਲਾਮੀਨੇਸ਼ਨ ਫਰੰਟ 'ਤੇ ਤਰਲ ਚੈਨਲ ਦਾ ਅੰਤਰ-ਵਿਭਾਗੀ ਖੇਤਰ ਹੈ।ਗਾੜ੍ਹਾਪਣ ਗਰੇਡੀਐਂਟ gl ਦੀ ਗਣਨਾ ਇਹ ਮੰਨ ਕੇ ਕੀਤੀ ਜਾ ਸਕਦੀ ਹੈ ਕਿ ਇੰਟਰਫੇਸ 'ਤੇ Ta ਐਟਮਾਂ ਦੀ ਗਾੜ੍ਹਾਪਣ ਦਾ ਇੱਕ ਸਥਿਰ ਮੁੱਲ \({c}_{Ta}^{l}\) ਹੈ ਅਤੇ ਐਕਸਫੋਲੀਏਟਡ ਪਰਤ ਦੇ ਬਾਹਰ ਪਿਘਲਣ ਵਿੱਚ ਬਹੁਤ ਛੋਟਾ ਹੈ, ਜੋ ਦਿੰਦਾ ਹੈ \( {g}_ {l}={c}_{Ta}^{l}/{x}_{i}\) ਤਾਂ, \({{\Delta}}N=({{\Delta} { x}_{i} {S}_{l}/{v}_{a}){c}_{Ta}^{l}/(2p)\)।ਜਦੋਂ ਫਰੰਟ Δxi ਦੂਰੀ 'ਤੇ ਜਾਂਦਾ ਹੈ, ਤਾਂ ਠੋਸ ਅੰਸ਼ ਬੇਸ ਅਲਾਏ ਤੋਂ ਹਟਾਏ ਗਏ Ta ਪਰਮਾਣੂਆਂ ਦੀ ਕੁੱਲ ਸੰਖਿਆ ਦੇ ਬਰਾਬਰ ਹੁੰਦਾ ਹੈ, \({{\Delta}}{x}_{i}{S}_{t}} c }_{Ta}^ { 0}/{v}_{a}\), ਤਰਲ ਵਿੱਚ ਲੀਕ ਹੋਣ ਵਾਲੇ Ta ਪਰਮਾਣੂਆਂ ਦੀ ਸੰਖਿਆ ਦੇ ਜੋੜ ਤੱਕ, ΔN, ਅਤੇ ਠੋਸ ਬਾਈਂਡਰ ਵਿੱਚ ਸ਼ਾਮਲ\({{ \Delta} } {x}_{i}{S}_{s }{c}_{Ta}^{s}/{v}_{a}\)।ਇਹ ਸਮੀਕਰਨ, ΔN ਲਈ ਉਪਰੋਕਤ ਸਮੀਕਰਨ ਅਤੇ ਸਬੰਧਾਂ St = Ss + Sl ਅਤੇ ਡੈਲਾਮੀਨੇਸ਼ਨ ਫਰੰਟ 'ਤੇ ਪੜਾਵਾਂ ਦੇ ਨਾਲ।
Ta ਪਰਮਾਣੂ ਦੀ ਜ਼ੀਰੋ ਘੁਲਣਸ਼ੀਲਤਾ ਦੀ ਸੀਮਾ ਵਿੱਚ, ਜੋ ਕਿ ਲੀਕ ਦੀ ਅਣਹੋਂਦ ਦੀ ਇੱਕ ਸ਼ੁਰੂਆਤੀ ਭਵਿੱਖਬਾਣੀ ਤੱਕ ਘੱਟ ਜਾਂਦੀ ਹੈ, \(\rho ={c}_{Ta}^{0}/{c}_{Ta}^{s} \)ਤਰਲ ( \({c }_{Ta}^{l}=0\))।ਪ੍ਰਯੋਗਾਤਮਕ ਮਾਪਾਂ ਤੋਂ ਮੁੱਲਾਂ \({c}_{Ta}^{l}\ਲਗਭਗ 0.03\) ਦੀ ਵਰਤੋਂ ਕਰਨਾ (ਚਿੱਤਰ 5a, b ਵਿੱਚ ਨਹੀਂ ਦਿਖਾਇਆ ਗਿਆ) ਅਤੇ ਪੇਕਲੇਟ ਨੰਬਰ p ≈ 0.26 ਅਤੇ p ≈ 0.17 ਅਤੇ ਠੋਸ ਸੰਘਣਤਾ \ ( {c}_{Ta}^{s}\ਲਗਭਗ 0.3\) ਅਤੇ \({c}_{Ta}^{s}\ਲਗਭਗ 0.25\) ਕ੍ਰਮਵਾਰ Cu ਅਤੇ Cu70Ag30 ਪਿਘਲਣ ਲਈ, ਅਸੀਂ ਅਨੁਮਾਨਿਤ ਮੁੱਲ ਪ੍ਰਾਪਤ ਕਰਦੇ ਹਾਂ ਪਿਘਲਣਾ, ρ ≈ 0.38 ਅਤੇ ρ ≈ 0.39।ਇਹ ਪੂਰਵ-ਅਨੁਮਾਨ ਮਾਪਾਂ ਦੇ ਨਾਲ ਕਾਫ਼ੀ ਚੰਗੇ ਸਮਝੌਤੇ ਵਿੱਚ ਗਿਣਾਤਮਕ ਤੌਰ 'ਤੇ ਹਨ।ਬਾਕੀ ਦੇ ਅੰਤਰ (ਪੂਰਵ-ਅਨੁਮਾਨਿਤ 0.38 ਬਨਾਮ ਸ਼ੁੱਧ Cu ਪਿਘਲਣ ਲਈ 0.32 ਮਾਪਿਆ ਗਿਆ ਅਤੇ 0.39 ਅਨੁਮਾਨਿਤ ਬਨਾਮ. Cu70Ag30 ਪਿਘਲਣ ਲਈ 0.43 ਮਾਪਿਆ ਗਿਆ) ਤਰਲ ਪਦਾਰਥਾਂ ਵਿੱਚ ਬਹੁਤ ਘੱਟ Ta ਗਾੜ੍ਹਾਪਣ ਲਈ ਵਧੇਰੇ ਮਾਪ ਅਨਿਸ਼ਚਿਤਤਾ ਦੁਆਰਾ ਸਮਝਾਇਆ ਜਾ ਸਕਦਾ ਹੈ }^ {l}\ਲਗਭਗ 0.03\)), ਜੋ ਕਿ ਸ਼ੁੱਧ ਤਾਂਬੇ ਦੇ ਪਿਘਲਣ ਵਿੱਚ ਥੋੜ੍ਹਾ ਵੱਡਾ ਹੋਣ ਦੀ ਉਮੀਦ ਹੈ।
ਹਾਲਾਂਕਿ ਮੌਜੂਦਾ ਪ੍ਰਯੋਗ ਖਾਸ ਅਧਾਰ ਮਿਸ਼ਰਤ ਮਿਸ਼ਰਣਾਂ ਅਤੇ ਪਿਘਲਣ ਵਾਲੇ ਤੱਤਾਂ 'ਤੇ ਕੀਤੇ ਗਏ ਸਨ, ਅਸੀਂ ਉਮੀਦ ਕਰਦੇ ਹਾਂ ਕਿ ਇਹਨਾਂ ਪ੍ਰਯੋਗਾਂ ਦੇ ਵਿਸ਼ਲੇਸ਼ਣ ਦੇ ਨਤੀਜੇ ਸਮੀਕਰਨਾਂ ਨੂੰ ਪ੍ਰਾਪਤ ਕਰਨ ਵਿੱਚ ਮਦਦ ਕਰਨਗੇ।(2) ਹੋਰ LMD ਡੋਪਿੰਗ ਪ੍ਰਣਾਲੀਆਂ ਅਤੇ ਹੋਰ ਸੰਬੰਧਿਤ ਤਰੀਕਿਆਂ ਜਿਵੇਂ ਕਿ ਸੋਲਿਡ ਸਟੇਟ ਅਸ਼ੁੱਧਤਾ ਹਟਾਉਣ (SSD) ਲਈ ਵਿਆਪਕ ਉਪਯੋਗਤਾ।ਹੁਣ ਤੱਕ, LMD ਢਾਂਚੇ 'ਤੇ ਅਮਿੱਟ ਤੱਤਾਂ ਦੇ ਲੀਕ ਹੋਣ ਦੇ ਪ੍ਰਭਾਵ ਨੂੰ ਪੂਰੀ ਤਰ੍ਹਾਂ ਨਜ਼ਰਅੰਦਾਜ਼ ਕੀਤਾ ਗਿਆ ਹੈ।ਇਹ ਮੁੱਖ ਤੌਰ 'ਤੇ ਇਸ ਤੱਥ ਦੇ ਕਾਰਨ ਹੈ ਕਿ ਇਹ ਪ੍ਰਭਾਵ ECDD ਵਿੱਚ ਮਹੱਤਵਪੂਰਨ ਨਹੀਂ ਹੈ, ਅਤੇ ਹੁਣ ਤੱਕ ਇਹ ਨਿਰਪੱਖ ਢੰਗ ਨਾਲ ਮੰਨਿਆ ਗਿਆ ਹੈ ਕਿ NMD REC ਦੇ ਸਮਾਨ ਹੈ.ਹਾਲਾਂਕਿ, ਈਸੀਡੀ ਅਤੇ ਐਲਐਮਡੀ ਵਿੱਚ ਮੁੱਖ ਅੰਤਰ ਇਹ ਹੈ ਕਿ ਐਲਐਮਡੀ ਵਿੱਚ ਤਰਲ ਪਦਾਰਥਾਂ ਵਿੱਚ ਮਿਸ਼ਰਿਤ ਤੱਤਾਂ ਦੀ ਘੁਲਣਸ਼ੀਲਤਾ ਇੰਟਰਫੇਸ ਦੇ ਤਰਲ ਪਾਸੇ (\({c}_{Ti} ^{) ਉੱਤੇ ਮਿਸ਼ਰਤ ਤੱਤਾਂ ਦੀ ਉੱਚ ਗਾੜ੍ਹਾਪਣ ਕਾਰਨ ਬਹੁਤ ਜ਼ਿਆਦਾ ਵਧ ਜਾਂਦੀ ਹੈ। l}\)), ਜੋ ਬਦਲੇ ਵਿੱਚ ਇੰਟਰਫੇਸ ਦੇ ਤਰਲ ਪਾਸੇ 'ਤੇ ਅਮਿੱਟ ਤੱਤਾਂ (\({c}_{Ta}^{l}\)) ਦੀ ਗਾੜ੍ਹਾਪਣ ਨੂੰ ਵਧਾਉਂਦਾ ਹੈ ਅਤੇ ਠੋਸ ਅਵਸਥਾ ਸਮੀਕਰਨ ਦੁਆਰਾ ਅਨੁਮਾਨਿਤ ਵਾਲੀਅਮ ਫਰੈਕਸ਼ਨ ਨੂੰ ਘਟਾਉਂਦਾ ਹੈ। .(2) ਇਹ ਸੁਧਾਰ ਇਸ ਤੱਥ ਦੇ ਕਾਰਨ ਹੈ ਕਿ LMD ਦੌਰਾਨ ਠੋਸ-ਤਰਲ ਇੰਟਰਫੇਸ ਸਥਾਨਕ ਥਰਮੋਡਾਇਨਾਮਿਕ ਸੰਤੁਲਨ ਵਿੱਚ ਹੁੰਦਾ ਹੈ, ਇਸਲਈ ਉੱਚ \({c}_{Ti}^{l}\) \({c} _) ਨੂੰ ਸੁਧਾਰਨ ਵਿੱਚ ਮਦਦ ਕਰਦਾ ਹੈ। {Ta} ^{l}\ ਇਸੇ ਤਰ੍ਹਾਂ, ਉੱਚ \({c}_{Ti}^{s}\) Cu ਨੂੰ ਹਾਰਡ ਬਾਈਂਡਰਾਂ ਵਿੱਚ ਸ਼ਾਮਲ ਕਰਨ ਦੀ ਇਜਾਜ਼ਤ ਦਿੰਦਾ ਹੈ, ਅਤੇ ਇਹਨਾਂ ਬਾਈਂਡਰਾਂ ਵਿੱਚ ਠੋਸ Cu ਦੀ ਗਾੜ੍ਹਾਪਣ ਹੌਲੀ-ਹੌਲੀ ਲਗਭਗ 10% ਤੋਂ ਬਦਲਦੀ ਹੈ। ਮੁੱਲਾਂ ਤੱਕ ਘਟਣਾ ਛੋਟੀ ਡੈਲੀਗੇਟਿਡ ਪਰਤ (ਪੂਰਕ ਚਿੱਤਰ 6) ਦੇ ਕਿਨਾਰੇ 'ਤੇ ਅਣਗੌਲਿਆ ਹੁੰਦਾ ਹੈ। ਇਸ ਦੇ ਉਲਟ, ECD ਦੁਆਰਾ AgAu ਮਿਸ਼ਰਣਾਂ ਤੋਂ Ag ਨੂੰ ਇਲੈਕਟ੍ਰੋਕੈਮੀਕਲ ਹਟਾਉਣਾ ਇੱਕ ਗੈਰ-ਸੰਤੁਲਨ ਪ੍ਰਤੀਕ੍ਰਿਆ ਹੈ ਜੋ ਕਿ ਵਿੱਚ Au ਦੀ ​​ਘੁਲਣਸ਼ੀਲਤਾ ਨੂੰ ਨਹੀਂ ਵਧਾਉਂਦਾ। ਇਲੈਕਟ੍ਰੋਲਾਈਟ। LMD ਤੋਂ ਇਲਾਵਾ, ਅਸੀਂ ਇਹ ਵੀ ਉਮੀਦ ਕਰਦੇ ਹਾਂ ਕਿ ਸਾਡੇ ਨਤੀਜੇ ਸਾਲਿਡ ਸਟੇਟ ਡਰਾਈਵਾਂ 'ਤੇ ਲਾਗੂ ਹੋਣਗੇ, ਜਿੱਥੇ ਠੋਸ ਸੀਮਾ ਮਿਸ਼ਰਤ ਨੂੰ ਹਟਾਉਣ ਦੌਰਾਨ ਸਥਾਨਕ ਥਰਮੋਡਾਇਨਾਮਿਕ ਸੰਤੁਲਨ ਬਣਾਈ ਰੱਖਣ ਦੀ ਉਮੀਦ ਕੀਤੀ ਜਾਂਦੀ ਹੈ। ਇਹ ਉਮੀਦ ਇਸ ਤੱਥ ਦੁਆਰਾ ਸਮਰਥਤ ਹੈ ਕਿ ਵਾਲੀਅਮ ਫਰੈਕਸ਼ਨ ਵਿੱਚ ਤਬਦੀਲੀ SSD ਬਣਤਰ ਦੀ ਡੈਲੀਗੇਟ ਕੀਤੀ ਪਰਤ ਵਿੱਚ ਠੋਸ ਪਦਾਰਥਾਂ ਦਾ ਦੇਖਿਆ ਗਿਆ ਸੀ, ਜਿਸਦਾ ਅਰਥ ਹੈ I, ਕਿ ਡੈਲੀਗੇਸ਼ਨ ਦੌਰਾਨ ਠੋਸ ਲਿਗਾਮੈਂਟ ਦਾ ਭੰਗ ਹੁੰਦਾ ਹੈ, ਜੋ ਅਮਿੱਟ ਤੱਤਾਂ ਦੇ ਲੀਕ ਹੋਣ ਨਾਲ ਜੁੜਿਆ ਹੁੰਦਾ ਹੈ।
ਅਤੇ ਸਮੀਕਰਨ.(2) Ta ਲੀਕੇਜ ਦੇ ਕਾਰਨ ਮਿਸ਼ਰਤ ਮਿਸ਼ਰਣ ਹਟਾਉਣ ਵਾਲੇ ਮੋਰਚੇ 'ਤੇ ਠੋਸ ਅੰਸ਼ਾਂ ਵਿੱਚ ਮਹੱਤਵਪੂਰਨ ਕਮੀ ਦੀ ਭਵਿੱਖਬਾਣੀ ਕਰਨ ਲਈ, ਮਿਸ਼ਰਤ ਨੂੰ ਹਟਾਉਣ ਵਾਲੇ ਖੇਤਰ ਵਿੱਚ Ta ਟ੍ਰਾਂਸਪੋਰਟ ਨੂੰ ਧਿਆਨ ਵਿੱਚ ਰੱਖਣਾ ਵੀ ਜ਼ਰੂਰੀ ਹੈ ਤਾਂ ਜੋ ਸਮੁੱਚੇ ਵਿੱਚ ਠੋਸ ਭਿੰਨਾਂ ਦੀ ਵੰਡ ਨੂੰ ਸਮਝਿਆ ਜਾ ਸਕੇ। ਅਲੌਏ ਹਟਾਉਣ ਵਾਲੀ ਪਰਤ, ਜੋ ਕਿ ਸ਼ੁੱਧ ਤਾਂਬੇ ਅਤੇ Cu70Ag30 ਪਿਘਲਣ ਦੇ ਨਾਲ ਇਕਸਾਰ ਹੈ।Cu70Ag30 ਪਿਘਲਣ ਲਈ (ਚਿੱਤਰ 5c ਵਿੱਚ ਲਾਲ ਲਾਈਨ), ρ(d) ਵਿੱਚ ਸੌਂਪੀ ਗਈ ਪਰਤ ਦਾ ਘੱਟੋ-ਘੱਟ ਅੱਧਾ ਹਿੱਸਾ ਹੁੰਦਾ ਹੈ।ਇਹ ਨਿਊਨਤਮ ਇਸ ਤੱਥ ਦੇ ਕਾਰਨ ਹੈ ਕਿ ਡੈਲੀਗੇਟਡ ਪਰਤ ਦੇ ਕਿਨਾਰੇ ਦੇ ਨੇੜੇ ਹਾਰਡ ਬਾਇੰਡਰ ਵਿੱਚ ਸ਼ਾਮਲ Ta ਦੀ ਕੁੱਲ ਮਾਤਰਾ ਬੇਸ ਅਲਾਏ ਨਾਲੋਂ ਵੱਧ ਹੈ।ਯਾਨੀ, d ≈ 230 μm \({S}_{s}(d){c}_{Ta}^{s}(d)\, > \,{S}_{t}{c}} _ ਲਈ { Ta}^{0}\), ਜਾਂ ਪੂਰੀ ਤਰ੍ਹਾਂ ਬਰਾਬਰ, ਮਾਪਿਆ ਗਿਆ ρ(d) = Ss(d)/St ≈ 0.35 ਸਮੀਕਰਨ ਪੂਰਵ ਅਨੁਮਾਨ ਨਾਲੋਂ ਬਹੁਤ ਵੱਡਾ ਹੈ।(1) ਕੋਈ ਲੀਕੇਜ ਨਹੀਂ\({c}_{Ta}^{0}/{c}_{Ta}^{s}(d)\ ਲਗਭਗ 0.2\)।ਇਸਦਾ ਮਤਲਬ ਹੈ ਕਿ ਬਚਣ ਵਾਲੇ Ta ਦਾ ਹਿੱਸਾ ਇਸ ਮੋਰਚੇ ਤੋਂ ਦੂਰ-ਦੁਰਾਡੇ ਵਾਲੇ ਖੇਤਰ ਵਿੱਚ, ਤਰਲ ਵਿੱਚ ਫੈਲਦਾ ਹੋਇਆ ਅਤੇ ਠੋਸ-ਤਰਲ ਇੰਟਰਫੇਸ ਦੇ ਨਾਲ, ਵਿਭਾਜਨ ਦੇ ਮੋਰਚੇ ਤੋਂ ਲਿਜਾਇਆ ਜਾਂਦਾ ਹੈ, ਜਿੱਥੇ ਇਸਨੂੰ ਦੁਬਾਰਾ ਜਮ੍ਹਾ ਕੀਤਾ ਜਾਂਦਾ ਹੈ।
ਇਸ ਰੀਡੀਪੋਜ਼ੀਸ਼ਨ ਦਾ Ta ਹਾਰਡ ਬਾਈਂਡਰਾਂ ਨੂੰ ਅਮੀਰ ਬਣਾਉਣ ਲਈ Ta ਲੀਕੇਜ ਦਾ ਉਲਟ ਪ੍ਰਭਾਵ ਹੁੰਦਾ ਹੈ, ਅਤੇ ਹਾਰਡ ਫਰੈਕਸ਼ਨ ਵੰਡ ਨੂੰ ਗੁਣਾਤਮਕ ਤੌਰ 'ਤੇ Ta ਲੀਕੇਜ ਅਤੇ ਰੀਡਪੋਜ਼ਿਸ਼ਨ ਦੇ ਸੰਤੁਲਨ ਵਜੋਂ ਸਮਝਾਇਆ ਜਾ ਸਕਦਾ ਹੈ।Cu70Ag30 ਪਿਘਲਣ ਲਈ, ਤਰਲ ਵਿੱਚ Ag ਗਾੜ੍ਹਾਪਣ ਵਧਦੀ d (ਚਿੱਤਰ 5b ਵਿੱਚ ਭੂਰੀ ਬਿੰਦੀ ਵਾਲੀ ਲਾਈਨ) ਦੇ ਨਾਲ Ta ਦੀ ਘੁਲਣਸ਼ੀਲਤਾ ਨੂੰ ਘਟਾ ਕੇ Ta ਲੀਕੇਜ ਨੂੰ ਘਟਾਉਣ ਲਈ ਵਧਦੀ ਹੈ, ਜਿਸ ਨਾਲ ਘੱਟੋ-ਘੱਟ ਤੱਕ ਪਹੁੰਚਣ ਤੋਂ ਬਾਅਦ d ਵਧਣ ਦੇ ਨਾਲ ρ(d) ਵਿੱਚ ਵਾਧਾ ਹੁੰਦਾ ਹੈ। .ਇਹ ਹਾਰਡ ਬਾਂਡ ਦੀ ਨਿਰਲੇਪਤਾ ਦੇ ਕਾਰਨ ਟੁੱਟਣ ਨੂੰ ਰੋਕਣ ਲਈ ਕਾਫ਼ੀ ਵੱਡੇ ਹਿੱਸੇ ਨੂੰ ਕਾਇਮ ਰੱਖਦਾ ਹੈ, ਜੋ ਇਹ ਦੱਸਦਾ ਹੈ ਕਿ ਕਿਉਂ Cu70Ag30 ਵਿੱਚ ਸੌਂਪੀਆਂ ਗਈਆਂ ਬਣਤਰਾਂ ਐਚਿੰਗ ਤੋਂ ਬਾਅਦ ਢਾਂਚਾਗਤ ਅਖੰਡਤਾ ਨੂੰ ਬਰਕਰਾਰ ਰੱਖਦੀਆਂ ਹਨ।ਇਸਦੇ ਉਲਟ, ਸ਼ੁੱਧ ਤਾਂਬੇ ਦੇ ਪਿਘਲਣ ਲਈ, ਲੀਕੇਜ ਅਤੇ ਰੀਡਪੋਜ਼ਿਸ਼ਨ ਇੱਕ ਦੂਜੇ ਨੂੰ ਲਗਭਗ ਰੱਦ ਕਰ ਦਿੰਦੇ ਹਨ, ਨਤੀਜੇ ਵਜੋਂ ਜ਼ਿਆਦਾਤਰ ਡੈਲੀਗੇਟਡ ਪਰਤ ਲਈ ਫ੍ਰੈਗਮੈਂਟੇਸ਼ਨ ਥ੍ਰੈਸ਼ਹੋਲਡ ਦੇ ਹੇਠਾਂ ਠੋਸ ਪਦਾਰਥਾਂ ਵਿੱਚ ਹੌਲੀ ਕਮੀ ਹੁੰਦੀ ਹੈ, ਸਿਰਫ ਇੱਕ ਬਹੁਤ ਪਤਲੀ ਪਰਤ ਰਹਿ ਜਾਂਦੀ ਹੈ ਜੋ ਕਿ ਦੀ ਸੀਮਾ ਦੇ ਨੇੜੇ ਢਾਂਚਾਗਤ ਅਖੰਡਤਾ ਨੂੰ ਬਰਕਰਾਰ ਰੱਖਦੀ ਹੈ। ਸੌਂਪੀ ਗਈ ਪਰਤ।(ਚਿੱਤਰ 4b, ਸਾਰਣੀ 1).
ਹੁਣ ਤੱਕ, ਸਾਡੇ ਵਿਸ਼ਲੇਸ਼ਣਾਂ ਨੇ ਮੁੱਖ ਤੌਰ 'ਤੇ ਠੋਸ ਅੰਸ਼ਾਂ ਅਤੇ ਡੈਲੀਗੇਟਿਡ ਬਣਤਰਾਂ ਦੀ ਟੌਪੋਲੋਜੀ 'ਤੇ ਵਿਸਥਾਪਨ ਕਰਨ ਵਾਲੇ ਮਾਧਿਅਮ ਵਿੱਚ ਮਿਸ਼ਰਤ ਤੱਤਾਂ ਦੇ ਲੀਕ ਹੋਣ ਦੇ ਮਜ਼ਬੂਤ ​​ਪ੍ਰਭਾਵ ਨੂੰ ਸਮਝਾਉਣ 'ਤੇ ਧਿਆਨ ਕੇਂਦਰਿਤ ਕੀਤਾ ਹੈ।ਆਉ ਹੁਣ ਡੈਲੀਗੇਟਡ ਪਰਤ ਦੇ ਅੰਦਰ ਬਾਈਕੌਂਟੀਨੀਅਮ ਢਾਂਚੇ ਦੇ ਮੋਟੇ ਹੋਣ 'ਤੇ ਇਸ ਲੀਕੇਜ ਦੇ ਪ੍ਰਭਾਵ ਵੱਲ ਮੁੜੀਏ, ਜੋ ਆਮ ਤੌਰ 'ਤੇ ਉੱਚ ਪ੍ਰੋਸੈਸਿੰਗ ਤਾਪਮਾਨਾਂ ਕਾਰਨ LMD ਦੌਰਾਨ ਵਾਪਰਦਾ ਹੈ।ਇਹ ECD ਤੋਂ ਵੱਖਰਾ ਹੈ ਜਿੱਥੇ ਮਿਸ਼ਰਤ ਮਿਸ਼ਰਣ ਨੂੰ ਹਟਾਉਣ ਦੇ ਦੌਰਾਨ ਮੋਟਾ ਹੋਣਾ ਲਗਭਗ ਗੈਰ-ਮੌਜੂਦ ਹੈ, ਪਰ ਮਿਸ਼ਰਤ ਨੂੰ ਹਟਾਉਣ ਤੋਂ ਬਾਅਦ ਉੱਚ ਤਾਪਮਾਨਾਂ 'ਤੇ ਐਨੀਲਿੰਗ ਕਾਰਨ ਹੋ ਸਕਦਾ ਹੈ।ਹੁਣ ਤੱਕ, ਐਲਐਮਡੀ ਦੇ ਦੌਰਾਨ ਮੋਟੇ ਹੋਣ ਨੂੰ ਇਸ ਧਾਰਨਾ ਦੇ ਤਹਿਤ ਮਾਡਲ ਬਣਾਇਆ ਗਿਆ ਹੈ ਕਿ ਇਹ ਠੋਸ-ਤਰਲ ਇੰਟਰਫੇਸ ਦੇ ਨਾਲ ਅਮਿੱਟ ਤੱਤਾਂ ਦੇ ਫੈਲਣ ਕਾਰਨ ਵਾਪਰਦਾ ਹੈ, ਐਨੀਲਡ ਨੈਨੋਪੋਰਸ ਈਸੀਡੀ ਬਣਤਰਾਂ ਦੀ ਸਤਹ ਦੇ ਫੈਲਾਅ-ਵਿਚੋਲਗੀ ਦੇ ਨਾਲ ਮਿਲਦੇ-ਜੁਲਦੇ ਹਨ।ਇਸ ਤਰ੍ਹਾਂ, ਬਾਂਡ ਦੇ ਆਕਾਰ ਨੂੰ ਸਟੈਂਡਰਡ ਸਕੇਲਿੰਗ ਕਾਨੂੰਨਾਂ ਕੇਸ਼ਿਕਾ ਵਧਾਉਣ ਦੀ ਵਰਤੋਂ ਕਰਕੇ ਮਾਡਲ ਬਣਾਇਆ ਗਿਆ ਹੈ।
ਜਿੱਥੇ tc ਮੋਟਾ ਕਰਨ ਦਾ ਸਮਾਂ ਹੁੰਦਾ ਹੈ, ਡੈਲਾਮੀਨੇਸ਼ਨ ਪ੍ਰਯੋਗ ਦੇ ਅੰਤ ਤੱਕ ਡੈਲਾਮੀਨੇਸ਼ਨ ਲੇਅਰ (ਜਿੱਥੇ λ ਦਾ ਸ਼ੁਰੂਆਤੀ ਮੁੱਲ λ00 ਹੁੰਦਾ ਹੈ) ਦੇ ਅੰਦਰ ਡੂੰਘਾਈ xi 'ਤੇ ਡੈਲਾਮੀਨੇਸ਼ਨ ਫਰੰਟ ਦੇ ਬੀਤਣ ਤੋਂ ਬਾਅਦ ਲੰਘੇ ਸਮੇਂ ਵਜੋਂ ਪਰਿਭਾਸ਼ਿਤ ਕੀਤਾ ਜਾਂਦਾ ਹੈ, ਅਤੇ ਸਕੇਲਿੰਗ ਸੂਚਕਾਂਕ n = 4 ਸਤ੍ਹਾ ਨੂੰ ਫੈਲਾਉਂਦਾ ਹੈ।Eq ਨੂੰ ਸਾਵਧਾਨੀ ਨਾਲ ਵਰਤਿਆ ਜਾਣਾ ਚਾਹੀਦਾ ਹੈ.(3) ਪ੍ਰਯੋਗ ਦੇ ਅੰਤ ਵਿੱਚ ਅਸ਼ੁੱਧੀਆਂ ਤੋਂ ਬਿਨਾਂ ਅੰਤਮ ਢਾਂਚੇ ਲਈ λ ਅਤੇ ਦੂਰੀ d ਦੇ ਮਾਪਾਂ ਦੀ ਵਿਆਖਿਆ ਕਰੋ।ਇਹ ਇਸ ਤੱਥ ਦੇ ਕਾਰਨ ਹੈ ਕਿ ਸੌਂਪੀ ਗਈ ਪਰਤ ਦੇ ਕਿਨਾਰੇ ਦੇ ਨੇੜੇ ਦਾ ਖੇਤਰ ਸਾਹਮਣੇ ਦੇ ਨੇੜੇ ਦੇ ਖੇਤਰ ਨਾਲੋਂ ਵੱਡਾ ਹੋਣ ਵਿੱਚ ਜ਼ਿਆਦਾ ਸਮਾਂ ਲੈਂਦਾ ਹੈ।ਇਹ ਵਾਧੂ ਸਮੀਕਰਨਾਂ ਨਾਲ ਕੀਤਾ ਜਾ ਸਕਦਾ ਹੈ।(3) ਟੀਸੀ ਅਤੇ ਡੀ ਨਾਲ ਸੰਚਾਰ.ਇਹ ਸਬੰਧ ਸਮੇਂ ਦੇ ਫੰਕਸ਼ਨ ਦੇ ਤੌਰ 'ਤੇ ਮਿਸ਼ਰਤ ਨੂੰ ਹਟਾਉਣ ਦੀ ਡੂੰਘਾਈ ਦਾ ਅੰਦਾਜ਼ਾ ਲਗਾ ਕੇ ਆਸਾਨੀ ਨਾਲ ਪ੍ਰਾਪਤ ਕੀਤਾ ਜਾ ਸਕਦਾ ਹੈ, \({x}_{i}(t)=\sqrt{4p{D}_{l}t}\), ਜੋ tc(d ) = te − tf(d) ਦਿੰਦਾ ਹੈ, ਜਿੱਥੇ te ਪੂਰੇ ਪ੍ਰਯੋਗ ਦੀ ਮਿਆਦ ਹੈ, \({t}_{f}(d)={(\sqrt{4p{D}_{l} {t}_{ e } }-d)}^{2}/(4p{D}_{l})\) ਡੈਲਾਮੀਨੇਸ਼ਨ ਫਰੰਟ ਲਈ ਅੰਤਿਮ ਡੈਲਾਮੀਨੇਸ਼ਨ ਡੂੰਘਾਈ ਘਟਾਓ d ਦੇ ਬਰਾਬਰ ਡੂੰਘਾਈ ਤੱਕ ਪਹੁੰਚਣ ਦਾ ਸਮਾਂ ਹੈ।ਇਸ ਸਮੀਕਰਨ ਨੂੰ tc(d) ਲਈ ਸਮੀਕਰਨ ਵਿੱਚ ਲਗਾਓ।(3) λ(d) ਦੀ ਭਵਿੱਖਬਾਣੀ ਕਰੋ (ਵਾਧੂ ਨੋਟ 5 ਦੇਖੋ)।
ਇਸ ਪੂਰਵ-ਅਨੁਮਾਨ ਦੀ ਜਾਂਚ ਕਰਨ ਲਈ, ਅਸੀਂ ਸ਼ੁੱਧ Cu ਅਤੇ Cu70Ag30 ਪਿਘਲਣ ਲਈ ਸਪਲੀਮੈਂਟਰੀ ਚਿੱਤਰ 9 ਵਿੱਚ ਦਰਸਾਏ ਗਏ ਡੈਲੀਗੇਟ ਕੀਤੇ ਢਾਂਚੇ ਦੇ ਪੂਰੇ ਕਰਾਸ ਭਾਗਾਂ 'ਤੇ ਬੰਡਲਾਂ ਦੇ ਵਿਚਕਾਰ ਚੌੜਾਈ ਅਤੇ ਦੂਰੀ ਦੇ ਮਾਪ ਕੀਤੇ।ਡੈਲਾਮੀਨੇਸ਼ਨ ਫਰੰਟ ਤੋਂ ਵੱਖ-ਵੱਖ ਦੂਰੀਆਂ d 'ਤੇ ਡੈਲਾਮੀਨੇਸ਼ਨ ਦਿਸ਼ਾ ਤੱਕ ਲੰਬਵਤ ਰੇਖਾ ਸਕੈਨ ਤੋਂ, ਅਸੀਂ Ta-ਅਮੀਰ ਬੰਡਲਾਂ ਦੀ ਔਸਤ ਚੌੜਾਈ λw(d) ਅਤੇ ਬੰਡਲਾਂ ਵਿਚਕਾਰ ਔਸਤ ਦੂਰੀ λs(d) ਪ੍ਰਾਪਤ ਕੀਤੀ।ਇਹ ਮਾਪ ਅੰਜੀਰ ਵਿੱਚ ਦਿਖਾਏ ਗਏ ਹਨ।5d ਅਤੇ ਸਮੀਕਰਨ ਦੀਆਂ ਪੂਰਵ-ਅਨੁਮਾਨਾਂ ਨਾਲ ਤੁਲਨਾ ਕੀਤੀ ਗਈ।(3) n ਦੇ ਵੱਖ-ਵੱਖ ਮੁੱਲਾਂ ਲਈ ਪੂਰਕ ਚਿੱਤਰ 10 ਵਿੱਚ।ਤੁਲਨਾ ਦਰਸਾਉਂਦੀ ਹੈ ਕਿ n = 4 ਦਾ ਇੱਕ ਸਤਹ ਫੈਲਾਅ ਸੂਚਕਾਂਕ ਮਾੜੀਆਂ ਭਵਿੱਖਬਾਣੀਆਂ ਦਿੰਦਾ ਹੈ।ਇਹ ਪੂਰਵ-ਅਨੁਮਾਨ ਬਲਕ ਡਿਫਿਊਜ਼ਨ-ਮੀਡੀਏਟਿਡ ਕੇਸ਼ਿਕਾ ਮੋਟੇ ਕਰਨ ਲਈ n = 3 ਦੀ ਚੋਣ ਕਰਨ ਦੁਆਰਾ ਮਹੱਤਵਪੂਰਨ ਤੌਰ 'ਤੇ ਸੁਧਾਰਿਆ ਨਹੀਂ ਗਿਆ ਹੈ, ਜਿਸ ਨੂੰ ਤਰਲ ਵਿੱਚ Ta ਲੀਕੇਜ ਦੇ ਕਾਰਨ ਇੱਕ ਬਿਹਤਰ ਫਿਟ ਪ੍ਰਦਾਨ ਕਰਨ ਦੀ ਉਮੀਦ ਕੀਤੀ ਜਾ ਸਕਦੀ ਹੈ।
ਥਿਊਰੀ ਅਤੇ ਪ੍ਰਯੋਗ ਵਿਚਕਾਰ ਇਹ ਮਾਤਰਾਤਮਕ ਅੰਤਰ ਕੋਈ ਹੈਰਾਨੀ ਵਾਲੀ ਗੱਲ ਨਹੀਂ ਹੈ, ਕਿਉਂਕਿ Eq.(3) ਇੱਕ ਸਥਿਰ ਵਾਲੀਅਮ ਫਰੈਕਸ਼ਨ ρ 'ਤੇ ਕੇਸ਼ਿਕਾ ਦੇ ਮੋਟੇ ਹੋਣ ਦਾ ਵਰਣਨ ਕਰਦਾ ਹੈ, ਜਦੋਂ ਕਿ LMD 'ਤੇ ਠੋਸ ਫਰੈਕਸ਼ਨ ρ ਸਥਿਰ ਨਹੀਂ ਹੁੰਦਾ ਹੈ।ρ ਐਲੋਏ ਹਟਾਉਣ ਦੇ ਅੰਤ 'ਤੇ ਹਟਾਈ ਗਈ ਪਰਤ ਦੇ ਅੰਦਰ ਸਥਾਨਿਕ ਤੌਰ 'ਤੇ ਬਦਲਦਾ ਹੈ, ਜਿਵੇਂ ਕਿ ਅੰਜੀਰ ਵਿੱਚ ਦਿਖਾਇਆ ਗਿਆ ਹੈ।5c.ρ ਇੱਕ ਨਿਸ਼ਚਿਤ ਹਟਾਉਣ ਦੀ ਡੂੰਘਾਈ 'ਤੇ ਅਸ਼ੁੱਧੀਆਂ ਨੂੰ ਹਟਾਉਣ ਦੇ ਦੌਰਾਨ ਸਮੇਂ ਦੇ ਨਾਲ ਬਦਲਦਾ ਹੈ, ਹਟਾਉਣ ਵਾਲੇ ਮੋਰਚੇ ਦੇ ਮੁੱਲ (ਜੋ ਕਿ ਸਮੇਂ ਵਿੱਚ ਲਗਭਗ ਸਥਿਰ ਹੁੰਦਾ ਹੈ ਅਤੇ ਇਸ ਤਰ੍ਹਾਂ tf ਅਤੇ d ਤੋਂ ਸੁਤੰਤਰ ਹੁੰਦਾ ਹੈ) ਤੋਂ ਚਿੱਤਰ ਵਿੱਚ ਦਿਖਾਏ ਗਏ ρ(d) ਦੇ ਮਾਪੇ ਮੁੱਲ ਤੱਕ। ਪਿਛਲੀ ਵਾਰ ਦੇ ਅਨੁਸਾਰੀ 5c.ਅੰਜੀਰ ਤੋਂ.3d, ਇਹ ਅੰਦਾਜ਼ਾ ਲਗਾਇਆ ਜਾ ਸਕਦਾ ਹੈ ਕਿ AgCu ਅਤੇ ਸ਼ੁੱਧ Cu ਪਿਘਲਣ ਲਈ ਸੜਨ ਦੇ ਫਰੰਟ ਮੁੱਲ ਕ੍ਰਮਵਾਰ ਲਗਭਗ 0.4 ਅਤੇ 0.35 ਹਨ, ਜੋ ਕਿ ਸਾਰੇ ਮਾਮਲਿਆਂ ਵਿੱਚ te ਸਮੇਂ ρ ਦੇ ਅੰਤਮ ਮੁੱਲ ਤੋਂ ਵੱਧ ਹਨ।ਇਹ ਨੋਟ ਕਰਨਾ ਮਹੱਤਵਪੂਰਨ ਹੈ ਕਿ ਇੱਕ ਨਿਸ਼ਚਿਤ d 'ਤੇ ਸਮੇਂ ਦੇ ਨਾਲ ρ ਵਿੱਚ ਕਮੀ ਤਰਲ ਵਿੱਚ ਮਿਸ਼ਰਤ ਤੱਤ (Ti) ਦੇ ਸੰਘਣਤਾ ਗਰੇਡੀਐਂਟ ਦੀ ਮੌਜੂਦਗੀ ਦਾ ਸਿੱਧਾ ਨਤੀਜਾ ਹੈ।ਕਿਉਂਕਿ ਤਰਲ ਪਦਾਰਥਾਂ ਵਿੱਚ Ti ਦੀ ਤਵੱਜੋ ਵਧਦੀ d ਨਾਲ ਘਟਦੀ ਹੈ, ਇਸਲਈ ਠੋਸ ਪਦਾਰਥਾਂ ਵਿੱਚ Ti ਦੀ ਸੰਤੁਲਨ ਗਾੜ੍ਹਾਪਣ ਵੀ d ਦਾ ਘਟਦਾ ਫੰਕਸ਼ਨ ਹੈ, ਜੋ ਕਿ ਠੋਸ ਬਾਈਂਡਰਾਂ ਤੋਂ Ti ਨੂੰ ਭੰਗ ਕਰਨ ਅਤੇ ਸਮੇਂ ਦੇ ਨਾਲ ਠੋਸ ਫਰੈਕਸ਼ਨ ਵਿੱਚ ਕਮੀ ਵੱਲ ਲੈ ਜਾਂਦਾ ਹੈ।ρ ਵਿੱਚ ਅਸਥਾਈ ਤਬਦੀਲੀ ਵੀ Ta ਦੇ ਲੀਕੇਜ ਅਤੇ ਰੀਡਪੋਜ਼ਿਸ਼ਨ ਦੁਆਰਾ ਪ੍ਰਭਾਵਿਤ ਹੁੰਦੀ ਹੈ।ਇਸ ਤਰ੍ਹਾਂ, ਘੁਲਣ ਅਤੇ ਰੀਪ੍ਰੀਪੀਟੇਸ਼ਨ ਦੇ ਵਾਧੂ ਪ੍ਰਭਾਵਾਂ ਦੇ ਕਾਰਨ, ਅਸੀਂ ਉਮੀਦ ਕਰਦੇ ਹਾਂ ਕਿ ਐਲਐਮਡੀ ਦੇ ਦੌਰਾਨ ਸੰਘਣਾ ਹੋਣਾ, ਇੱਕ ਨਿਯਮ ਦੇ ਤੌਰ ਤੇ, ਗੈਰ-ਸਥਿਰ ਵਾਲੀਅਮ ਫਰੈਕਸ਼ਨਾਂ 'ਤੇ ਵਾਪਰੇਗਾ, ਜੋ ਕੇਸ਼ਿਕਾ ਦੇ ਮੋਟੇ ਹੋਣ ਦੇ ਨਾਲ-ਨਾਲ ਢਾਂਚਾਗਤ ਵਿਕਾਸ ਵੱਲ ਅਗਵਾਈ ਕਰੇਗਾ, ਪਰ ਇਸ ਵਿੱਚ ਫੈਲਣ ਕਾਰਨ ਵੀ ਤਰਲ ਅਤੇ ਨਾ ਸਿਰਫ ਸੀਮਾ ਦੇ ਨਾਲ ਠੋਸ-ਤਰਲ.
ਸਮੀਕਰਨ ਤੱਥ।(3) 3 ≤ n ≤ 4 ਲਈ ਬਾਂਡ ਦੀ ਚੌੜਾਈ ਅਤੇ ਸਪੇਸਿੰਗ ਮਾਪਾਂ ਦੀ ਮਾਤਰਾ ਨਹੀਂ ਹੈ (ਪੂਰਕ ਚਿੱਤਰ 10), ਇਹ ਸੁਝਾਅ ਦਿੰਦਾ ਹੈ ਕਿ ਇੰਟਰਫੇਸ ਦੀ ਕਮੀ ਦੇ ਕਾਰਨ ਭੰਗ ਅਤੇ ਰੀਡਪੋਜ਼ਿਸ਼ਨ ਮੌਜੂਦਾ ਪ੍ਰਯੋਗ ਵਿੱਚ ਇੱਕ ਪ੍ਰਮੁੱਖ ਭੂਮਿਕਾ ਨਿਭਾਉਂਦੇ ਹਨ।ਕੇਸ਼ਿਕਾ ਮੋਟੇ ਕਰਨ ਲਈ, λw ਅਤੇ λs ਦੀ d 'ਤੇ ਇੱਕੋ ਨਿਰਭਰਤਾ ਹੋਣ ਦੀ ਉਮੀਦ ਕੀਤੀ ਜਾਂਦੀ ਹੈ, ਜਦੋਂ ਕਿ ਚਿੱਤਰ 5d ਦਿਖਾਉਂਦਾ ਹੈ ਕਿ λs ਸ਼ੁੱਧ Cu ਅਤੇ Cu70Ag30 ਪਿਘਲਣ ਲਈ λw ਨਾਲੋਂ ਬਹੁਤ ਤੇਜ਼ੀ ਨਾਲ d ਨਾਲ ਵਧਦਾ ਹੈ।ਜਦੋਂ ਕਿ ਇੱਕ ਮੋਟਾ ਕਰਨ ਵਾਲਾ ਸਿਧਾਂਤ ਜੋ ਕਿ ਇਹਨਾਂ ਮਾਪਾਂ ਨੂੰ ਗਿਣਾਤਮਕ ਤੌਰ 'ਤੇ ਸਮਝਾਉਣ ਲਈ ਵਿਘਨ ਅਤੇ ਰੀਡਪੋਜ਼ੀਸ਼ਨ ਨੂੰ ਧਿਆਨ ਵਿੱਚ ਰੱਖਦਾ ਹੈ, ਇਸ 'ਤੇ ਵਿਚਾਰ ਕੀਤਾ ਜਾਣਾ ਚਾਹੀਦਾ ਹੈ, ਇਸ ਅੰਤਰ ਦੀ ਗੁਣਾਤਮਕ ਤੌਰ 'ਤੇ ਉਮੀਦ ਕੀਤੀ ਜਾਂਦੀ ਹੈ, ਕਿਉਂਕਿ ਛੋਟੇ ਬਾਂਡਾਂ ਦਾ ਪੂਰਾ ਭੰਗ ਹੋਣਾ ਬਾਂਡਾਂ ਵਿਚਕਾਰ ਦੂਰੀ ਨੂੰ ਵਧਾਉਣ ਵਿੱਚ ਯੋਗਦਾਨ ਪਾਉਂਦਾ ਹੈ।ਇਸ ਤੋਂ ਇਲਾਵਾ, Cu70Ag30 ਪਿਘਲਣ ਦੇ λs ਬਿਨਾਂ ਮਿਸ਼ਰਤ ਪਰਤ ਦੇ ਕਿਨਾਰੇ 'ਤੇ ਆਪਣੇ ਵੱਧ ਤੋਂ ਵੱਧ ਮੁੱਲ ਤੱਕ ਪਹੁੰਚ ਜਾਂਦੇ ਹਨ, ਪਰ ਇਹ ਤੱਥ ਕਿ ਸ਼ੁੱਧ ਤਾਂਬੇ ਦੇ ਪਿਘਲਣ ਦੇ λs ਇਕਸਾਰਤਾ ਨਾਲ ਵਧਦੇ ਰਹਿੰਦੇ ਹਨ, ਨੂੰ ਤਰਲ ਵਿੱਚ Ag ਗਾੜ੍ਹਾਪਣ ਦੇ ਵਾਧੇ ਦੁਆਰਾ ਸਮਝਾਇਆ ਜਾ ਸਕਦਾ ਹੈ, ਜਿੱਥੇ d ਦੀ ਵਰਤੋਂ ਚਿੱਤਰ 5c ਵਿੱਚ ρ(d) ਦੀ ਵਿਆਖਿਆ ਕਰਨ ਲਈ ਕੀਤੀ ਜਾਂਦੀ ਹੈ।d ਵਧਣ ਦੇ ਨਾਲ ਏਜੀ ਗਾੜ੍ਹਾਪਣ ਨੂੰ ਵਧਾਉਣਾ Ta ਲੀਕੇਜ ਅਤੇ ਬਾਈਂਡਰ ਭੰਗ ਨੂੰ ਦਬਾ ਦਿੰਦਾ ਹੈ, ਜੋ ਅਧਿਕਤਮ ਮੁੱਲ 'ਤੇ ਪਹੁੰਚਣ ਤੋਂ ਬਾਅਦ λs ਵਿੱਚ ਕਮੀ ਵੱਲ ਲੈ ਜਾਂਦਾ ਹੈ।
ਅੰਤ ਵਿੱਚ, ਨੋਟ ਕਰੋ ਕਿ ਸਥਿਰ ਵਾਲੀਅਮ ਫਰੈਕਸ਼ਨ 'ਤੇ ਕੇਸ਼ਿਕਾ ਦੇ ਮੋਟੇ ਹੋਣ ਦੇ ਕੰਪਿਊਟਰ ਅਧਿਐਨ ਦਰਸਾਉਂਦੇ ਹਨ ਕਿ ਜਦੋਂ ਵਾਲੀਅਮ ਫਰੈਕਸ਼ਨ ਲਗਭਗ 0.329.30 ਦੇ ਥ੍ਰੈਸ਼ਹੋਲਡ ਤੋਂ ਹੇਠਾਂ ਆਉਂਦਾ ਹੈ, ਤਾਂ ਸੰਘਣਾ ਕਰਨ ਦੌਰਾਨ ਬਣਤਰ ਦੇ ਟੁਕੜੇ ਹੋ ਜਾਂਦੇ ਹਨ।ਅਭਿਆਸ ਵਿੱਚ, ਇਹ ਥ੍ਰੈਸ਼ਹੋਲਡ ਥੋੜ੍ਹਾ ਘੱਟ ਹੋ ਸਕਦਾ ਹੈ ਕਿਉਂਕਿ ਫ੍ਰੈਗਮੈਂਟੇਸ਼ਨ ਅਤੇ ਸਮਕਾਲੀ ਜੀਨਸ ਕਟੌਤੀ ਇੱਕ ਸਮੇਂ ਦੇ ਪੈਮਾਨੇ 'ਤੇ ਹੁੰਦੀ ਹੈ ਜੋ ਇਸ ਪ੍ਰਯੋਗ ਵਿੱਚ ਕੁੱਲ ਮਿਸ਼ਰਤ ਹਟਾਉਣ ਦੇ ਸਮੇਂ ਦੇ ਮੁਕਾਬਲੇ ਜਾਂ ਵੱਧ ਹੁੰਦੀ ਹੈ।ਇਹ ਤੱਥ ਕਿ Cu70Ag30 ਵਿੱਚ ਸੌਂਪੀਆਂ ਗਈਆਂ ਬਣਤਰਾਂ ਆਪਣੀ ਸੰਰਚਨਾਤਮਕ ਅਖੰਡਤਾ ਨੂੰ ਬਰਕਰਾਰ ਰੱਖਦੀਆਂ ਹਨ ਭਾਵੇਂ ਕਿ ρ(d) d ਦੀ ਔਸਤ ਰੇਂਜ ਵਿੱਚ 0.3 ਤੋਂ ਥੋੜ੍ਹਾ ਘੱਟ ਹੈ, ਇਹ ਦਰਸਾਉਂਦਾ ਹੈ ਕਿ ਫ੍ਰੈਗਮੈਂਟੇਸ਼ਨ, ਜੇਕਰ ਕੋਈ ਹੈ, ਸਿਰਫ ਅੰਸ਼ਕ ਤੌਰ 'ਤੇ ਵਾਪਰਦਾ ਹੈ।ਫ੍ਰੈਗਮੈਂਟੇਸ਼ਨ ਲਈ ਵਾਲੀਅਮ ਫਰੈਕਸ਼ਨ ਥ੍ਰੈਸ਼ਹੋਲਡ ਵੀ ਭੰਗ ਅਤੇ ਰੀਪ੍ਰੀਪੀਟੇਸ਼ਨ 'ਤੇ ਨਿਰਭਰ ਹੋ ਸਕਦਾ ਹੈ।
ਇਹ ਅਧਿਐਨ ਦੋ ਮੁੱਖ ਸਿੱਟੇ ਕੱਢਦਾ ਹੈ।ਪਹਿਲਾਂ, ਅਤੇ ਵਧੇਰੇ ਵਿਵਹਾਰਕ ਤੌਰ 'ਤੇ, ਐਲਐਮਡੀ ਦੁਆਰਾ ਤਿਆਰ ਕੀਤੇ ਗਏ ਡੈਲੀਗੇਟ ਸਟ੍ਰਕਚਰ ਦੀ ਟੌਪੋਲੋਜੀ ਨੂੰ ਪਿਘਲਣ ਦੀ ਚੋਣ ਕਰਕੇ ਨਿਯੰਤਰਿਤ ਕੀਤਾ ਜਾ ਸਕਦਾ ਹੈ।ਪਿਘਲਣ ਵਿੱਚ AXB1-X ਬੇਸ ਅਲਾਏ ਦੇ ਅਮਿਸੀਬਲ ਤੱਤ A ਦੀ ਘੁਲਣਸ਼ੀਲਤਾ ਨੂੰ ਘਟਾਉਣ ਲਈ ਇੱਕ ਪਿਘਲਣ ਦੀ ਚੋਣ ਕਰਕੇ, ਹਾਲਾਂਕਿ ਸੀਮਤ, ਇੱਕ ਬਹੁਤ ਜ਼ਿਆਦਾ ਸੌਂਪਿਆ ਗਿਆ ਢਾਂਚਾ ਬਣਾਇਆ ਜਾ ਸਕਦਾ ਹੈ ਜੋ ਫਲੋਰ ਐਲੀਮੈਂਟ X ਦੀ ਘੱਟ ਗਾੜ੍ਹਾਪਣ ਅਤੇ ਸੰਰਚਨਾਤਮਕ ਅਖੰਡਤਾ 'ਤੇ ਵੀ ਆਪਣੀ ਇਕਸੁਰਤਾ ਨੂੰ ਬਰਕਰਾਰ ਰੱਖਦਾ ਹੈ। .ਇਹ ਪਹਿਲਾਂ ਜਾਣਿਆ ਜਾਂਦਾ ਸੀ ਕਿ ਇਹ ECD25 ਲਈ ਸੰਭਵ ਸੀ, ਪਰ LMD ਲਈ ਨਹੀਂ।ਦੂਸਰਾ ਸਿੱਟਾ, ਜੋ ਕਿ ਵਧੇਰੇ ਬੁਨਿਆਦੀ ਹੈ, ਇਹ ਹੈ ਕਿ LMD ਵਿੱਚ ਡੈਲੀਗੇਟਿੰਗ ਮਾਧਿਅਮ ਨੂੰ ਸੰਸ਼ੋਧਿਤ ਕਰਕੇ ਢਾਂਚਾਗਤ ਅਖੰਡਤਾ ਨੂੰ ਸੁਰੱਖਿਅਤ ਰੱਖਿਆ ਜਾ ਸਕਦਾ ਹੈ, ਜੋ ਕਿ ਆਪਣੇ ਆਪ ਵਿੱਚ ਦਿਲਚਸਪ ਹੈ ਅਤੇ ਸ਼ੁੱਧ Cu ਅਤੇ CuAg ਵਿੱਚ ਪਿਘਲਣ ਵਿੱਚ ਸਾਡੇ TaTi ਮਿਸ਼ਰਤ ਦੇ ਨਿਰੀਖਣਾਂ ਦੀ ਵਿਆਖਿਆ ਕਰ ਸਕਦਾ ਹੈ, ਪਰ ਇਸ ਵਿੱਚ ਵੀ ਆਮ ਤੌਰ 'ਤੇ ECD ਅਤੇ LMD ਵਿਚਕਾਰ ਮਹੱਤਵਪੂਰਨ, ਪਹਿਲਾਂ ਘੱਟ ਅੰਦਾਜ਼ੇ ਵਾਲੇ ਅੰਤਰਾਂ ਨੂੰ ਸਪੱਸ਼ਟ ਕਰਨ ਲਈ।
ECD ਵਿੱਚ, ਅਸ਼ੁੱਧਤਾ ਹਟਾਉਣ ਦੀ ਦਰ ਨੂੰ ਇੱਕ ਨੀਵੇਂ ਪੱਧਰ X 'ਤੇ ਰੱਖ ਕੇ ਢਾਂਚੇ ਦੀ ਇਕਸੁਰਤਾ ਬਣਾਈ ਰੱਖੀ ਜਾਂਦੀ ਹੈ, ਜੋ ਇੱਕ ਸਥਿਰ ਡ੍ਰਾਈਵਿੰਗ ਫੋਰਸ ਲਈ ਸਮੇਂ ਦੇ ਨਾਲ ਸਥਿਰ ਰਹਿੰਦੀ ਹੈ, ਅਸ਼ੁੱਧਤਾ ਹਟਾਉਣ ਦੇ ਦੌਰਾਨ ਠੋਸ ਬਾਈਂਡਰ ਵਿੱਚ ਕਾਫ਼ੀ ਮਿਸ਼ਰਤ ਤੱਤ ਬੀ ਰੱਖਣ ਲਈ ਕਾਫ਼ੀ ਛੋਟਾ ਹੁੰਦਾ ਹੈ। ਠੋਸ ਵਾਲੀਅਮ.ρ ਫਰੈਕਸ਼ਨ ਫ੍ਰੈਗਮੈਂਟੇਸ਼ਨ 25 ਨੂੰ ਰੋਕਣ ਲਈ ਕਾਫੀ ਵੱਡਾ ਹੈ।LMD ਵਿੱਚ, ਮਿਸ਼ਰਤ ਨੂੰ ਹਟਾਉਣ ਦੀ ਦਰ \(d{x}_{i}(t)/dt=\sqrt{p{D}_{l}/t}\) ਸੀਮਤ ਗਤੀ ਵਿਗਿਆਨ ਦੇ ਕਾਰਨ ਸਮੇਂ ਦੇ ਨਾਲ ਘਟਦੀ ਹੈ।ਇਸ ਤਰ੍ਹਾਂ, ਪਿਘਲਣ ਵਾਲੀ ਰਚਨਾ ਦੀ ਕਿਸਮ ਦੀ ਪਰਵਾਹ ਕੀਤੇ ਬਿਨਾਂ ਜੋ ਸਿਰਫ਼ ਪੈਕਲੇਟ ਨੰਬਰ p ਨੂੰ ਪ੍ਰਭਾਵਿਤ ਕਰਦੀ ਹੈ, ਡੀਲਾਮੀਨੇਸ਼ਨ ਦਰ ਤੇਜ਼ੀ ਨਾਲ ਠੋਸ ਬਾਇੰਡਰ ਵਿੱਚ B ਦੀ ਲੋੜੀਂਦੀ ਮਾਤਰਾ ਨੂੰ ਬਰਕਰਾਰ ਰੱਖਣ ਲਈ ਕਾਫ਼ੀ ਘੱਟ ਮੁੱਲ ਤੱਕ ਪਹੁੰਚ ਜਾਂਦੀ ਹੈ, ਜੋ ਸਿੱਧੇ ਤੌਰ 'ਤੇ ਇਸ ਤੱਥ ਵਿੱਚ ਪ੍ਰਤੀਬਿੰਬਤ ਹੁੰਦੀ ਹੈ ਕਿ ਡੈਲਾਮੀਨੇਸ਼ਨ 'ਤੇ ρ ਫਰੰਟ ਸਮੇਂ ਦੇ ਨਾਲ ਲਗਭਗ ਸਥਿਰ ਰਹਿੰਦਾ ਹੈ।ਤੱਥ ਅਤੇ ਫ੍ਰੈਗਮੈਂਟੇਸ਼ਨ ਥ੍ਰੈਸ਼ਹੋਲਡ ਤੋਂ ਉੱਪਰ।ਜਿਵੇਂ ਕਿ ਫੇਜ਼ ਫੀਲਡ ਸਿਮੂਲੇਸ਼ਨ ਦੁਆਰਾ ਦਿਖਾਇਆ ਗਿਆ ਹੈ, ਪੀਲ ਰੇਟ ਵੀ ਤੇਜ਼ੀ ਨਾਲ ਈਯੂਟੈਕਟਿਕ ਬਾਂਡ ਦੇ ਵਿਕਾਸ ਨੂੰ ਅਸਥਿਰ ਕਰਨ ਲਈ ਕਾਫ਼ੀ ਛੋਟੇ ਮੁੱਲ 'ਤੇ ਪਹੁੰਚ ਜਾਂਦਾ ਹੈ, ਜਿਸ ਨਾਲ ਲੈਮਲੇ ਦੀ ਲੇਟਰਲ ਰੌਕਿੰਗ ਮੋਸ਼ਨ ਦੇ ਕਾਰਨ ਟੌਪੋਲੋਜੀਕਲੀ ਬੰਧਨ ਬਣਤਰਾਂ ਦੇ ਗਠਨ ਦੀ ਸਹੂਲਤ ਹੁੰਦੀ ਹੈ।ਇਸ ਤਰ੍ਹਾਂ, ਈਸੀਡੀ ਅਤੇ ਐਲਐਮਡੀ ਵਿਚਕਾਰ ਮੁੱਖ ਬੁਨਿਆਦੀ ਅੰਤਰ ਡਿਲੇਮੀਨੇਸ਼ਨ ਦਰ ਦੀ ਬਜਾਏ, ਵਿਭਾਜਨ ਅਤੇ ρ ਦੇ ਬਾਅਦ ਪਰਤ ਦੀ ਅੰਦਰੂਨੀ ਬਣਤਰ ਦੁਆਰਾ ਡੈਲਾਮੀਨੇਸ਼ਨ ਫਰੰਟ ਦੇ ਵਿਕਾਸ ਵਿੱਚ ਹੈ।
ECD ਵਿੱਚ, ρ ਅਤੇ ਕਨੈਕਟੀਵਿਟੀ ਪੂਰੀ ਰਿਮੋਟ ਪਰਤ ਵਿੱਚ ਸਥਿਰ ਰਹਿੰਦੀ ਹੈ।LMD ਵਿੱਚ, ਇਸਦੇ ਉਲਟ, ਦੋਵੇਂ ਇੱਕ ਪਰਤ ਦੇ ਅੰਦਰ ਵੱਖੋ-ਵੱਖ ਹੁੰਦੇ ਹਨ, ਜੋ ਕਿ ਇਸ ਅਧਿਐਨ ਵਿੱਚ ਸਪਸ਼ਟ ਤੌਰ 'ਤੇ ਦਿਖਾਇਆ ਗਿਆ ਹੈ, ਜੋ LMD ਦੁਆਰਾ ਬਣਾਏ ਗਏ ਡੈਲੀਗੇਟਿਡ ਢਾਂਚੇ ਦੀ ਡੂੰਘਾਈ ਵਿੱਚ ρ ਦੀ ਪਰਮਾਣੂ ਇਕਾਗਰਤਾ ਅਤੇ ਵੰਡ ਨੂੰ ਮੈਪ ਕਰਦਾ ਹੈ।ਇਸ ਤਬਦੀਲੀ ਦੇ ਦੋ ਕਾਰਨ ਹਨ।ਪਹਿਲਾਂ, ਇੱਕ ਜ਼ੀਰੋ ਘੁਲਣਸ਼ੀਲਤਾ ਸੀਮਾ A 'ਤੇ ਵੀ, ਤਰਲ ਵਿੱਚ ਗਾੜ੍ਹਾਪਣ ਗਰੇਡੀਐਂਟ B, ਜੋ ਕਿ DZE ਵਿੱਚ ਗੈਰਹਾਜ਼ਰ ਹੈ, ਠੋਸ ਬਾਇੰਡਰ ਵਿੱਚ ਇੱਕ ਗਾੜ੍ਹਾਪਣ ਗਰੇਡੀਐਂਟ A ਨੂੰ ਪ੍ਰੇਰਿਤ ਕਰਦਾ ਹੈ, ਜੋ ਤਰਲ ਦੇ ਨਾਲ ਰਸਾਇਣਕ ਸੰਤੁਲਨ ਵਿੱਚ ਹੁੰਦਾ ਹੈ।ਗਰੇਡੀਐਂਟ A, ਬਦਲੇ ਵਿੱਚ, ਬਿਨਾਂ ਅਸ਼ੁੱਧੀਆਂ ਦੇ ਪਰਤ ਦੇ ਅੰਦਰ ਇੱਕ ਗਰੇਡੀਐਂਟ ρ ਨੂੰ ਪ੍ਰੇਰਿਤ ਕਰਦਾ ਹੈ।ਦੂਜਾ, ਗੈਰ-ਜ਼ੀਰੋ ਘੁਲਣਸ਼ੀਲਤਾ ਦੇ ਕਾਰਨ ਤਰਲ ਵਿੱਚ A ਦਾ ਲੀਕ ਹੋਣਾ ਇਸ ਪਰਤ ਦੇ ਅੰਦਰ ρ ਦੇ ਸਥਾਨਿਕ ਪਰਿਵਰਤਨ ਨੂੰ ਹੋਰ ਸੰਸ਼ੋਧਿਤ ਕਰਦਾ ਹੈ, ਘਟੀ ਹੋਈ ਘੁਲਣਸ਼ੀਲਤਾ ਨਾਲ ਸੰਪਰਕ ਬਣਾਈ ਰੱਖਣ ਲਈ ρ ਨੂੰ ਉੱਚਾ ਅਤੇ ਵਧੇਰੇ ਸਥਾਨਿਕ ਤੌਰ 'ਤੇ ਇਕਸਾਰ ਰੱਖਣ ਵਿੱਚ ਮਦਦ ਮਿਲਦੀ ਹੈ।
ਅੰਤ ਵਿੱਚ, LMD ਦੇ ਦੌਰਾਨ ਡੈਲੀਗੇਟਡ ਪਰਤ ਦੇ ਅੰਦਰ ਬਾਂਡ ਦੇ ਆਕਾਰ ਅਤੇ ਕਨੈਕਟੀਵਿਟੀ ਦਾ ਵਿਕਾਸ ਇੱਕ ਸਥਿਰ ਵਾਲੀਅਮ ਫਰੈਕਸ਼ਨ 'ਤੇ ਸਤਹ ਫੈਲਾਅ-ਸੀਮਤ ਕੇਸ਼ਿਕਾ ਮੋਰਸੇਨਿੰਗ ਨਾਲੋਂ ਬਹੁਤ ਜ਼ਿਆਦਾ ਗੁੰਝਲਦਾਰ ਹੈ, ਜਿਵੇਂ ਕਿ ਪਹਿਲਾਂ ਐਨੀਲਡ ਨੈਨੋਪੋਰਸ ECD ਬਣਤਰਾਂ ਦੇ ਮੋਟੇ ਹੋਣ ਨਾਲ ਸਮਾਨਤਾ ਦੁਆਰਾ ਸੋਚਿਆ ਗਿਆ ਸੀ।ਜਿਵੇਂ ਕਿ ਇੱਥੇ ਦਿਖਾਇਆ ਗਿਆ ਹੈ, LMD ਵਿੱਚ ਮੋਟਾ ਹੋਣਾ ਇੱਕ ਅਸਥਾਈ ਤੌਰ 'ਤੇ ਵੱਖੋ-ਵੱਖਰੇ ਠੋਸ ਭਿੰਨਾਂ ਵਿੱਚ ਹੁੰਦਾ ਹੈ ਅਤੇ ਆਮ ਤੌਰ 'ਤੇ ਤਰਲ ਅਵਸਥਾ ਵਿੱਚ A ਅਤੇ B ਦੇ ਫੈਲਣ ਵਾਲੇ ਤਬਾਦਲੇ ਦੁਆਰਾ ਵਿਘਨਸ਼ੀਲ ਪਰਤ ਦੇ ਕਿਨਾਰੇ ਤੱਕ ਪ੍ਰਭਾਵਿਤ ਹੁੰਦਾ ਹੈ।ਸਤਹ ਜਾਂ ਬਲਕ ਪ੍ਰਸਾਰ ਦੁਆਰਾ ਸੀਮਿਤ ਕੇਸ਼ੀਲੀ ਮੋਟੇ ਕਰਨ ਲਈ ਸਕੇਲਿੰਗ ਨਿਯਮ ਇੱਕ ਡੈਲੀਗੇਟਡ ਪਰਤ ਦੇ ਅੰਦਰ ਬੰਡਲਾਂ ਦੇ ਵਿਚਕਾਰ ਚੌੜਾਈ ਅਤੇ ਦੂਰੀ ਵਿੱਚ ਤਬਦੀਲੀਆਂ ਨੂੰ ਮਾਪ ਨਹੀਂ ਸਕਦੇ, ਇਹ ਮੰਨਦੇ ਹੋਏ ਕਿ ਤਰਲ ਸੰਘਣਤਾ ਗਰੇਡੀਐਂਟ ਨਾਲ ਸਬੰਧਿਤ A ਅਤੇ B ਟ੍ਰਾਂਸਪੋਰਟ ਬਰਾਬਰ ਜਾਂ ਇੱਕੋ ਜਿਹੀਆਂ ਭੂਮਿਕਾਵਾਂ ਨਿਭਾਉਂਦੇ ਹਨ।ਇੰਟਰਫੇਸ ਦੇ ਖੇਤਰ ਨੂੰ ਘਟਾਉਣ ਨਾਲੋਂ ਜ਼ਿਆਦਾ ਮਹੱਤਵਪੂਰਨ ਹੈ.ਇੱਕ ਸਿਧਾਂਤ ਦਾ ਵਿਕਾਸ ਜੋ ਇਹਨਾਂ ਵੱਖ-ਵੱਖ ਪ੍ਰਭਾਵਾਂ ਨੂੰ ਧਿਆਨ ਵਿੱਚ ਰੱਖਦਾ ਹੈ ਭਵਿੱਖ ਲਈ ਇੱਕ ਮਹੱਤਵਪੂਰਨ ਸੰਭਾਵਨਾ ਹੈ।
ਟਾਈਟੇਨੀਅਮ-ਟੈਂਟਲਮ ਬਾਈਨਰੀ ਅਲਾਏ ਆਰਕਾਸਟ, ਇੰਕ (ਆਕਸਫੋਰਡ, ਮੇਨ) ਤੋਂ 45 ਕਿਲੋਵਾਟ ਐਂਬਰਲ ਈਕੋਹੀਟ ES ਇੰਡਕਸ਼ਨ ਪਾਵਰ ਸਪਲਾਈ ਅਤੇ ਵਾਟਰ-ਕੂਲਡ ਕਾਪਰ ਕਰੂਸੀਬਲ ਦੀ ਵਰਤੋਂ ਕਰਕੇ ਖਰੀਦੇ ਗਏ ਸਨ।ਕਈ ਗਰਮੀਆਂ ਤੋਂ ਬਾਅਦ, ਸਮਰੂਪਤਾ ਅਤੇ ਅਨਾਜ ਦੇ ਵਾਧੇ ਨੂੰ ਪ੍ਰਾਪਤ ਕਰਨ ਲਈ ਪਿਘਲਣ ਵਾਲੇ ਬਿੰਦੂ ਦੇ 200° C ਦੇ ਅੰਦਰ ਤਾਪਮਾਨ 'ਤੇ ਹਰੇਕ ਮਿਸ਼ਰਤ ਨੂੰ 8 ਘੰਟਿਆਂ ਲਈ ਐਨੀਲ ਕੀਤਾ ਗਿਆ ਸੀ।ਇਸ ਮਾਸਟਰ ਇੰਗੋਟ ਤੋਂ ਕੱਟੇ ਗਏ ਨਮੂਨਿਆਂ ਨੂੰ ਟਾ ਤਾਰ ਨਾਲ ਸਪੌਟ-ਵੇਲਡ ਕੀਤਾ ਗਿਆ ਸੀ ਅਤੇ ਰੋਬੋਟਿਕ ਬਾਂਹ ਤੋਂ ਮੁਅੱਤਲ ਕੀਤਾ ਗਿਆ ਸੀ।ਮੈਟਲ ਬਾਥ 40 g Cu (McMaster Carr, 99.99%) ਦੇ ਮਿਸ਼ਰਣ ਨੂੰ Ag (Kurt J. Lesker, 99.95%) ਜਾਂ Ti ਕਣਾਂ ਨੂੰ 4 kW Ameritherm Easyheat ਇੰਡਕਸ਼ਨ ਹੀਟਿੰਗ ਸਿਸਟਮ ਨਾਲ ਪੂਰੀ ਤਰ੍ਹਾਂ ਭੰਗ ਹੋਣ ਤੱਕ ਉੱਚ ਸ਼ਕਤੀ 'ਤੇ ਗਰਮ ਕਰਕੇ ਤਿਆਰ ਕੀਤਾ ਗਿਆ ਸੀ।ਇਸ਼ਨਾਨਪੂਰੀ ਗਰਮ ਪਿਘਲ.ਪਾਵਰ ਨੂੰ ਘਟਾਓ ਅਤੇ ਨਹਾਉਣ ਨੂੰ 1240 ਡਿਗਰੀ ਸੈਲਸੀਅਸ ਦੇ ਪ੍ਰਤੀਕ੍ਰਿਆ ਤਾਪਮਾਨ 'ਤੇ ਅੱਧੇ ਘੰਟੇ ਲਈ ਹਿਲਾਓ ਅਤੇ ਸੰਤੁਲਿਤ ਹੋਣ ਦਿਓ।ਫਿਰ ਰੋਬੋਟਿਕ ਬਾਂਹ ਨੂੰ ਨੀਵਾਂ ਕੀਤਾ ਜਾਂਦਾ ਹੈ, ਨਮੂਨੇ ਨੂੰ ਪਹਿਲਾਂ ਤੋਂ ਨਿਰਧਾਰਤ ਸਮੇਂ ਲਈ ਇਸ਼ਨਾਨ ਵਿੱਚ ਡੁਬੋਇਆ ਜਾਂਦਾ ਹੈ ਅਤੇ ਠੰਢਾ ਕਰਨ ਲਈ ਹਟਾ ਦਿੱਤਾ ਜਾਂਦਾ ਹੈ।ਐਲੋਏ ਬਿਲੇਟ ਅਤੇ ਐਲਐਮਡੀ ਦੀ ਸਾਰੀ ਹੀਟਿੰਗ ਉੱਚ ਸ਼ੁੱਧਤਾ ਵਾਲੇ ਆਰਗਨ (99.999%) ਦੇ ਮਾਹੌਲ ਵਿੱਚ ਕੀਤੀ ਗਈ ਸੀ।ਮਿਸ਼ਰਤ ਨੂੰ ਹਟਾਉਣ ਤੋਂ ਬਾਅਦ, ਨਮੂਨਿਆਂ ਦੇ ਕਰਾਸ ਸੈਕਸ਼ਨਾਂ ਨੂੰ ਪਾਲਿਸ਼ ਕੀਤਾ ਗਿਆ ਸੀ ਅਤੇ ਆਪਟੀਕਲ ਮਾਈਕ੍ਰੋਸਕੋਪੀ ਅਤੇ ਸਕੈਨਿੰਗ ਇਲੈਕਟ੍ਰੋਨ ਮਾਈਕ੍ਰੋਸਕੋਪੀ (SEM, JEOL JSM-6700F) ਦੀ ਵਰਤੋਂ ਕਰਕੇ ਜਾਂਚ ਕੀਤੀ ਗਈ ਸੀ।ਐਲੀਮੈਂਟਲ ਵਿਸ਼ਲੇਸ਼ਣ SEM ਵਿੱਚ ਊਰਜਾ ਫੈਲਾਉਣ ਵਾਲੇ ਐਕਸ-ਰੇ ਸਪੈਕਟ੍ਰੋਸਕੋਪੀ (EDS) ਦੁਆਰਾ ਕੀਤਾ ਗਿਆ ਸੀ।ਸੌਂਪੇ ਗਏ ਨਮੂਨਿਆਂ ਦੇ ਤਿੰਨ-ਅਯਾਮੀ ਮਾਈਕ੍ਰੋਸਟ੍ਰਕਚਰ ਨੂੰ ਇੱਕ 35% ਨਾਈਟ੍ਰਿਕ ਐਸਿਡ ਘੋਲ (ਵਿਸ਼ਲੇਸ਼ਕ ਗ੍ਰੇਡ, ਫਲੂਕਾ) ਵਿੱਚ ਠੋਸ ਤਾਂਬੇ-ਅਮੀਰ ਪੜਾਅ ਨੂੰ ਭੰਗ ਕਰਕੇ ਦੇਖਿਆ ਗਿਆ ਸੀ।
ਸਿਮੂਲੇਸ਼ਨ ਨੂੰ ਟਰਨਰੀ ਐਲੋਏ 15 ਦੇ ਡੀਕੋਪਲਿੰਗ ਪੜਾਅ ਦੇ ਖੇਤਰ ਦੇ ਪਹਿਲਾਂ ਵਿਕਸਤ ਮਾਡਲ ਦੀ ਵਰਤੋਂ ਕਰਕੇ ਕੀਤਾ ਗਿਆ ਸੀ।ਮਾਡਲ ਫੇਜ਼ ਫੀਲਡ ϕ ਦੇ ਵਿਕਾਸ ਨਾਲ ਸਬੰਧਤ ਹੈ, ਜੋ ਕਿ ਠੋਸ ਅਤੇ ਤਰਲ ਪੜਾਵਾਂ ਵਿੱਚ ਫਰਕ ਕਰਦਾ ਹੈ, ਮਿਸ਼ਰਤ ਤੱਤਾਂ ਦੇ ਸੰਘਣਤਾ ਫੀਲਡ ci ਨਾਲ।ਸਿਸਟਮ ਦੀ ਕੁੱਲ ਮੁਕਤ ਊਰਜਾ ਨੂੰ ਇਸ ਤਰ੍ਹਾਂ ਦਰਸਾਇਆ ਗਿਆ ਹੈ
ਜਿੱਥੇ f(φ) ਕ੍ਰਮਵਾਰ φ = 1 ਅਤੇ φ = 0 'ਤੇ ਮਿੰਨੀਮਾ ਦੇ ਨਾਲ ਡਬਲ ਬੈਰੀਅਰ ਸੰਭਾਵੀ ਹੈ, ਜੋ ਕਿ ਕ੍ਰਮਵਾਰ ਠੋਸ ਅਤੇ ਤਰਲ ਨਾਲ ਸੰਬੰਧਿਤ ਹੈ, ਅਤੇ fc(φ, c1, c2, c3) ਊਰਜਾ ਘਣਤਾ ਦਾ ਵਰਣਨ ਕਰਨ ਵਾਲੀ ਆਇਤਨ ਸੁਤੰਤਰਤਾ ਲਈ ਰਸਾਇਣਕ ਯੋਗਦਾਨ ਹੈ। ਥਰਮੋਡਾਇਨਾਮਿਕ ਗੁਣ ਮਿਸ਼ਰਤ ਦਾ.ਸ਼ੁੱਧ Cu ਜਾਂ CuTi ਦੇ ਪਿਘਲਣ ਨੂੰ TaTi ਮਿਸ਼ਰਤ ਮਿਸ਼ਰਣਾਂ ਵਿੱਚ ਸਿਮੂਲੇਟ ਕਰਨ ਲਈ, ਅਸੀਂ ਉਸੇ ਫਾਰਮ fc(φ, c1, c2, c3) ਅਤੇ ਮਾਪਦੰਡਾਂ ਦੀ ਵਰਤੋਂ ਕਰਦੇ ਹਾਂ ਜਿਵੇਂ ਕਿ ਸੰਦਰਭ ਵਿੱਚ ਹੈ।15. CuAg ਪਿਘਲਣ ਨਾਲ TaTi ਮਿਸ਼ਰਤ ਮਿਸ਼ਰਣਾਂ ਨੂੰ ਹਟਾਉਣ ਲਈ, ਅਸੀਂ ਕੁਆਟਰਨਰੀ ਸਿਸਟਮ (CuAg) TaTi ਨੂੰ ਏਜੀ ਗਾੜ੍ਹਾਪਣ 'ਤੇ ਨਿਰਭਰ ਕਰਦੇ ਹੋਏ ਵੱਖ-ਵੱਖ ਮਾਪਦੰਡਾਂ ਦੇ ਨਾਲ ਇੱਕ ਪ੍ਰਭਾਵੀ ਟਰਨਰੀ ਸਿਸਟਮ ਵਿੱਚ ਸਰਲ ਬਣਾਇਆ ਹੈ, ਜਿਵੇਂ ਕਿ ਸਪਲੀਮੈਂਟਰੀ ਨੋਟ 2 ਵਿੱਚ ਦੱਸਿਆ ਗਿਆ ਹੈ। ਪੜਾਅ ਖੇਤਰ ਅਤੇ ਫੀਲਡ ਲਈ ਵਿਕਾਸ ਸਮੀਕਰਨ ਇਕਾਗਰਤਾ ਖੇਤਰ ਰੂਪ ਵਿੱਚ ਰੂਪ ਵਿੱਚ ਪ੍ਰਾਪਤ ਕੀਤਾ ਗਿਆ ਸੀ
ਜਿੱਥੇ \({M}_{ij}={M}_{l}(1-\phi){c}_{i}\left({\delta}_{ij}-{c}_{j} \right)\) ਪਰਮਾਣੂ ਗਤੀਸ਼ੀਲਤਾ ਮੈਟ੍ਰਿਕਸ ਹੈ, ਅਤੇ Lϕ ਠੋਸ-ਤਰਲ ਇੰਟਰਫੇਸ 'ਤੇ ਪ੍ਰਮਾਣੂ ਅਟੈਚਮੈਂਟ ਦੇ ਗਤੀ ਵਿਗਿਆਨ ਨੂੰ ਨਿਯੰਤ੍ਰਿਤ ਕਰਦਾ ਹੈ।
ਇਸ ਅਧਿਐਨ ਦੇ ਨਤੀਜਿਆਂ ਦਾ ਸਮਰਥਨ ਕਰਨ ਵਾਲਾ ਪ੍ਰਯੋਗਾਤਮਕ ਡੇਟਾ ਪੂਰਕ ਡੇਟਾ ਫਾਈਲ ਵਿੱਚ ਪਾਇਆ ਜਾ ਸਕਦਾ ਹੈ।ਸਿਮੂਲੇਸ਼ਨ ਪੈਰਾਮੀਟਰ ਵਾਧੂ ਜਾਣਕਾਰੀ ਵਿੱਚ ਦਿੱਤੇ ਗਏ ਹਨ।ਬੇਨਤੀ ਕਰਨ 'ਤੇ ਸਾਰੇ ਡੇਟਾ ਸਬੰਧਤ ਲੇਖਕਾਂ ਤੋਂ ਵੀ ਉਪਲਬਧ ਹਨ।
ਵਿਟਸਟੌਕ ਏ., ਜ਼ੇਲਾਸੇਕ ਡਬਲਯੂ., ਬਿਨਰ ਜੇ., ਫ੍ਰੈਂਡ ਐਸ.ਐਮ. ਅਤੇ ਬਾਊਮਰ ਐਮ. ਮਿਥੇਨੌਲ ਦੇ ਘੱਟ ਤਾਪਮਾਨ ਦੇ ਚੋਣਵੇਂ ਗੈਸ-ਫੇਜ਼ ਆਕਸੀਡੇਟਿਵ ਕਪਲਿੰਗ ਲਈ ਨੈਨੋਪੋਰਸ ਸੋਨੇ ਦੇ ਉਤਪ੍ਰੇਰਕ।ਵਿਗਿਆਨ 327, 319–322 (2010)।
ਜ਼ੁਗਿਕ, ਬੀ. ਐਟ ਅਲ.ਗਤੀਸ਼ੀਲ ਪੁਨਰ-ਸੰਯੋਜਨ ਨੈਨੋਪੋਰਸ ਸੋਨੇ-ਚਾਂਦੀ ਮਿਸ਼ਰਤ ਉਤਪ੍ਰੇਰਕ ਦੀ ਉਤਪ੍ਰੇਰਕ ਗਤੀਵਿਧੀ ਨੂੰ ਨਿਰਧਾਰਤ ਕਰਦਾ ਹੈ।ਨੈਸ਼ਨਲ ਅਲਮਾ ਮੇਟਰ।16, 558 (2017)।
Zeis, R., ਮਾਥੁਰ, A., Fritz, G., Lee, J. 和 Erlebacher, J. ਪਲੈਟੀਨਮ-ਕੋਟੇਡ ਨੈਨੋਪੋਰਸ ਸੋਨਾ: PEM ਬਾਲਣ ਸੈੱਲਾਂ ਲਈ ਇੱਕ ਕੁਸ਼ਲ ਘੱਟ pt ਲੋਡਿੰਗ ਇਲੈਕਟ੍ਰੋਕੇਟਲਿਸਟ।ਜਰਨਲ #165, 65–72 (2007)।
ਸਨਾਈਡਰ, ਜੇ., ਫੁਜਿਤਾ, ਟੀ., ਚੇਨ, ਮੈਗਾਵਾਟ ਅਤੇ ਏਰਲੇਬੈਕਰ, ਜੇ. ਨੈਨੋਪੋਰਸ ਮੈਟਲ-ਆਇਨ ਤਰਲ ਮਿਸ਼ਰਤ ਇਲੈਕਟ੍ਰੋਕਾਟਲਿਸਟਸ ਵਿੱਚ ਆਕਸੀਜਨ ਦੀ ਕਮੀ।ਨੈਸ਼ਨਲ ਅਲਮਾ ਮੇਟਰ।9, 904 (2010)।
ਲੈਂਗ, ਐਕਸ., ਹੀਰਾਟਾ, ਏ., ਫੁਜਿਤਾ, ਟੀ. ਅਤੇ ਚੇਨ, ਐਮ. ਨੈਨੋਪੋਰਸ ਹਾਈਬ੍ਰਿਡ ਮੈਟਲ/ਆਕਸਾਈਡ ਇਲੈਕਟ੍ਰੋ ਕੈਮੀਕਲ ਸੁਪਰਕੈਪੈਸੀਟਰਾਂ ਲਈ ਇਲੈਕਟ੍ਰੋਡਸ।ਰਾਸ਼ਟਰੀ ਨੈਨੋ ਤਕਨਾਲੋਜੀ.6, 232 (2011)।
ਕਿਮ, ਜੇਡਬਲਯੂ ਐਟ ਅਲ.ਇਲੈਕਟ੍ਰੋਲਾਈਟਿਕ ਕੈਪਸੀਟਰਾਂ ਲਈ ਪੋਰਸ ਸਟ੍ਰਕਚਰ ਬਣਾਉਣ ਲਈ ਧਾਤੂ ਪਿਘਲਦੇ ਹੋਏ ਨਾਈਓਬੀਅਮ ਦੇ ਫਿਊਜ਼ਨ ਦਾ ਅਨੁਕੂਲਨ।ਰਸਾਲਾ.84, 497–505 (2015)।
ਬ੍ਰਿੰਗਾ, EM ਆਦਿ। ਕੀ ਨੈਨੋਪੋਰਸ ਪਦਾਰਥ ਰੇਡੀਏਸ਼ਨ ਪ੍ਰਤੀ ਰੋਧਕ ਹਨ?ਨੈਨੋਲੇਟ.12, 3351–3355 (2011)।